Cтраница 1
Свойство волновой функции преобразовываться при инверсии с а 1 или а - 1 зависит от внутренних свойств частиц, описываемых этой волновой функцией. [1]
Свойства волновой функции не изменятся, если ее умножить на любую постоянную А. [2]
Это свойство волновых функций называется их ортогональностью. [3]
Какое свойство волновой функции определяет величину импульса. Как это свойство позволяет понять соотношение де Бройля. В каких случаях импульс частицы равен нулю. Чему равен импульс частицы, находящейся в основном состоянии одномерной прямоугольной ямы. Почему кинетическая энергия может быть не равна нулю, хотя импульс равен нулю. Почему импульс и координаты частицы можно рассматривать как величины, дополняющие друг друга ( см. разд. [4]
Какие свойства волновой функции определяют кинетическую энергию системы. Как связана длина волны свободной частицы с ее кинетической энергией. Каким образом длина волны частицы связана с ее импульсом. Обсудите, как сказывается кривизна волновой функции на основном состоянии атома водорода. [5]
Поскольку свойства волновых функций, связанные с угловыми моментами, зависят только от / и от, функции можно представить в виде /, т) ( разд. [6]
Рассмотрим теперь свойства волновых функций. [7]
Именно это свойство однодетерминантной волновой функции позволяет выбирать орбитали, наиболее удобные для интерпретации определенного свойства молекулярной системы. Так, делокализованные молекулярные орбитали наиболее удобны для обсуждения электронного спектра и связанных с ним вопросов. [8]
Рассмотрим несколько подробнее свойства волновых функций частицы в потенциальной яме. [9]
Продолжим теперь обсуждение свойств волновых функций атома водорода. [10]
Условие (10.25) называется трансляционным свойством волновой функции. [11]
Условие (2.53) называется трансляционным свойством волновой функции электрона в кристалле. [12]
Использованные в § 132 свойства волновой функции меняются только в том отношении, что налагаемое на нее условие на бесконечности ( асимптотический вид ( 142 1)) теперь комплексно вместо вещественной стоячей волны в случае чисто упругого рассеяния. В связи с этим оказывается комплексной и постоянная а - с2 / сг. [13]
Использованные в § 132 свойства волновой функции меняются только в том отношении, что налагаемое на нее условие на бесконечности ( асимптотический вид (142.1)) теперь комплексно вместо вещественной стоячей волны в случае чисто упругого рассеяния. [14]
Эта глава посвящена исследованию свойств волновых функций и ядра резольвенты в координатном представлении. Мы покажем, в частности, что волновые функции можно определить как решения уравнения Шредин-гера или дифференциальных уравнений для компонент, удовлетворяющие определенным асимптотическим граничным условиям. Роль такого формализма, называемого дифференциальным, определяется, в первую очередь, эффективными вычислительными методами, которые могут быть развиты на основе граничных задач для волновых функций. [15]