Высокое значение - число
Cтраница 2
В настоящее время интенсификация конвективного теплообмена считается наиболее перспективной и сложной проблемой теории переноса. Традиционно также считается, что эта задача наиболее актуальна для теплоносителей, которым присущи высокие значения чисел Рейнольдса. [16]
 |
Бесконечная чувствительность к несовершенствам при ламинарном течении в трубе. Видно экспериментальное плато при Re2000. [17] |
Рейнольдса, найденное по линейной теории, стремится к бесконечности, когда отношение alb стремится к нулю. Поэтому в круглой трубе без внутреннего цилиндра ламинарное течение можно наблюдать при сколь угодно высоких значениях числа Рейнольдса, если при этом, конечно, соблюдаются соответствующие меры предосторожности при проведении эксперимента. Попадание большинства экспериментально найденных критических чисел Рейнольдса в диапазон 2000Re2300 свидетельствует о том, что течение Хагена - Пуазейля обладает сильной чувствительностью к несовершенствам, которая возвращает критическую точку из бесконечности и дает отчетливо выраженное плато. [18]
 |
Бесконечная чувствительность к несовершенствам при ламинарном течении в трубе. Видно экспериментальное плато при Re2000. [19] |
Рейнольдса, найденное по линейной теории, стремится к бесконечности, когда отношение alb стремится к нулю. Поэтому в круглой трубе без внутреннего цилиндра ламинарное течение можно наблюдать при сколь угодно высоких значениях числа Рейнольдса, если при этом, конечно, соблюдаются соответствующие меры предосторожности при проведении эксперимента. Попадание большинства экспериментально найденных критических чисел Рейнольдса в диапазон 2000Re 2300 свидетельствует о том, что течение Хагена - Пуазейля обладает сильной чувствительностью к несовершенствам, которая возвращает критическую точку из бесконечности и дает отчетливо выраженное плато. [20]
Наиболее эффективной схемой обвязки теплообменных секций АВО при охлаждении и конденсации перегретых паров холодильных агентов является параллельно-последовательная. При такой схеме весь газообразный холодильный агент направляется в отдельно взятый теплообменный элемент, где он охлаждается при высоких значениях числа Re, а затем конденсируется в остальных секциях или в АВО. [21]
Расчет по уравнению состояния идеального газа приводит ( см. таблицу) к недостаточно удовлетворительным результатам. Мы предлагаем другой путь усовершенствования расчета, приводящий к лучшему совпадению вычисленных и измеренных теплот адсорбции алканов вплоть до высоких значений числа углеродных атомов. [22]
Нуссельта в ламинарном режиме лежат выше кривой для области развитой турбулентности. Это является отражением специфики стабилизации концентрационного или температурного поля в потоке. Благодаря высокому значению числа Рг - характеристики тепло - и массообмена в условиях эксперимента ( В / с [ 5 25) соответствует режиму, весьма далекому от режима стабилизированного ( в данном случае концентрационного) поля. С другой стороны, известно / 13 /, что стабилизация тепло - или массообмена в турбулентной области при больших значениях Рг завершается весьма быстро. В связи с этим оказывается, что при сравнительно коротких каналах профиль температуры ( или концентрации) в ламинарном режиме более наполнен, чем в турбулентном, и интенсивность ламинарного тепло - или массообмена выше интенсивности процессов обмена в развитой турбулентной области. [23]
При движении реального газа в газопроводе, погруженном в грунт, температура газа снижается вследствие теплообмена с внешней средой и термодинамической неидеальности газа. Снижение температуры существенно зависит от полного коэффициента теплопередачи от газа к окружающему грунту. При высоких значениях чисел Рейнольдса, характерных для условий работы магистральных газопроводов, теплообмен фактически определяется теплопроводностью грунта. [24]
Время пребывания мелких частиц в кипящем слое может - быть меньше, чем крупных, и в некоторых случаях недостаточным для завершения технологического процесса. Такая картина, однако, может наблюдаться только при относительно низких значениях числа псевдоожижения и при большом разнообразии частиц по крупности. При высоких значениях числа пеевдоожижения процессы перемешивания в кипящем слое весьма интенсивны и поэтому возможность сепарации частиц по крупности резко уменьшается. Поэтому вопрос о загрузке и выгрузке материала конструктивно может быть решен по-разному, по-видимому, без существенного влияния на тепловую работу кипящего слоя. [25]
Температурные йалоры усреднялись вдоль высоты слоя и во времени применительно к противото ной схеме. Особенностью этого исследования является проведение опытов при высоких значениях чисел Re. [26]
На рис. 80 была показана струя жидкости, меняющая направление при встрече с отражателем. Как известно, наличие массы элементарных вихрей в турбулентном потоке обеспечивает развитие конвекционной массопередачи и практически полную однородность потока как по температуре, так и по распределению в нем взвешенных частиц. Этот эффект принято называть хорошим перемешиванием. При высоком значении числа Re ( Re 40 000) в условиях процесса жидкофазного гидрирования частицы катализатора и пузырьки водорода будут равномерно распредел ны в жидкости, циркулирующей в автоклаве под воздействием винтовой мешалки. [27]
Это означает, что скорость обмена газом между пузырями и непрерывной фазой ограничена и что в непрерывной фазе происходит некоторое продольное перемешивание газа. При низком расходе газа, когда размеры пузырей невелики, возможна относительно высокая скорость межфазного обмена газом. Тогда общая конверсия зависит как от характера газового потока через непрерывную фазу, так и от объема газа, байпассирующего через слой с пузырями. Наоборот, при больших расходах газа и высоких значениях числа реакторных единиц ( &) газовые пузыри должны быть больше, что приводит к понижению скорости межфазного обмена газом. В этом случае общая скорость процесса определяется в основном долей газа, байпассирующего через слой с пузырями, а в непрерывной фазе реакция практически завершена. [28]
Факел пламени, получающийся в печах, является результатом сложного взаимодействия гидродинамических явлений, диффузии, теплоотдачи излучением и конвекцией и химических превращений. Точное моделирование всего топочного или печного процесса, включающего смесеобразование, воспламенение, горение и теплообмен с поверхностями нагрева, невозможно. При необходимости учитывать теплообмен с ограждениями и другими поверхностями внутри топочного объема, а также горение задача сильно усложняется. Поэтому ограничиваются приближенным моделированием, при котором ставится задача изучить отдельные стороны процесса. При обычно высоких значениях числа Re, если обеспечивается подобие отношения & Т: Т, наблюдается автомодельное течение газов. [29]
Как известно, поглощение всей теплоты, вносимой в КС газами, завершается на расстоянии от решетки, равном 10 - 20 диаметрам зерен, следовательно, условия теплообмена в этом объеме должны исключить возможность перегрева материала до опасного уровня. Комплекс исследований структуры прирешеточной зоны и условий теплообмена в этом участке КС представленные в гл. I, позволили выявить ранее не отмечавшееся явление резкого, по существу, экстремального изменения состояния прирешеточной зоны с изменением скорости газа, определяющего нижнюю границу скорости, при которой снимается возможность перегрева частиц свыше допускаемой границы. Нижняя граница скорости газа соответствует высоким значениям чисел псевдоожижения; для относительно мелких ( менее 1 мм) солевых материалов рабочее число псевдоожижения почти на порядок превышает рекомендуемые в литературе значения. [30]
Страницы: 1 2 3