Cтраница 1
Свойства ферри магнетиков во многом схожи со свойствами ферромагнетиков, однако они обладают и рядом особенностей. [1]
Свойства ферри магнетиков во многом подобны свойствам ферромагнетиков, однако они обладают и рядом особенностей. [2]
Однако многие свойства магнетиков можно понять, используя нашу картину локальных дипольных моментов, взаимодействующих друг с другом. При этом сложную структуру зон в таких кристаллах можно просто не принимать во внимание. [3]
Отличие в свойствах различных магнетиков ( кроме того что для диамагнетиков к m 0) проявляется в характере зависимости к m и / л от температуры. Для классических ланжевеновских парамагнетиков, как мы видели ( формула (15.11), к m AIT), справедлив закон Кюри и к m обратно пропорциональна температуре. Для разреженных диамагнитных газов восприимчивость при постоянной плотности не зависит от температуры; это объясняется тем, что тепловое движение не препятствует и не способствует возникновению индуцированных магнитных моментов. В кристаллических магнетиках характер зависимости х m и / и от температуры может быть существенно иным: с повышением температуры атомы или молекулы переходят в возбужденные состояния, в которых и постоянные магнитные моменты ( парамагнетизм), и индуцированные магнитные моменты ( диамагнетизм) могут стать существенно иными, чем в нормальных состояниях. Поэтому температурный ход величин к m и / и зависит от конкретных свойств вещества, и % m ( Т) и / и ( Т) могут быть и положительными, и отрицательными. [4]
Слабые дипольные силы резко меняют свойства плоского гейзенберговского магнетика. Во-первых, они приводят к эффективной анизотропии типа легкая плоскость. [5]
Таким образом, направление вектора В зависит от свойств магнетика, а его значение - от вектора В0 намагничивающего поля, а также размеров и формы магнетика. В некоторых частных случаях - например, когда магнетик заполняет очень длинный соленоид, внутри которого магнитное поле однородно, влиянием размеров и формы магнетика можно пренебречь. [6]
Уравнения магнитного поля были получены нами в начале главы из представления, что свойства магнетиков обусловливаются наличием в них молекулярных токов. Не изменяя этих уравнений и лишь введя формально понятие плотности магнитных зарядов, определяемое уравнением (73.8), мы показали, что теория постоянных магнитов может быть представлена в форме, соответствующей представлению о существовании реальных магнитных зарядов в молекулах магнетиков. [7]
Если вещество не заполняет всего пространства, занимаемого магнитным полем, или если свойства магнетика меняются от точки к точке, то учет влияния среды представляет собой сложную задачу. [8]
Уравнения магнитного поля были получены нами в начале главы из представления, что свойства магнетиков обусловливаются наличием в них молекулярных токов. [9]
Уравнения магнитного поля были получены нами в начале главы из представления, что свойства магнетиков обусловливаются наличием в них молекулярных токов. [10]
Уравнения магнитного поля были получены нами в начале главы из представления, что свойства магнетиков обусловливаются наличием в них молекулярных токов. Не изменяя этих уравнений и лишь введя формально понятие плотности магнитных зарядов, определяемое уравнением (73.8), мы показали, что теория постоянных магнитов может быть представлена в форме, соответствующей представлению о существовании реальных магнитных зарядов в молекулах магнетиков. [11]
Взаимодействия микрочастиц в магнитоупорядоченных веществах, ответственные за существование самого магнитного порядка и за свойства магнетиков, могут быть для различных таких веществ весьма разнообразными по природе и различными по величине. Выше мы условно подразделили их на два типа - обменные и магнитоанизо-тропные, но конкретных механизмов того и другого типа в настоящее время известно очень много, причем как для соединений ( диэлектриков и полупроводников), так и для металлов и сплавов эти механизмы обычно носят сложный квантовомеханический характер. [12]
НИЙ - раздел термодинамики и магнетизма, в к-ром изучаются особенности влияния теплового движения на свойства магнетиков. [13]
Дальнейшая конкретизация и классификация взаимодействий связаны с той ролью, которую они играют в формировании свойств магнетика в зависимости от его ионно-электронной и магнитной структуры и кристаллической симметрии. [14]
Однако неприятность состоит в том, что распределение токов / зависит не только от конфигурации и свойств магнетика, но и от самого искомого поля В. Поэтому задача о нахождении поля В в магнетике в общем случае непосредственно решена быть не может. Остается попытаться найти иной путь подхода к решению этого вопроса. И первым шагом на этом пути является установление важной связи между током намагничивания / и определенным свойством поля вектора J, а именно его циркуляцией. [15]