Свойство - ферромагнетик
Cтраница 2
Коэрцитивная сила характеризует свойство ферромагнетика сохранять намагниченность и наряду с магнитной проницаемостью определяет его применимость для тех или иных практических целей. Эти материалы дают широкую петлю гистерезиса и называются твердыми магнитными материалами. Из них изготовляются постоянные магниты. [16]
Ферриты проявляют многие свойства ферромагнетиков, но механизмы явлений у ферритов и металлических ферромагнетиков различные. Магнитные свойства ферритов были объяснены французским ученым Неелем, который магнетизм ферритов назвал ферримагнетизмом. [17]
Результаты экспериментального изучения свойств ферромагнетиков приведены на рис. 24.12 - 24.14. На рис. 24.12 показана зависимость намагниченности от напряженности магнитного поля. Начиная с некоторого значения Н, модуль вектора намагниченности остается постоянным и равным Js. Это явление называется магнитным насыщением. График зависимости В от Н ( рис. 24.13) отличается от графика Jf ( H) отсутствием горизонтальной части: как только наступает насыщение, магнитная индукция В / / о / ( Н J) растет по линейному закону в зависимости от напряженности магнитного поля. Существенной особенностью ферромагнетиков является зависимость ц от Я. [18]
Наноструктурное состояние влияет на свойства ферромагнетиков. Ферромагнитные материалы имеют доменную структуру, которая возникает в результате минимизации суммарной энергии ферромагнетика в магнитном поле. Согласно [146] эта энергия включает в себя энергию обменного взаимодействия, минимальную при параллельном расположении спинов электронов; энергию кристаллографической магнитной анизотропии, обусловленную наличием в кристалле осей легкого и трудного намагничивания; магнитострикционную энергию, связанную с изменением равновесных расстояний между узлами решетки и длины доменов; магнитостатическую энергию, связанную с существованием магнитных полюсов как внутри кристалла, так и на его поверхности. Замыкание магнитных потоков доменов, расположенных вдоль осей легкого намагничивания, снижает магнитостатическую энергию, тогда как любые нарушения однородности ферромагнетика ( границы раздела) увеличивают его внутреннюю энергию. [19]
Как современная теория объясняет свойства ферромагнетиков. [20]
Рассмотрим в качестве примера магнитоупругие свойства кубического ферромагнетика. [21]
Наиболее полной характеристикой различия свойств ферромагнетиков является форма максимальной гистерезисной петли. На рис. 248 представлены для сравнения петли установившегося режима мягкого железа и закаленной стали. Крутой ход намагничивания и размагничивания в мягком железе обусловлен, как нетрудно понять, малой величиной коэрцитивной силы Нс. Для химически чистого железа Нс не превышает 0 03 эрстеда. Наоборот, пологая петля стали имеет большие отрезки на оси абсцисс, что соответствует значительной коэрцитивной силе. Коэрцитивная сила для стали в высокой степени зависит от ее состава. [22]
Однако попытки количественного изучения свойств ферромагнетиков долго не давали надежного результата. [23]
 |
Сравнение экспериментальной зависимости намагниченности насыщения с рассчитанной по при различных суммарных квантовых числах J. [24] |
Качественно перечисленные свойства отвечают свойствам ферромагнетиков; 0, очевидно, имеет смысл температуры Кюри. На рис. 7.10 проведено сравнение температурной зависимости самопроизвольной намагниченности, рассчитанной из (7.10), с экспериментальными данными по техническому насыщению железа, никеля и кобальта. [25]
Получение ТМС основано на свойстве ферромагнетиков уменьшать намагниченность насыщения вблизи точки Кюри. С, то для создания ТМС специальными мерами понижают вк, приближая ее к диапазону необходимых температур. [26]
Вторым основным положением, объясняющим свойства ферромагнетиков, является положение о наличии в них доменной структуры. Предположение об этом возникло в связи с необходимостью объяснения опытного факта: если ферромагнитное тело не было предварительно намагничено, то его результирующий магнитный момент равен нулю. [27]
Этот метод основан на анизотропии свойств ферромагнетиков с прямоугольной петлей гистерезиса и заключается в следующем. Если затем приложить внешнее магнитное поле, перпендикулярное направлению остаточной индукции ( квадратурное поле), то под действием его напряженности Нк вектор индукции повернется на угол а, практически сохраняя свое абсолютное значение вследствие горизонтальности насыщенного участка петли гистерезиса. Поворот вектора индукции соответствует переориентации доменов в направлении поперечного поля. С окончанием импульса поперечного поля домены приобретают прежнюю ориентацию, если напряженность Я была не слишком велика, и вектор индукции возвращается в начальное положение. Таким образом, информация не стирается. [28]
Этот метод основан на анизотропии свойств ферромагнетиков с прямоугольной петлей гистерезиса и заключается в следующем. При отсутствии напряженности внешнего магнитного поля вектор остаточной магнитной индукции В г направлен вдоль одной из трех осей легкого намагничивания кристаллов. Если затем приложить внешнее магнитное поле, перпендикулярное направлению остаточной индукции ( квадратурное поле), то под действием его напряженности Нк вектор индукции повернется на угол у, практически сохраняя абсолютное значение вследствие горизонтальности насыщенного участка петли гистерезиса. Поворот вектора индукции соответствует переориентации доменов в направлении поперечного поля. С окончанием импульса поперечного поля домены приобретают прежнюю ориентацию, если напряженность Я была не слишком велика, и вектор индукции возвращается в начальное положение. Значит, информация не стирается. [29]
Этот метод основан на анизотропии свойств ферромагнетиков с прямоугольной петлей гистерезиса и заключается в следующем. При отсутствии напряженности внешнего магнитного поля вектор остаточной магнитной индукции Вг направлен вдоль одной из трех осей легкого намагничивания кристаллов. Если затем приложить внешнее магнитное поле, перпендикулярное направлению остаточной индукции ( квадратурное поле), то под действием его напряженности Нк вектор индукции повернется на угол у, практически сохраняя абсолютное значение вследствие горизонтальности насыщенного участка петли гистерезиса. Поворот вектора индукции соответствует переориентации доменов в направлении поперечного поля. С окончанием импульса поперечного поля домены приобретают прежнюю ориентацию, если напряженность / / была не слишком велика, и вектор индукции возвращается в начальное положение. Значит, информация не стирается. [30]
Страницы: 1 2 3 4