Ферримагнитное вещество
Cтраница 1
Ферримагнитные вещества характеризуются кристаллическим строением, значительным ( но меньшим, чем у ферромагнитных веществ) коэффициентом магнитной восприимчивости, такой же, как у ферромагнитных веществ, зависимостью намагниченности от напряженности магнитного поля, температурой Нееля и целым рядом других специфических свойств. [1]
В ферримагнитных веществах взаимодействие между атомными магнитными моментами обусловливает антипараллельную ориентацию, как в антиферромагнитных веществах, однако при этом общие моменты в двух противоположных направлениях оказываются не одинаковыми, и результирующий магнитный момент не равен нулю. Свойства ферримагнитных веществ качественно подобны свойствам ферромагнетиков: для них характерна температура перехода Кюри, выше которой вещество парамагнитно, а ниже - ферромагнитно. Однако общий магнитный момент, определенный в парамагнитной области, значительно превышает момент, полученный по данным измерения насыщения в ферромагнитной области. [2]
Однако известно, что во многих ферримагнитных веществах намагниченность не достигает максимального значения за минуты или даже часы с момента приложения поля. Некоторые индукционные методы, использующие более низкие частоты тока, обладают указанными недостатками в меньшей степени. [3]
Тонкая магнитная пленка представляет собой слой ферромагнитных или ферримагнитных веществ толщиной порядка микрометра и менее, напыляемых или электроосажденных на подложку. Эти структуры могут возникать в тонких пластинках из некоторых магнитных материалов. Характер доменов и граничных слоев между ними зависит от толщины пленки, физических свойств ее материала и технологии изготовления. [4]
В качестве магнитных материалов техническое применение в электротехнике находят ферромагнитные и ферримагнитные вещества. [5]
 |
Температурная зависимость спектра поглощения порошка металлического железа в отсутствие намагниченности. [6] |
Проведенные к настоящему времени исследования магнитных полей на ядрах в парамагнитных, ферромагнитных, антиферромагнитных и ферримагнитных веществах и сравнение результатов с макроскопическими магнитными, параметрами позволили сделать новые важные выводы относительно природы магнетизма. Особенно интересными в этой связи оказались исследования ферритов - ферромагнитных диэлектриков или полупроводников, намагничивание которых даже при сверхвысоких частотах не сопровождается сильными потерями энергии на вихревые токи. [7]
Диа -, пара - и антиферромагнитные вещества относятся к слабомагнитным, ферро - и ферримагнитные вещества являются сильномагнитными. [8]
Образование специфичных доменных структур происходит в основном в тонких магнитных пленках ( ТМП), под которыми понимают слои ферромагнитных или ферримагнитных веществ толщиной порядка микрометра и менее. Эти структуры могут также возникать в тонких пластинках из некоторых магнитных материалов. [9]
Образование специфичных доменных структур происходит в основном в тонких магнитных пленках ( ТМП), под которыми понимают слои ферромагнитных или ферримагнитных веществ толщиной порядка микрометра и менее. Эти структуры могут также возникать в тонких пластинках из некоторых магнитных материалов. Характер доменов и граничных слоев между ними зависит от толщины слоя и физических свойств вещества, например от величины константы кристаллографической анизотропии К. [10]
Для ферромагнитных и ферримагнитных материалов характерна высокая индукция насыщения, которая медленно уменьшается с повышением температуры, а затем резко падает, достигая нулевого значения при некоторой характеристической температуре, известной как точка Кюри ( фиг. Ферримагнитные вещества во многих отношениях ведут себя как ферромагнетики, обнаруживая не зависящую от поля намагниченность насыщения и фиксированную точку Кюри. [11]
В ферримагнитных веществах взаимодействие между атомными магнитными моментами обусловливает антипараллельную ориентацию, как в антиферромагнитных веществах, однако при этом общие моменты в двух противоположных направлениях оказываются не одинаковыми, и результирующий магнитный момент не равен нулю. Свойства ферримагнитных веществ качественно подобны свойствам ферромагнетиков: для них характерна температура перехода Кюри, выше которой вещество парамагнитно, а ниже - ферромагнитно. Однако общий магнитный момент, определенный в парамагнитной области, значительно превышает момент, полученный по данным измерения насыщения в ферромагнитной области. [12]
Если в антиферромагнетике магнитные моменты атомов, направленные навстречу друг другу, неполностью взаимно компенсируются, то о данном явлении говорят как о н е-с компенсированном антиферромагнетизме ( фе. Степень нескомпенсированности у различных ферримагнитных веществ неодинакова. Так, например, ферримагнетики типа Fe2O3 - NiO и Fe2O3 - MnO, относящиеся к классу ферритов, обладают сильным ферромагнетизмом. [13]
Для него опять-таки характерно существование спонтанно намагниченных подрешеток, аналогичных тем, с которыми мы встречались у антиферромагнитных веществ. Однако, в то время как у антиферромагнетиков эти подрешетки взаимно эквивалентны и отличаются лишь ориентацией магнитных моментов, подрешетки, образующие ферримагнитное вещество, как правило, отличаются друг от друга как в кристаллографическом отношении, так и в отношении величины и упорядочения магнитных моментов. В результате спонтанные намагниченности отдельных подрешеток имеют различную величину, поэтому при обычной для ферри-магнетика антипараллельной ориентации магнитных моментов подрешеток они в общем случае не скомпенсированы, так что суммарная намагниченность отлична от нуля. [14]
В диамагнитных веществах магнитное поле на ядрах должно быть равно нулю, так как суммарные моменты электронных оболочек полностью скомпенсированы. В парамагнитных, ферромагнитных и ферримагнитных веществах при достаточно низкой температуре возникает упорядочение магнитных моментов атомов и появляются магнитные поля на ядрах. В качестве примера рассмотрим железо, которое ниже температуры Кюри Тс является типичным ферромагнетиком. Атом железа обладает одним нескомпенсированным по орбитальному моменту 3 -электроном и четырьмя Sd-электронами, спины которых параллельны. Таким образом, возникает магнитное поле на ядре железа, обусловленное орбитальным моментом и спинами Зй ( - элект-ронов. Поле электронных спинов Sd-оболочек, рассматриваемых как магнитные диполи, составляет около 10 кэ и имеет тот же знак. [15]
Страницы: 1 2