Макроскопическое свойство

Cтраница 2

Очевидно, что макроскопические свойства диэлектрических материалов обусловлены микроскопическими процессами, происходящими в них при наложении электрического поля. [16]

Приведенные формулы связывают макроскопические свойства газовых смесей с микроскопической молекулярной моделью, если функция / а ( г, с, т) определена из уравнения Больцмана. [17]

Известно, что макроскопические свойства твердого тела зависят от его абсолютных размеров. Частицы поверхности испытывают одностороннее взаимодействие со стороны других частиц тела, в то время как для глубинных слоев выполняется условие статистической симметрии силового взаимодействия частиц. В макроскопическом аспекте рассмотрения механических свойств изотропного твердого тела это должно привести к существованию неоднородности вблизи границы и к поверхностному натяжению. Коэффициент поверхностного натяжения твердых тел имеет величину порядка 10 - 3 кгс / см [13], и в задачах, решаемых в рамках физической и геометрической линейности, эффектом поверхностного натяжения можно пренебречь. В дальнейшем для выявления масштабного фактора исследуем только поверхностную неоднородность, полагая, что вдали от границы тело является однородным. [18]

Металлы отличаются такими характерными макроскопическими свойствами, как блеск, ковкость, а также электропроводность и теплопроводность. Предполагаемая модель металла изображена на рис. 15.14. Экспериментальные данные показывают, что характерные свойства, которые принято называть металлическими, обусловлены присутствием в конденсированной фазе вещества, жидкой или кристаллической, делокализованных электронов. По-видимому, в таких веществах электроны не связаны с какими-либо конкретными атомами или небольшими группами атомов, а перемещаются по всей конденсированной фазе, преодолевая при этом лишь небольшие затруднения. [19]

Сравнение распределения электронной плотности в атомной ячейке ( Z 54, ксенон при расчете в приближении ЛТР. С - в бескорреляционном приближении Томаса-Ферми. А - с учетом обменной поправки. В - с учетом обменной и корреляционной поправок, ( рисунок из работы.| Сравнение радиального распределения электронной плотности в отрицательной ячейке ( ион С1 -. А и В - как на 59. С - расчет в приближении Хартри. ( [ IMAGE ] из.| Электронная составляющая полного давления электронов ячейки в приближении ЛТР. как функция температуры при использовании ячеечной модели вещества в сочетании с неидеальным локальным УРС однокомпонентной плазмы ( модель электронного газа для расчета профиля электронов в ячейке ( 98, ( 99. Отмечена кривая сингулярностей ( разрывов в электронной плотности. А-В - СР, изохоры электронного газа и электронной жидкости и критическая точка ( СР ( kTc 0 65 эВ. [20]

Ожидаемые аномалии в макроскопических свойствах ( уравнении состояния, степени ионизации и др.) появляются [51], когда при сжатии атомной ячейки ее граница касается соответствующего разрыва в электронной плотности. Однако же производные этих величин ( давления и химического потенциала) по плотности терпят разрыв. [21]

Статистическая механика позволяет получать макроскопические свойства из микроскопических свойств большого коллектива микрообъектов, образующих макросистему. В специальном случае органического полимера микрообъектами будем считать звенья полимера и поставим своей целью описание свойств цепочки, состоящей из большого числа звеньев. Цепочка в целом, таким образом, является макрообъектом. [22]

Свойства коллектива молекул являются макроскопическими свойствами, свойства каждой молекулы в отдельности-микроскопическими. Для установления связи между макроскопическими свойствами вещества и микроскопическими свойствами, например между давлением газа и скоростями молекул, не нужно знать положения и скорости всех молекул в каждый момент времени. Достаточно знать, каково вероятное число молекул, содержащихся в данном малом ( но неслишком малом) мысленно выделенном объеме, и какова вероятность того, что скорости молекул лежат в том или ином малом ( но опять не слишком узком) интервале скоростей. [23]

Части гетерогенной системы с одинаковыми макроскопическими свойствами называют фазами. Это определение требует некоторого уточнения применительно к дисперсным системам. В литературе часто фазу определяют как однородную часть системы. Однако такое определение неточно. Так, смесь двух кристаллических веществ, а также дисперсная фаза эмульсий и суспензий состоят из большого числа частиц, отделенных друг от друга поверхностями раздела, и понятие об однородности может применяться только к отдельной частице. Тем не менее свойства частиц одного и того же вещества одинаковы. Поэтому такую систему следует считать двухфазной, рассматривая в качестве фазы совокупность частиц с одинаковыми свойствами. Таким образом, однородная система является однофазной, а гетерогенные системы - двух - или многофазными. [24]

Движение молекул сказывается на макроскопических свойствах газа. Давление газа на стенку можно определить как силу, которая возникает в результате изменения нормальной к стенке составляющей суммарного количества движения молекул при их соударении со стенкой; при этом молекулу и стенку считают абсолютно упругими твердыми телами. [25]

Функции распределения для.| К определению числа молекул, встречающихся со стенкой за единицу времени. [26]

Движение молекул сказывается на макроскопических свойствах газа. [27]

АНИЗОТРОПНАЯ СРЕДА - среда, макроскопические свойства которой различны в различных направлениях, в противоположность среде изотропной, где они не зависят от направления. [28]

Расположение стенки Блоха ной 1500 А, после приложения вдоль 0 3 Нк, иллюстрирующее течение стенки. [29]

Объяснение влияния дисперсии намагниченности на макроскопические свойства пленок вначале было основано на модели дисперсии анизотропии. Согласно этой модели считалось, что пленка состоит из большого числа областей, каждая из которых имеет свое собственное направление ЛО и величину Нь - Предполагалось, что между областями не существует ни обменного, ни магнитного взаимодействий, так что макроскопические свойства пленки определяются простым суммированием свойств отдельных областей, определенных с помощью С-В модели. [30]

Страницы: 1 2 3 4