Связь - волна
Cтраница 1
Связь волн с положительной или отрицательной энергией, групповые скорости волн имеют одно направление. [1]
Связь волн с положительной или отрицательной энергией, групповые скорости волн противоположны. [2]
Связь волн с положительной и отрицательной энергией, групповые скорости волн противоположны. [3]
При изучении связи волн в параллельных оптических волокнах сначала рассматривается задача связи двух волокон. Используя описанный выше метод, получают систему дифференциальных уравнений первого порядка для амплитуд различных типов волн в обоих волокнах. Решение указанных уравнений показывает, что в результате связи волокон возникает периодическая перекачка энергии из одного волокна в другое и обратно при условии, что волокна имеют одинаковые постоянные распространения. Если постоянные распространения слегка различны и волокна удалены относительно друг друга, то будет наблюдаться небольшая перекачка энергии. Дифференциальные уравнения могут быть также распространены на пучки параллельных волокон. Получить решение в общем виде трудно, но для частного случая линий из бесконечного числа идентичных волокон может быть получено решение для амплитудных значений в виде функции Бесселя. Системы дифференциальных уравнений могут быть также использованы для изучения связи параллельных волокон, диаметры жил которых незначительно изменяются вдоль оси волокна. [4]
 |
Влияние положения выходных волноводов и длины резонансного объема на величину WTU при изменении обеих ( а или одной ( б из границ. [5] |
Как видно, связь волн расширения между собой достаточно сильно влияет на расстояние между резонансами по L, строгий интервал AL ( 2ш2) - яз 0 88, естественно, соблюдается для симметричной структуры, а при удалении от линии симметрии он увеличивается. Здесь соблюдается закономерность, обычная для резонансных явлений, энергетические характеристики сильнее зависят от потерь, чем частотные. [6]
 |
Дифракционный возбудитель волны Нй. [7] |
В дифракционном преобразователе при отсутствии связи волны распространяются в отдельных волноводных трактах. [8]
Одна из границ резонансного участка здесь не осуществляет связь волн различных типов, обладая диагональной матрицей отражения. При х 0 9 на кривой присутствуют резонансы на Я20 - и Я30 - волнах: из двух близкорасположенных всплесков резонансов при L 0 92 Ч - Ч - 0 94 левый и правый связаны соответственно с резонансами Я30 - и Яго-волн. [10]
Однако уже в классе регулярных волноводов можно наблюдать явление связи волн: вырожденные волны прямоугольного волновода, независимые в волноводе с идеальными стенками, становятся связанными при переходе к хорошо проводящим стенкам. Волны невозмущенной структуры связываются в данном случае за счет конечной проводимости стенок. Заметим, что подобный эффект отсутствует в круглом волноводе. [11]
В системе без потерь могут быть четыре возможных способа связи волн. Дисперсионные характеристики несвязанных волн представлены пунктирными линиями. Сплошные линии ( уравнения которых приведены в третьем столбце) соответствуют различным типам связи. [12]
Очевидный способ регулировки добротности резонансов отражения заключается в изменении характера связи резонирующей волны с другими энергонесущими волнами структуры. При увеличении связи дифракционная добротность падает и полоса запирания ( по уровню W 0 5) расширяется. Один из нетривиальных способов регулировки заключается в изменении частоты резонансов на основной Я10 - волне. Последнее можно рассматривать и как способ борьбы с такого рода резонансными явлениями. Этот способ регулировки еще удобен тем, что изменять следует условие резонанса низкодобротного Я10р - колебания, что может оказаться более удобным, чем в случае непосредственного изменения добротности Н ч-колебания. Другой способ регулировки добротности заключается в изменении степени несимметрии геометрии. [13]
Однако уже довольно давно известно, что использование в системах связи волн круговой поляризации при определенных условиях имеет преимущества перед использованием волн линейной поляризации. [14]
Решая системы из двух дифференциальных уравнений, можно показать, что связь волн в волокнах будет небольшой за исключением случая, когда постоянная распространения волны в одном волокне близка к постоянной распространения врлны в другом волокне. Волна, распространяющаяся в прямом направлении в одном волноводе, будет слабо связана с волной, распространяющейся в обратном направлении в другом волноводе. Следовательно, достаточно рассмотреть только связь волн, распространяющихся в одном направлении и характеризующихся приблизительно одинаковыми постоянными распространения. [15]
Страницы: 1 2 3