Дозволенное значение

Cтраница 1

Дозволенные значения Е называются собственными значениями энергии уравнения Шредингера, а соответствующие решения для V - собственными функциями. [1]

Дозволенные значения квантовых чисел S, S и S определяются по правилу сложения спиновых векторов. Приведенная на рис. 6 корреляционная спиновая диаграмма для тетрамера, у которого S 1 / 2, Дает общее представление о магнитных свойствах рассматриваемых систем. При линейном расположении четырех атомов металла расчет становится более сложным, поскольку в этом случае для описания взаимодействия металл - металл необходимо использовать четыре константы взаимодействия. [2]

Дозволенные значения колебательной энергии Ек могут быть найдены с помощью уравнения Шредингера. [3]

Энергетические уровни атома водорода. [4]

Этот набор дозволенных значений энергии называется энергетическим спектром атома. Самый нижний уровень энергии ео ( рис. 2.1), при котором энергия атома - наинизшая, называется основным уровнем. [5]

Последнее уравнение определяет дозволенные значения ( собственные значения) энергии жесткого ротатора со свободной осью. [6]

Это объясняется тем, что единственным дозволенным значением I и, следовательно, и значением Х - является нуль. Порядок, в котором убывает связь электрона с ядром в атоме, соответствует ряду Is, 2s, 2p, 3s, Зр, и в этом же порядке заполняются электронные оболочки. Если представить себе, что электроны добавляются в молекулу по одному, то вероятно, что они будут заполнять орбиты более или менее в соответствии с указанным порядком. [7]

В 1913 г. это представление о дискретных дозволенных значениях энергии получило непосредственное подтверждение в опытах Франка и Герца: поток электронов определенной энергии пускался через пространство, наполненное парами ртути. Пока энергия электронов была меньше, чем 4 9 электрон-вольт, поглощение пучка электронов было очень невелико. [8]

Таким образом, соответствующее решение волнового уравнения приводит к дозволенным значениям энергии, которые идентичны значениям, ранее выведенным на основании теории Бора. Целочисленное значение п, которое может быть отождествлено с главным квантовым числом атома ( см. параграф 1а), является необходимым условием приемлемого решения волнового уравнения, в то время как в теории Бора это принимается в качестве постулата. [9]

Имея граничное условие, можно решить уравнение (16.55) для Ф, определяя одновременно дозволенные значения для X. Подставляя эти значения в уравнение (16.54), получим одномерное уравнение для поступательного движения системы в канале. [10]

Множество возможных значений аргументов Xi, совместимых с ограничениями (1.31.28), назовем множеством их дозволенных значений ( МДЗА) и будем считать, что функция (1.31.27) определена и непрерывна на всем МДЗА и что ее частные производные ( по крайней мере первого порядка) также определены и непрерывны. [11]

Зависимость энтропии S изолированной системы от аргумента xt в случае двухсторонних процессов.| Зависимость энтропии S изолированной системы от аргумента Х в случае. [12]

Множество возможных значений аргументов xi, совместимых с ограничениями (1.31.28), назовем множеством их дозволенных значений ( МДЗА) и будем считать, что функция (1.31.27) определена и непрерывна на всем МДЗА и что ее частные производные ( по крайней мере первого порядка) также определены и непрерывны. [13]

Детальное изучение а-распада показало, что энергия а-частиц, испускаемых изотопом, не одинакова, а имеет вполне определенные, дозволенные значения. Причина этого факта - определенная вероятность образования ядра дочернего элемента не только в основном, но и в возбужденных состояниях. Наибольшее значение энергии а-частиц отвечает процессу образования ядер в основном состоянии, меньшие значения - в возбужденных состояниях. При этом с повышением уровня возбуждения вероятность перехода в возбужденное состояние падает. Однако возбужденные состояния неустойчивы. Через 10 - 12 - 10 - 8 с ядро, испуская квант - излучения, переходит в более низкое возбужденное или основное состояние. Величина у-кванта равна разности уровней, между которыми происходит переход. Y-Излуче - ние не возникает лишь при образовании дочерних ядер в основных энергетических состояниях. [14]

Дискретным называется сигнал, представляющая величина которого не может непрерывно изменяться ни по времени, ни по уровню, принимая лишь одно из ограниченного числа дозволенных значений. [15]

Страницы: 1 2 3