Свойство - колебание
Cтраница 2
Таким образом, период колебаний, так же как и частота, не зависит от начальных условий. Это свойство колебаний называется изохронностью. Как видно из (2.8), период и частота колебаний определяются величиной колеблющейся массы т и коэффициентом пропорциональности с, причем с увеличением массы и уменьшением Коэффициента с период колебаний увеличивается. [16]
Акцепторные уровни - энергетические уровни локализованных состояний электронов, заполнение которых приводит к появлению дырок в валентной зоне. Ангармонизм колебаний - свойство колебаний, обусловленное их отклонением от гармонического. [17]
Принцип работы УЗТ основан на УЗ импульсном измерении, которое использует свойства УЗ колебаний отражаться от границы раздела сред с разными акустическими сопротивлениями. [18]
К сожалению, последовательный анализ законов дисперсии сложной кристаллической решетки, определяемых в виде решений уравнения (3.24), затруднителен. Однако нетрудно осуществить качественное исследование, направляющей нитью в котором будут известные нам свойства колебаний двухкомпонентной модели кристалла. [19]
 |
Амплитудно-модулированные колебания. [20] |
В общем случае функция s ( t) носит случайный ха рактер, но для выявления основных характеристик AM колебаний будем полагать, что и огибающая является детерминированной функцией. Это, естественно, исклю чает информативность из такого колебания, но облегчает изучение свойств AM колебаний. [21]
Эта полемика приняла более обостренный характер после высказанного в 1819 г. мнения о том, что Хладни вообще не мог возбудить продольных колебаний в стержнях с одним защемленным и вторым свободным концами. На предположение Савара о том, что Хладни использовал аналогию, основанную на наблюдении свойств колебаний воздуха в органных трубах, закрытых с одной стороны, Хладни указал, что он проводил эксперименты на стержнях во многих случаях публично. Отвечая на другие аналогичные нападки, Хладни заметил, что фактически многие из этих экспериментов с металлом, деревом и стеклом он проводил в присутствии профессора Гильберта и в точности тем способом, который по утверждению Савара был невозможен. [22]
Прежде чем перейти к конструированию антенн, пользуясь металлическими резонансными полосками как средством управления скоростью распространения, было решено исследовать свойства колебаний вида ТМ. Этот вид колебаний является одним из видов, обычно используемых при изучении поверхностных волн. Вместо использования рупоров волны направляются внутренним проводником коаксиальной линии, который проходит через диэлектрик и выступает на 1 / 8 дюйма ( 3 2 мм) над его поверхностью. Первые результаты показали, что на расстоянии трех длин волн поле свободно от фидерных эффектов. С этим видом колебаний проводятся те же опыты по поверхностной нагрузке, что и описанные ранее для колебаний вида ТЕ. Кривые затухания, построенные для этого вида колебаний, указывают на хорошее совпадение теоретических и экспериментальных данных. Для поверхностной волны было получено затухание свыше 25 дб. [23]
Следовательно, если поляризуемость зависит от колебательной координаты так, как показано на кривой / фиг. Эффект Рамана, следовательно, зависит от изменения поляризуемости как функции смещений. В книге Герцберга [26] приводятся рамановские свойства колебаний для всех 32 точечных групп симметрии, откуда можно определить, имеет ли место эффект Рамана при данной симметрии колебаний для данного типа молекул или кристаллов. [24]
Достоинством книги является ясное и систематическое изложение рассмотренных вопросов. В отличие от книг и обзоров, посвященных в отдельности спектрам комбинационного рассеяния и инфракрасным спектрам, материал, относящийся и к тем и к другим спектрам, излагается параллельно, что позволяет дать наиболее полную характеристику колебаний1 и вращений молекул различного типа. Много внимания уделено вопросам симметрии, рассмотренным как в специальном введении к книге, так и при изложении свойств колебаний и вращений. Усвоению текста помогает большой иллюстративный материал в виде многочисленных схем и чертежей; облегчает пользование материалом и очень подробный предметный указатель. Дано много полезных таблиц, суммирующих экспериментальные данные и содержащих результаты их интерпретации. Обширная библиография весьма полно охватывает иностранную литературу по рассматриваемым вопросам. [25]
График свободных колебаний пружинного маятника также является его абстрактной моделью, в которой использован графический язык описания. Как известно, одним и тем же дифференциальным уравнением часто можно описать явления, имеющие различную физическую природу. Так, приведенное выше уравнение описывает также свободные колебания в электрическом контуре LC. Это значит, что свойства колебаний в пружинном маятнике и в контуре LC одинаковы и последний может рассматриваться как электрическая модель пружинного маятника. [26]
Эти два типа колебаний были независимы друг от друга. В общем случае косых волн электрическое поле обязательно имеет составляющие как вдоль, так и поперек магнитного поля, и свойства колебаний резко усложняются. [27]
Применяя начало Даламбера, мы должны кроме веса маятника rng, направленного вниз, приложить к нему еще силу инерции, которая в этом случае оказывается тоже равной tng и направлена вверх. Эти две силы взаимно уничтожаются, и следовательно, груз, подвешенный на нити маятника, теряет свое стремление качаться взад и вперед около оси О. Если начальная скорость груза была равна нулю, то он во все время падения останется отклоненным на тот же угол а, на который был первоначально отклонен. Если - же при начале падения маятник получил некоторый толчок, то угол а будет изменяться, но, во всяком случае, падающий маятник теряет свое стремление стать вертикально и теряет свойство изохронных колебаний. [28]
Страницы: 1 2