Электрическое свойство - проводник
Cтраница 1
Электрические свойства проводников в условиях электростатики определяются поведением электронов проводимости во внешнем электростатическом поле. В отсутствие внешнего поля электрические поля электронов проводимости и атомных остатков - положительных ионов металла - взаимно компенсируются. Если металлический проводник внесен во внешнее электростатическое поле, то под действием этого поля электроны проводимости перераспределяются в проводнике таким образом, чтобы в любой точке внутри проводника электрическое поле электронов проводимости и положительных ионов скомпенсировало внешнее поле. [1]
Если электрические свойства объемного проводника во всех возможных направлениях от пункта измерения одинаковы, то он называется изотропным и в противоположном случае - анизотропным. [2]
Только при постоянном токе распределение тока при заданных электрических свойствах проводника однозначно определяется геометрической формой проводника. Соответственно только при постоянном токе такой важнейший параметр электрической цепи, как ее индуктивность, вполне определяется при заданных магнитных свойствах среды геометрическими размерами и формой контура цепи. При изменении тока во времени изменяется распределение тока по сечению проводников, образующих контур тока, и соответственно изменяется распределение в пространстве магнитного потока, сцепленного с контуром, а следовательно, изменяется и индуктивность контура. Так, при периодических процессах, как мы имели возможность убедиться в этой главе, электрический ток распределяется преимущественно в поверхностном слое проводника, что ведет к ослаблению магнитного поля внутри проводника и к уменьшению индуктивности цепи. При синусоидальном токе индуктивность является функцией угловой частоты тока. При несинусоидальном периодическом токе она, очевидно, будет являться функцией также формы кривой тока. При непериодических изменениях тока индуктивность, строго говоря, будет являться, хотя бы по одной только указанной причине - неравномерности распределения тока в проводнике - сложной функцией времени. [3]
Только при постоянном токе распределение тока при заданных электрических свойствах проводника однозначно определяется геометрической формой проводника. Соответственно, только при постоянном токе такой важнейший параметр электрической цепи, как ее индуктивность, вполне определяется при заданных магнитных свойствах среды геометрическими размерами и формой контура цепи. При изменении тока во времени изменяется распределение тока по сечению проводников, образующих контур тока, и соответственно изменяется распределение в пространстве магнитного потока, сцепленного с контуром, а следовательно, изменяется и индуктивность контура. Так, при периодических процессах, как мы имели возможность убедиться в этой главе, электрический ток распределяется преимущественно в поверхностном слое проводника, что ведет к ослаблению магнитного поля внутри проводника и к уменьшению индуктивности цепи. При синусоидальном токе индуктивность является функцией угловой частоты тока. При несинусоидальном периодическом токе она, очевидно, будет являться функцией также формы кривой тока. При непериодических изменениях тока индуктивность, принципиально говоря, будет являться, хотя бы по одной только указанной причине - неравномерности распределения тока в проводнике - сложной функцией времени. [4]
 |
Схема полупроводникового счетчика с р - га-переходным слоем. / - траектория заряженной частицы, 2 - область р-п-перехода, 3 - р-слой. [5] |
При наличии даже небольшого количества примесей определенного вида электрические свойства чистого проводника резко меняются. Примеси одного вида приводят к появлению свободных электронов. Такой полупроводник называется донорным, или полупроводником п-тшга. [6]
 |
Схема полупроводникового счетчика с р - - переходным слоем. - траектория заряженной частицы, 2 - область р - гс-перехода, 3 - р-слой. [7] |
При наличии даже небольшого количества примесей определенного вида электрические свойства чистого проводника резко меняются. Примеси одного вида приводят к появлению свободных электронов. Такой полупроводник называется донорным, или полупроводником п-типа. [8]
 |
Коэффициент Холла для металлов ( вблизи комнатной температуры. [9] |
Гальваномагнитными называют явления, связанные с воздействием магнитного поля на электрические свойства проводников и полупроводников с электрическим током. Техническое применение получили три гальваномагнитных явления: эффект Холла, магниторезистивный и магнитодиодный эффекты. [10]
 |
Большой поисковый аппарат. [11] |
Поэтому, измеряя параметры поля в процессе распространения его, можно вычислить электрические свойства объемного проводника. [12]
Амплитуда, направление и фаза высокочастотного поля Герца, распространяющегося вдоль поверхности земли, определяется электрическими свойствами проводника. [13]
 |
Зависимость между длиной X свободного пробега электронов в металле и абсолютной температурой ( по выводам квантовой статистики. [14] |
Последующее развитие квантовой теории электропроводности позволило с единой точки зрения ( на основе представления об энергетических зонах) объяснить разнообразные электрические свойства проводников, изоляторов и полупроводников. [15]
Страницы: 1 2