Дифракционное свойство
Cтраница 2
В связи с разнообразием геометрических свойств одиночных рассей-вателей полупрозрачные решетки чрезвычайно богаты своими дифракционными свойствами. [16]
Поэтому антипараллельные полярные спиральные молекулы, например антипараллельные полипептидные а-спирали, сходны по своим дифракционным свойствам. Функция распределения z ( r) и интерференционная функция Z ( S) s случае укладки антипараллельных цепных молекул подчиняются общим закономерностям. Не следует думать, что сама по себе антипараллельность должна ухудшить условия упорядоченности укладки. [17]
В последующих главах мы более строго проанализируем понятие функции распределения и ее связь с дифракционными свойствами агрегатов цепных молекул. [18]
Сравнив поведение В6 при данных значениях к, видим, что изменение параметров диэлектрического заполнения одного из волноводных районов резко изменяет дифракционные свойства решетки. [19]
 |
Сечение сфер Эвальда при. [20] |
На дифракционной картине фасетки проявляются сразу, если они состоят из небольшого числа определенных решеточных граней, каждый тип которых обусловливает свои характерные дифракционные свойства, что позволяет индицировать фасеточные грани. [21]
 |
Цепная молекула, вынутая из аморфного полимера. [22] |
Дифракционные свойства такой модели должны, хотя бы в первом приближении, согласовываться с описанными только что особенностями рентгенограмм. Разумеется, природные и синтетические полимеры имеют много вариантов низкой упорядоченности, которые все условно объединяются термином аморфное состояние. Поэтому рассматриваемая ниже модель аморфного состояния является обобщенной, она позволяет объяснить некоторые суммарные признаки рентгенограмм ряда полимеров, а не какого-то конкретного вещества. [23]
Из таблицы видно, что для веществ с большим поглощением, в частности металлов, эффективность дифракции J J весьма мала. Сильными дифракционными свойствами обладают вещества с большим фарадеевским вращением и слабым поглощением. [24]
Неидеальные в этом смысле поверхности будем называть неплавными. Если нее характеризуются дифракционные свойства, то идеальную поверхность мы будем называть гладкой, а неидеальную - шероховатой. Очевидно, что при обоих подходах необходимо характеризовать как продольные, гак и поперечные масштабы отклонений формы от заданной. [25]
Остановимся только на дифракционных свойствах двухслойных равнопериодных равнощелевых решеток ( см. рис. 9, в), поскольку в этом случае проявляются все основные особенности поведения характеристик электромагнитного поля, имеющие место при дифракции на решетках с различными структурами периода в слоях. [26]
Подобно полупрозрачным структурам волноводного типа дифракционные свойства гребенки в значительной мере определяются количеством волноводных волн, распространяющихся в данном диапазоне частот. [27]
Учет конечной толщины возможен в чисто теоретическом плане на основе полученных строгих решений. Как показывают результаты экспериментов, дифракционные свойства реальных решеток совпадают с расчетными в пределах ошибки эксперимента ( расхождение менее 5 %), если линейные размеры решеток не менее 40 - 50Я, количество периодов порядка 40, толщина лент порядка 0 01 - 0 06 мм ( в четырехмиллиметровом диапазоне) и материалом, из которого изготавливаются решетки, является медь или серебро в миллиметровом и сплавы алюминия в оптическом диапазоне. [29]
Итак, диэлектрическое заполнение волноводных областей изменяет эффективную ширину прозрачной части периода решетки, по которой определяются точки проявления эффекта Малюжинца, а при наличии двух ( и более [70]) волноводных областей с различным диэлектрическим заполнением проявление эффекта Малюжинца может быть заглушено резонансным полным отражением электромагнитной волны. Следовательно, к выводу о том, что дифракционные свойства решеток в диапазоне х ( 1 sin ф) 1 качественно одинаково зависят от угла падения, следует добавить - если этот диапазон не является резонансным. С ростом - л точки полной прозрачности смещаются в сторону меньших углов падения. [30]
Страницы: 1 2 3 4