Cтраница 3
Для определения освещенности изображения диффузных и бликовых тел в каждом рецепторе необходимо знать, как это было показано ранее в § 1.1, следующие данные: расстояние от рецептора до видимой точки ( если оптическая среда не поглощает света, то этот параметр знать не надо); расстояние от видимой точки до источника света; ориентацию поверхности в районе видимой точки; признак затененности ( освещенности от точечного источника света); оптические свойства поверхности; оптические свойства среды распространения света. [31]
Закономерности распространения света в любой среде ( изотропной или анизотропной) в конечном счете определяются интерференцией первичной волны и вторичных волн, излучаемых молекулами, атомами или ионами среды вследствие их электронной поляризации под действием электрического поля Е световой волны. Поэтому оптические свойства среды полностью обусловлены электрическими свойствами этих элементарных излучателей, их взаимным расположением и взаимодействием друг с другом. Молекулы или атомы среды в зависимости от их строения могут быть электрически изотропными или анизотропными. В первом случае их поляризуемость не зависит от направления, во втором - зависит. Однако электрические свойства отдельных атомов или молекул среды еще не определяют полностью оптические свойства этой среды. [32]
Закономерности распространения света в любой среде ( изотропной или анизотропной) в конечном счете определяются интерференцией первичной волны и вторичных волн, излучаемых молекулами, атомами или ионами среды вследствие их электронной поляризации под действием электрического поля Е световой волны. Поэтому оптические свойства среды полностью обусловлены электрическими свойствами этих элементарных излучателей, их взаимным расположением и взаимодействием друг с другом. Молекулы или атомы среды в зависимости от их строения могут быть электрически изотропными или анизотропными. В первом случае их поляризуемость не зависит от направления, во втором - зависит. Однако электрические свойства отдельных атомов или молекул среды еще не определяют полностью оптические свойства этой среды. Так, например, как мы уже указывали выше, все газы, жидкости и аморфные твердые тела при обычных условиях оптически изотропны, хотя молекулы многих из них электрически анизотропны. Причина этого заключается в полной хаотичности ориентации молекул в газах, жидкостях и аморфных телах. Всякое упорядочение ориентации анизотропных молекул в этих средах под влиянием внешних воздействий приводит к возникновению оптической анизотропии. [33]
Закономерности распространения света в любой среде ( изотропной или анизотропной) в конечном счете определяются интерференцией первичной волны и вторичных волн, излучаемых молекулами, атомами или ионами среды вследствие их электронной поляризации под действием электрического поля Е световой волны. Поэтому оптические свойства среды полностью обусловлены электрическими свойствами этих элементарных излучателей, их взаимным расположением и взаимодействием друг с другом. Молекулы или атомы среды в зависимости от их строения могут быть электрически изотропными или анизотропными. В первом случае их поляризуемость не зависит от направления, во втором - зависит. Однако электрические свойства отдельных атомов или молекул среды еще не определяют полностью оптические свойства этой среды. Так, например, как мы уже указывали выше, все газы, жидкости и аморфные твердые тела при обычных условиях оптически изотропны, хотя молекулы многих из них электрически анизотропны. Причина этого заключается в полной хаотичности ориентации молекул в газах, жидкостях и аморфных телах. Всякое упорядочение ориентации анизотропных молекул в этих средах под влиянием внешних воздействий приводит к / возникновению оптической анизотропии. [34]
Закономерности распространения света в любой среде ( изотропной или анизотропной) в конечном счете определяются интерференцией первичной волны и вторичных волн, излучаемых молекулами, атомами или ионами среды вследствие их электронной поляризации под действием электрического поля Е световой волны. Поэтому оптические свойства среды полностью обусловлены электрическими свойствами этих элементарных излучателей, их взаимным расположением и взаимодействием друг с другом. Молекулы или атомы среды в зависимости от их строения могут быть электрически изотропными или анизотропными. В первом случае их поляризуемость не зависит от направления, во втором - зависит. Однако электрические свойства отдельных атомов или молекул среды еще не определяют полностью оптические свойства этой среды. Так, например, как мы уже указывали выше, все газы, жидкости и аморфные твердые тела при обычных условиях оптически изотропны, хотя молекулы многих из них электрически анизотропны. Причина этого заключается в полной хаотичности ориентации молекул в газах, жидкостях и аморфных телах. Всякое упорядочение ориентации анизотропных молекул в этих средах под влиянием внешних воздействий приводит к возникновению оптической анизотропии. [35]
Скорость света зависит от среды, в которой он распространяется. Показатель преломления характеризует оптические свойства среды и определяется отношением n C / Ccp, где С - скорость света в пустоте; Сср - скорость света в данной среде, Он зависит от длины волны света: чем больше длина волны, тем меньше показатель преломления. Это явление называется дисперсией света и используется для разложения света, например, с помощью призм. [36]
Подобные анализы, проводимые обычно для серых сред, как правило, выявляют взаимодействие поля излучений с температурным полем, формирующимся за счет других видов теплового переноса. Характер этих взаимодействий существенным образом определяется оптическими свойствами среды. [37]
Для вакуума, как известно, величины е и ц, равны единице и скорость электромагнитных волн в этом случае будет максимальной и равной с. Таким образом, с точки зрения волновой теории оптические свойства среды определяются ее магнитной и диэлектрической проницаемостью. [38]
Оптически изотропная среда характеризуется коэффициентом преломления п0 пх пу пг. В этом случае эллипсоид показателей преломления вырождается в шар, а оптические свойства среды не зависят от направления луча. [39]
Эти формулы усложняются, когда небходимо учитывать для каждой молекулы колебания нескольких характерных для нее частот. Здесь приходится принимать во внимание те же частоты, которые проявляются в оптических свойствах среды, состоящей из рассматриваемых молекул. Дисперсия ( расчленение света на волны, распространяющиеся в среде с разной скоростью при разных частотах) вызывается теми же электрическими внутримолекулярными колебаниями, которые проявляются в указанном выше притяжении частиц. Поэтому Лондон назвал этот вид молекулярного взаимодействия дисперсионным взаимодействием. [40]
Так же, как и для ламинарного режима движения, для турбулентного режима при Ви1 газовая среда является оптически непрозрачной, а при Ви1 прозрачной для теплового лучистого потока. Таким образом, в условиях пожара в помещениях при значениях Ви1 необходимо учитывать оптические свойства среды при решении задачи о сложном теплообмене. [41]
Это не характерно для кристаллов других систем. Если рассматривать только направления, параллельные кристаллографическим осям, то для падающего луча света оптические свойства среды будут различны в зависимости от того, какой оси он параллелен. Это может быть использовано для классификации кристалла по его симметрии. [42]
В § 8.1 и 8.2 выводятся различные уравнения и соотношения, справедливые при произвольных значениях параметров, характеризующих оптические свойства среды. В конце главы ( § 8.6 - 8.9) подробно рассматривается несколько частных задач, которые исследовались ранее применительно к полубесконечной среде. [43]
Из данного примера было бы, однако, неправильно сделать заключение, что оптические свойства дисперсных систем не связаны закономерно с оптическими свойствами материалов. Наоборот, знание основной оптической характеристики материала, его комплексного показателя преломления необходимо для расчета оптических свойств дисперсных систем наряду с такими их характеристиками, как оптические свойства среды, размер частиц, порозность системы. Поэтому накопление фундаментальных опытных данных об оптических свойствах различных технических материалов в инфракрасной части спектра и пределах колебаний этих свойств в зависимости от количества различных примесей является важной задачей дальнейших исследований. Внешний вид материалов, как известно, не позволяет судить о их прозрачности для инфракрасных лучей, и мы лишены подобного простейшего ориентира, обычного для видимой части спектра. Так, привычно непрозрачный шлак оказывается хорошо прозрачным для инфракрасного излучения. [44]
Если расстояние между молекулами примеси велико по сравнению с размером элементарной ячейки кристалла, влияние матрицы на энергию резонансного взаимодействия главным образом определяется диэлектрической проницаемостью среды. В связи с этим расчеты энергии резонансного взаимодействия молекул примеси друг с другом, а также расчеты тензора диэлектрической проницаемости матрицы оказываются неразрывно связанными, что и нашло свое отражение в содержании гл. Так как, с другой стороны, тензор диэлектрической проницаемости определяет оптические свойства среды, упомянутый выше характер изложения позволяет весьма последовательно проследить связь скорости безызлуча-тельного переноса энергии между молекулами примеси с оптическими свойствами матрицы и, в частности, со структурой ее экситонных спектров. [45]