Динамика - исследуемая система
Cтраница 1
Динамика исследуемой системы может считаться изученной только тогда, когда нам известно, как меняется характер ее поведения при изменении значений параметров. [1]
 |
Распределение заряженных частиц по временам жизни в пространстве взаимодействия для следующих параметров. а - а 1 4 ( сплошная линия и а - 2 0 ( пунктирная линия. б - а - 4 0. [2] |
V ] описана динамика исследуемой системы с позиций вейвлетного анализа и выявлены те же основные закономерности в динамике электронного потока со сверхкритическим током в ограниченном пространстве дрейфа. [3]
Возникает вопрос: какие процессы, протекающие в электронном потоке, определяют вышеописанную динамику исследуемой системы. [4]
Расчет оптимальной системы в простых случаях может быть сведен к оптимизации решения некоторого уравнения динамики исследуемой системы. Тогда задача сводится к задаче, аналогичной той, которая решается при обеспечении минимума среднеквадратичной ошибки. [5]
При больших значениях ртах ( в нелинейном режиме работы) из рис. 9.28 видно, что полученное дискретное отображение (9.83) характеризуется сложной неоднозначной формой, что свидетельствует о том, что корректное описание динамики исследуемой системы в виде модели одномерного отображения невозможно, и следует использовать отображение более высокой размерности. Анализ отображения (9.83) при различных значениях коэффициента А обратной связи показал, что вид отображения усложняется с ростом величины А. Так, при малых коэффициентах связи А, когда влияние обратной связи мало, отображение можно рассматривать как одномерное с одним максимумом. С ростом коэффициента обратной связи, когда в системе возникает бистабильность, отображение теряет однозначность и становится двумерным. [6]
Весьма плодотворным является подход, предложенный в работе [24], где моделируются динамические системы, обладающие как дискретной, так и континуальной компонентами. Динамика исследуемой системы описывается последовательностью состояний, каждое из которых образуется путем замыкания некоторого порождающего множества фактов и аксиом. Множество используемых знаний описывается с помощью специального языка, который содержит описание событий, процессов, фактов, свойств, законов и т.п. Время является дискретным. Начало и конец любого события маркируются специальными символами. События рекурсивно определяются на базе элементарных событий. Элементарным процессом называется элементарное событие, имеющее определенную длительность. Элементарным фактом называется завершенное во времени элементарное событие. Факты рекурсивно строятся из элементарных фактов. Законы - это отношения на множестве событий. База знаний включает базу правил и базу процедур. Чтобы система была управляемой, достаточно, чтобы в БЗ для каждого события присутствовало его отрицание, а также событие, следствием которого оно является. Такой подход актуален при моделировании динамики сложных открытых систем, не имеющих точного аналитического описания и допускающих неполноту используемого набора знаний. [7]
Отметим, что подобные распределения р ( х) плотности пространственного заряда вдоль длины системы сохраняются, как в течение переходного процесса, когда амплитуда колебаний пространственного заряда пучка мала, так и после завершения переходного процесса и установления либо хаотического, либо периодического режима. Благодаря этому возможно описание распределенной системы с помощью дискретного отображения, которое позволяет исследовать некоторые наиболее важные аспекты динамики исследуемой системы, в том числе и мультистабильность. Корректность описания системы с помощью отображения последования определяется тем, что в каждый момент дискретного времени, соответствующего максимуму на зависимости p ( t), система находится в состоянии, качественно подобном состоянию в предыдущий момент дискретного времени. В этом случае единица дискретного времени равна характерному периоду Т колебаний в системе. [8]
Одним из наиболее ясных и полезных является метод ЧЭДТ. Суть его заключается в численном интегрировании на ЭВМ с помощью адекватного метода вычислительной математики уравнений движения ( классической механики) всех частиц системы при заданных потенциалах межчастичных взаимодействий и внешних ( в простейших моделях поверхностных систем - адсорбционных) полей, составляющих систему, и при заданных начальных и граничных условиях. Основной целью ЧЭДТ является максимально точное вычисление сравнительно коротких отрезков фазовых траекторий исследуемых систем. Именно это обстоятельство заставило ввести новый термин взамен широко распространенного - методы МД, - поскольку, как следует из анализа литературы, ЧЭДТ представляет лишь часть численных методов МД. Из определения ЧЭДТ видно, что динамика исследуемой системы получается с помощью ЧЭДТ непринужденно, так как результатом расчетов являются фазовые траектории системы, а реальное физическое время - одна из переменных счета. [9]
Страницы: 1