Эффективное значение - параметр
Cтраница 2
Если отношение давлений меньше предельного ( е0ет), то с уменьшением Ке скачки смещаются по потоку. При еа, близких к предельному, скачок несколько смещается против потока. Аналогичное поведение адиабатических скачков наблюдается и в том случае, когда перед ними возникают скачки конденсации. С уменьшением числа Рейнольдса толщина вытеснения растет и эффективные сечения расширяющейся части сопла уменьшаются. В соответствии с этим уменьшается и эффективное значение параметра 1эф Р1Эф / РКр - скачки перемещаются к выходному сечению сопла. В режимах, близких к предельному, решающее значение имеет изменение характеристик вблизи горлового сечения. Так как при уменьшении Ке область прямого перехода ламинарного слоя в турбулентный смещается по потоку, то отношение площадей / Эф изменяется в меньшей степени, чем при больших числах Ке, когда переход происходит вблизи горла. Следовательно, при больших Ке скачки вблизи горла также смещены по потоку. [16]
 |
Интегральные кривые уравнения теп - уП лопроводности в пламени ( римские цифры - номера горючих систем. [17] |
Поскольку имеющиеся экспериментальные данные по высокотемпературной кинетике неполны и неточны, можно полагать, что приближенная теория практически применима всегда даже при вычислении абсолютных значений ип. Тем более она применима для описания зависимостей ип от температуры гореиия, состава и давления, особенно существенных в задачах обеспечения взрыво-безопасности. Истинная ошибка при применении приближенной теории еще меньше, поскольку в ней допущены две погрешности разных знаков, которые частично компенсируют друг друга. Замена уравнения (3.73) уравнением (3.74) приводит к завышению величины т, использование уравнения (3.63) - к ее занижению. Учет температурной зависимости теплопроводности эквивалентен учету увеличения эффективного значения параметра ц, поэтому вычисление по приближенной формуле дает результаты, еще более близкие к истинным. [18]
 |
Интегральные кривые уравнения теп-лопроводности в пламени ( римские цифры - номера горючих систем. [19] |
Поскольку имеющиеся экспериментальные данные по высокотемпературной кинетике неполны и неточны, можно полагать, что приближенная теория практически применима всегда даже при вычислении абсолютных значений ип. Тем более она применима для описания зависимостей ип от температуры горения, состава и давления, особенно существенных в задачах обеспечения взрыво-безопасности. Истинная ошибка при применении приближенной теории еще меньше, поскольку в ней допущены две погрешности разных знаков, которые частично компенсируют друг друга. Замена уравнения (3.73) уравнением (3.74) приводит к завышению величины т, использование уравнения (3.63) - к ее занижению. Учет температурной зависимости теплопроводности эквивалентен учету увеличения эффективного значения параметра л, поэтому вычисление по приближенной формуле дает результаты, еще более близкие к истинным. [20]
 |
Интегральные кривые уравнения теплопроводности в пламени ( римские цифры - номера горючих систем. [21] |
Поскольку имеющиеся экспериментальные данные па высоко-температурной кинетике неполны и неточны, можно полагать, что приближенная теория практически применима всегда даже при вычислении абсолютных значений ип. Тем более она применима для описания зависимостей и от температуры горения, состава и давления, особенно существенных в задачах обеспечения взрыво-безопасности. Истинная ошибка при применении приближенной теории еще меньше, поскольку в ней допущены две погрешности разных знаков, которые частично компенсируют друг друга. Замена уравнения (3.73) уравнением (3.74) приводит к завышению величины т, использование уравнения (3.63) - к ее занижению. Учет температурной зависимости теплопроводности эквивалентен учету увеличения эффективного значения параметра ] л, поэтому вычисление по приближенной формуле дает результаты, еще более близкие к истинным. [22]
Страницы: 1 2