Свойство - резонатор
Cтраница 2
У лазеров на динамических решетках свойства резонаторов, и прежде всего спектр и свойства мод, столь же необычны, как и процесс усиления. Определяется это рядом эффектов, сопровождающих смешение волн: перекачкой фазы, сопряжением волнового фронта, изменением частоты и поляризации излучения. [16]
Применим эти выражения для анализа свойств резонатора, заполненного средой с поперечной оптической неоднородностью. [17]
Ширина продольной моды зависит от свойств резонатора и коэффициента усиления активной среды сложным образом. Теория предсказывает, что значение этой ширины должно быть порядка нескольких герц, но практически получить такую величину чрезвычайно трудно. [18]
Это обстоятельство многое проясняет в свойствах резонаторов с неплоским контуром. Действительно, представим теперь, что одно из плоских зеркал, образующих рассмотренный резонатор, немного деформировано и стало сферическим; тогда из-за наклонного падения на него пучка появится астигматизм. Ясно, что небольшая деформация от плоского зеркала к сферическому не уничтожает полностью вращение поля по азимуту. По существу возникнут два эффекта. Во-первых, азимутальное движение по круговым траекториям деформируется и сменится движением по овалам или эллипсам. [19]
 |
Взаимосвязь двух волн с воспроизводящейся кривизной в неустойчивом резонаторе. [20] |
Даже невооруженным глазом видно, что свойства резонатора решающим образом зависят от знака отношения AB / CD, который совпадает со знаком произведения ABCD. Тогда (2.10) имеет два действительных решения, различающихся знаками, но совпадающих по абсолютной величине. [21]
 |
Зависимости аберрационных коэффициентов ak от коэффициента увеличения М для телескопического резонатора ( а и несимметричного конфокального резонатора из вогнутых зеркал ( б. [22] |
Заканчивая рассмотрение влияния отдельных простейших аберраций на свойства резонаторов и характеристики лазерного излучения, необходимо напомнить, что реальные термооптические искажения имеют все же более сложную структуру, проявляющуюся, в частности, в наличии двулучепреломления, роль которого обсуждается в следующем параграфе. [23]
Обычная, статическая, резонансная кривая характеризует свойства резонатора в установившемся режиме, наступающем по окончании переходных процессов, возникающих в начале возбуждения. Теоретически переходные процессы заканчиваются через tx после момента включения. [24]
Тонкая структура полос излучения определяется в основном свойствами резонатора и уширением линии люминесценции. Таким образом, длины волн излучений, генерируемых кристаллическими ОКГ, лежат в диапазоне 0 55 - 2 6 мк. [25]
Поэтому возникает вопрос о том, как изменяются свойства резонатора при небольших деформациях его полости. Тот же вопрос встает при настройке резонатора на фиксированную частоту, которая обычно осуществляется путем изменения его объема. [26]
Строгое решение интегральных уравнений (3.16) и (3.17), описывающих свойства резонатора, возможно лишь в специальных случаях. Рассмотрим некоторые преобразования в четырехмерном пространстве с, с2у Sij ь2 приводящие к простым соотношениям между характеристиками соответствующих резонаторов. Полученные свойства подобия оказываются весьма полезными при расчете реальных резонаторных систем. [27]
Данное приближение позволяет получить полезную предварительную информацию о свойствах резонаторов, в частности о спектре собственных колебаний. [28]
В настоящем параграфе мы исследуем влияние небольших изменений параметров на свойства резонатора, в котором протекают конвекционные токи. [29]
 |
Блок-схема установки для измерений с проходным. [30] |
Страницы: 1 2 3 4