Cтраница 2
Заметим, что условие, при котором энергетический спектр приводит к свойству сверхтекучести, заключается, согласно (6.1), в том, чтобы стоящая в правой стороне неравенства производная имела отличное от нуля значение. Поэтому к сверхтекучести приводит по существу всякий спектр, в котором достаточно малые возбуждения сводятся к одним только фононам. [16]
Оставляя в стороне рассмотрение таких нерегулярных взаимодействий, следует сказать, что свойством сверхтекучести, как правило, обладают ферми-системы с преобладанием сил притяжения. В работе [7] по микроскопической теории сверхтекучести бозе-систем было показано, что для появления сверхтекучести в таких системах необходима как раз обратная ситуация, а именно, преобладание сил отталкивания. [17]
В § 7 мы отмечали, что система из ферми-частиц может обладать свойством сверхтекучести при некоторых условиях, сводящихся, грубо говоря, к условиям преобладания сил притяжения. [18]
Покажем, что газ квазичастиц с законом дисперсии cw ( &) обладает свойством сверхтекучести. Это значит, что ни трение о стенки трубки или о поверхность любого тела, движущегося относительно газа, ни внутреннее трение в газе не может привести к замедлению потока и к переходу кинетической энергии потока в энергию возбуждений. Будем рассматривать газ при Т О, так что возбуждения ( квазичастицы) в нем отсутствуют. [19]
Квантовые закономерности приводят к тому, что эти пары образуют так называемый бозе-конденсат, обладающий свойствами сверхтекучести. Поскольку эти пары электронов обладают электрическим зарядом, то их сверхтекучесть равносильна сверхпроводимости ( см. Шмидт В. В. Введение в физику сверхпроводников. [20]
Квантовые закономерности приводят к тому, что эти пары образуют так называемый Бозе-конденсат, обладающий свойствами сверхтекучести. [21]
Квантовые закономерности приводят к тому, что эти пары образуют так называемый бозе-конденсат, обладающий свойствами сверхтекучести. [22]
Однако в случае отсутствия взаимодействий такой конденсат не образует связанного коллектива и потому не может обладать свойством сверхтекучести. [23]
В частности, это относится и к Не6, хотя сам по себе Не6, возможно, обладает свойством сверхтекучести. [24]
Ландау показал, что жидкость, элементарные возбуждения которой описываются кривой такого вида, как на рис. 37.2, обладает свойством сверхтекучести. Это означает, что трение о стенки капилляра или щели не может привести к замедлению потока жидкости и к переходу кинетической энергии потока в энергию возбуждения. [25]
Так как мы здесь отвлекаемся от изучения действия магнитного поля, то, строго говоря, дело здесь будет идти об установлении свойства сверхтекучести электронной жидкости в модели Фрелиха. Для этого покажем, что существует такое состояние с отличным от нуля средним суммарным импульсом электронов, у которого энергии элементарных возбуждений все положительны. Тем самым мы установим возможность токового состояния, устойчивого по отношению к слабым возмущениям. [26]
Газ элементарных возбуждений со спектром, даваемым формулами ( 64 21) и ( 64 25), как мы видели в § 5, обнаруживает свойство сверхтекучести. [27]
Теория жидкого Не, разработанная Ландау ( см., например, [185]), основывалась на идее строго определенных элементарных возбуждений, которые при малых волновых векторах подобны фононам, а при больших волновых векторах в районе пика статического структурного фактора S ( k) ( эта область используется для объяснения свойств сверхтекучести) имеют более сложный, ротоиный характер. Это описание приобрело довольно строгий вид в работе Фейнмана [293], содержание которой здесь кратко приводится. [28]
При фазовом переходе II рода теплота не поглощается и не выделяется ( теплота фазового перехода II рода равна нулю), плотность изменяется непрерывно, а скачкообразно изменяются такие характеристики вещества, как молярная теплоемкость, коэффициент теплового расширения, удельная электрическая проводимость, вязкость и др. Примерами фазовых переходов II рода могут служить: переход некоторых металлов и сплавов при низких температурах из нормального состояния в сверхпроводящее, переход жидкого гелия из одной модификации - Не-I в другую - Не - Н, обладающий свойством сверхтекучести ( см. § 12.4), переход магнитного вещества из ферромагнитного состояния в парамагнитное, происходящий при нагреве до определенной температуры, называемой точкой Кюри. [29]
Наконец, необходимо сделать еще следующее общее замечание. Как известно, свойство сверхтекучести нарушается при скоростях, превышающих некоторое критическое значение. Самое значение критической скорости зависит от температуры, а также от характеристических размеров задачи. При больших размерах сосуда с гелием II критические скорости, по-видимому, довольно малы - порядка сантиметров в секунду. [30]