Полуцелое значение

Cтраница 2

Неприводимые представления группы вращений, соответствующие полуцелым значениям /, отличаются существенной особенностью. Дело в том, что при повороте на угол 2л функции их базиса ( компоненты спинора нечетного ранга) меняют знак. [16]

Неприводимые представления группы вращений, соответствующие полуцелым значениям j, отличаются существенной особенностью. Дело в том, что при повороте на угол 2тг функции их базиса ( компоненты спинора нечетного ранга) меняют знак. [17]

Система, состоящая из частиц с полуцелым значением выраженного в А / 2л спина ( частицы Ферми), подчиняется статистике Ферми - Дирака. Собственные функции энергии такой системы, согласно принципу Паули, антисимметричны по отношению к перестановке двух частиц. Системы, состоящие из частиц с целочисленным значением спина ( частицы Бозе), подчиняются статистике Бозе - Эйнштейна. Их собственные функции по отношению к перестановке двух частиц симметричны. Итак, мы имеем дело с частицами Бозе, когда число элементарных частиц, из которых они состоят, четное, и с частицами Ферми, когда число элементарных частиц, из которых они состоят, нечетное. Однако собственные функции всей системы только тогда удовлетворяют требованию симметричности, когда собственные функции отдельных частиц перекрываются друг с другом. Если перекрывание отсутствует или незначительно, то собственные функции всей системы не являются симметричными по отношению к перестановке частиц. Частицы, вероятность нахождения которых в определенной точке определяется исключительно объемом и которые полностью взаимонепроницаемы или только слабо проницаемы, называются локализованными частицами. К таким частицам относятся, в частности, атомы и молекулы в идеальном твердом теле. Система из локализованных частиц всегда подчиняется статистике Максвелла - Больцмана. [18]

Это значит, что надо пользоваться полуцелыми значениями радиального фазового интеграла и заменить / ( / 1) на ( J - j - Va) 8 в члене, представляющем собой влияние орбитального момента количества движения на радиальное движение. [19]

Для ионов с нечетным числом электронов ( полуцелые значения /) кристаллическое поле снимает вырождение настолько, что остается только необходимое двукратное вырождение, обязанное теореме Крамерса, так что уровни состоят из ( / - - llz) дублетов. [20]

Что квантовое число углового момента может принимать полуцелые значения, было впервые предположено А. [21]

Рг, РЫ, Ph2, могут иметь только полуцелые значения. [22]

Так как векторы пи-п неразличимы, разрешены лишь полуцелые значения силы S, Ч Франк назвал такие дефекты дефектами Мебиуса, поскольку у них та же тоиолошя, что и у ленты Мебиуса. На рис, 2 показана дисклинация силы. [23]

Сплошные кривые на рисунке ( которые отвечают двум последовательным полуцелым значениям Л кв) получены с помощью теории дифракции, а штриховая кривая соответствует геометрооптическому результату. [24]

Нуклоны, как и вообще все частицы с полуцелыми значениями спинов, подчиняются статистике Ферми, основанной на принципе Паули. Так как для нуклонов, подобно электронам, возможны две противоположные ориентации спинов, то на каждом квантовом энергетическом уровне может находиться максимально два одноименных нуклона. Чтобы, руководствуясь этим принципом, вычислить, следуя Ферми, энергию движения нуклонов в основном состоянии ядра, отложим на осях координат значения компонент количества движения ( импульса) нуклона рх, ру, рг. Состояние движения каждой частицы в любой момент ( в любую фазу) изображается точкой в таком фазовом пространстве. [25]

Для систем с нечетным числом электронов спин 5 получает полуцелые значения и необходимо специальное рассмотрение представления D ( S) группы К. [26]

Спин J измеряется в единицах h и может иметь целые и полуцелые значения. [27]

Типичный пример колебательного поведения модуля собственного значения а в зависимости от эквивалентного числа Френеля для трех последовательных мод. [28]

На рис. 4.44 хорошо видно, что для каждого полуцелого значения Л экв потери моды низшего порядка и других мод сильно отличаются друг от друга. Отсюда следует, что в этих условиях можно получить эффективную селекцию поперечных мод. [29]

В заключение заметим, что при любом целом или полуцелом значении спина существует много несингулярных решений уравнения для безмассовых свободных полей над всем пространством &. Он специфичен для конкретных уравнений поля, рассматриваемых здесь. [30]

Страницы: 1 2 3 4