Cтраница 1
Свойство механических систем находиться при определенных условиях в состояния антирезонанса используется в технике. Если имеется система с одной степенью свободы, находящаяся под воздействием вынуждающей силы, и возникает необходимость погасить колебания такой системы, то этого можно достигнуть, превратив ее в систему с двумя степенями свободы, испытывающую антирезонанс, путем присоединения к ней определенным образом некоторой массы при помощи соответствующим путем подобранных упругих элементов. Такая добавленная к исходной механической системе конструкция носит название динамического виброгасителя. Следует, однако, иметь в виду, что виброгаситель эффективен лишь при строго определенной частоте вынуждающей силы - именно той, при которой возникает антирезонанс. При других частотах виброгаситель не дает необходимого эффекта. [1]
Принцип Гамильтона выражает свойство механической системы, не зависящее от системы координат, используемой для описания этой системы. [2]
Таким образом, учет свойств механической системы, передающей нагрузку рассматриваемой деформируемой области или телу, позволяет выявить стабилизирующее влияние жесткой нагружающей системы на стадии деформирования, которая, согласно постулату Друккера, безусловно классифицируется как неустойчивая. Выполнение условия (9.29) обеспечивает устойчивое деформирование неустойчивых ( по Друккеру) материалов. [3]
Из изложенного видно, что свойства механической системы, отражающиеся в форме амплитудно-фазовой характеристики, ограничивают эффективность системы управления. Исследование показывает, что для суждения о возможной эффективности управления необходимо определить амплитудно-фазовую характеристику в частотном диапазоне от нуля дою - частоты, соответствующей первому пересечению годографа этой характеристики с левой вещественной полуосью. Это обстоятельство необходимо учитывать при выборе динамической модели механической части машины: эта модель должна обеспечивать достаточно достоверную идентификацию системы в указанном частотном диапазоне. [4]
Вторичными являются механические величины, которые характеризуют свойства механической системы и их проявление в первичных механических величинах. Значения вторичных механических величин находят в процессе обработки данных о первичных измеряемых величинах. [5]
Именно эта формула ( 1) в сочетании с некоторыми естественными предпо - 227 ложениями о свойствах механической системы, которые можно рассматривать как прямые следствия симметрии пространства и времени ньютоновой механики, позволяет Лагранжу с единой точки зрения вывести всю совокупность законов сохранения. [6]
На первый взгляд отсюда можно было бы заключить, что с увеличением числа частиц должны невообразимо возрастать сложность и запутанность свойств механической системы и что в поведении макроскопического тела мы не сможем найти и следов какой-либо закономерности. Однако это не так, и мы увидим в дальнейшем, что при весьма большом числе частиц появляются иовые своеобразные закономерности. [7]
На первый взгляд отсюда можно было бы заключить, что с увеличением числа частиц должны невообразимо возрастать сложность и запутанность свойств механической системы и что в поведении макроскопического тела мы не сможем найти и следов какой-либо закономерности. Однако это не так, и мы увидим в дальнейшем, что при весьма большом числе частиц появляются новые своеобразные закономерности. [8]
Мы будем поэтому рассматривать молекулу как систему, относительно природы которой мы ничего не знаем, помимо того, что изменения ее состояния определяются общими механическими уравнениями Лагранжа и Гамильтона, и речь цолжна итти прежде всего о самом общем исследовании тех свойств механических систем, которые нам понадобятся в дальнейшем. [9]
Частота является основной характеристикой колебаний, не зависящей от начальных условий движения. Согласно формуле (21.6) она всецело определяется свойствами механической системы как таковой. [10]
Частота является основной характеристикой колебаний, не зависящей от начальных условий движения. Согласно формуле ( 21 6) она всецело определяется свойствами механической системы как таковой. Подчеркнем, однако, что это свойство частб-ты связано с предполагаемой малостью колебаний и исчезает при переходе к более высоким приближениям. [11]
Состояние любой системы описывается в квантовой механике посредством ее собственной функции 4s ( д, /), где t - время, a q представляет все координаты, которые были необходимы в классической механике для полного определения расположения всех частиц в системе. С некоторыми оговорками координаты положения можно определить как степени свободы, хотя это определение не столь точно для квантовой механики, как для классической механики ( так как доступные наблюдению свойства механической системы полностью определяются энергией системы, то можно сказать, что она имеет лишь одну степень свободы, хотя она и состоит из многих взаимодействующих частиц. [12]
Здесь X / - действующая на i - ю частицу сила, отнесенная к массе частицы. Эта сила в общем случае равна сумме внешней силы ( например, гравитационной или центробежной) и силы, характеризующей действие других частиц системы на i - ю частицу. Выражение для таких сил должно быть задано при описании свойств механической системы. [13]
Период определяет время, в течение которого точка совершает одно полное колебание. Величина k называется циклической, или круговой, частотой колебаний. Частота колебаний является основной характеристикой колебаний, не зависящей от начальных условий движения. Она полностью определяется свойствами механической системы. [14]