Cтраница 3
В связи с огромной плотностью ядерного вещества ( VI.4.1.6) объем ядра-капли не изменяется, но поверхность ее возрастает и возрастает величина поверхностной энергии ядра. Одновременно происходит уменьшение электростатической энергии, ибо при сферической форме ядра протоны максимально сближены и энергия их отталкивания наибольшая. Ядро - заряженная капля при захвате нейтрона приходит в колебания: попеременно то вытягивается, то сжимается. При энергиях возбуждения ядра, меньших, чем энергия активации деления, деформация ядра-капли не доходит до критической, ядро не делится и возвращается в основное энергетическое состояние, испустив у-фотон. [31]
Можно ли вычислить изменение жесткости ядерного вещества при конденсации и тем самым установить, возможно ли существование более плотного равновесного состояния ядер. К сожалению, в расчеты входят недостаточно хорошо известные в настоящее время величины, характеризующие взаимодействие нуклонов и пи-мезонов в ядерном веществе. Предварительные оценки говорят в пользу того, что одновременно с возникновением конденсации наступает и неустойчивость ядерного вещества. [32]
Получены уравнения теории ферми-жидкости в ядерном веществе с учетом однопионного обмена. Показано, что искажение пропагатора пионов в ядерном веществе, не учитываемое в обычных подходах к теории нуклонной материи, вносит существенные изменения во взаимодействие нуклонов. Дается возможная схема последовательного учета пионной степени свободы в теории нуклонной материи. [33]
Определим предельный импульс нуклонов в ядерном веществе ( ср. Разделив его на ( 2я / г) 3, получим число клеток, в каждой из которых может находиться одновременно по два протона и два нейтрона. [34]
Определим предельный импульс нуклонов в ядерном веществе ( ср. Разделив его на ( 2тг / г) 3, получим число клеток, в каждой из которых может находиться по два протона и два нейтрона. [35]
Определим предельный импульс нуклонов в ядерном веществе ( ср. Разделив его на ( 2тгК), получим число клеток, в каждой из которых может находиться по два протона и два нейтрона. [36]
Значения Вх и Сх определяются свойствами ядерного вещества. [37]
Мы уже видели, что плотность ядерного вещества почти постоянна ( § 1 этой главы) и что энергия свяаи, грубо говоря, пропорциональна числу нуклонов ( § 3 этой главы); эти факты мы объяснили очень малым радиусом действия ядерных сил. Состояние ядра можно поэтому сравнить с твердым или жидким состояниями вещества, для которых справедливы те же правила. Однако, как отметил Бор, для сравнения больше подходит жидкость чем твердое тело ( или очень большая молекула), поскольку никак нельзя считать, что частицы в ядре образуют какую-либо упорядоченную структуру, подобную кристаллической решетке. [38]
Эти предположения заведомо не выполняются в ядерном веществе. Между тем, как мы увидим, существует последовательный метод нахождения поляризационного оператора, свободный от этих ограничений. Разумеется, точное вычисление поляризационного оператора в среде сильно взаимодействующих частиц - задача неразрешимая. Этот метод основан на том, что все виртуальные процессы, определяющие n ( k, со), можно разделить на 2 класса: происходящие на расстояниях, меньших или порядка l / 7reN, и на. Процессы первого типа в среде с плотностью малой по сравнению с т - 300 происходят так же как в пустоте, тогда как процессы второго типа существенно искажаются средой. Так, например, локальная вершина взаимодействия пиона с нуклоном, как можно убедиться, оценивая входящие в нее графики, определяется малыми расстояниями го - 1 / ягр, i / mN и, следовательно, константа xcN - взажмодействия в среде с ядерной плотностью мало отличается от константы взаимодействия в пустоте. [39]
Этим методом в клетках микроорганизмов одновременно выявляют ядерные вещества и волютин. В последнем случае для удаления следов уксусной кислоты препарат промывают спиртом и тщательно высушивают на воздухе. Окрашивают препарат красителем Романовского - Гимза в течение суток, затем споласкивают слабощелочной ( рН 7 2) водой, высушивают и микроскопируют. Ядерные вещества окрашиваются в красно-фиолетовый цвет, цитоплазма - в слабо-розовый. [40]
В колебаниях формы меняется полная локальная плотность ядерного вещества. В более общем случае вводят колебания протонной брр и нейтронной 6рп компонент. [41]
Таким образом, становится возможным говорить о своеобразном ядерном веществе, обладающем определенной плотностью. Как из молекул жидкости можно построить капли разной величины, так и из ядерного вещества могут быть построены различные ядра. Известно, что вследствие наличия поверхностного натяжения жидкая капля всегда стремится принять форму с наименьшей при данном объеме поверхностью - сферическую форму. Такое же поверхностное натяжение должно проявляться и для атомных ядер. Однако в ядрах есть добавочное явление, отсутствующее в капле обычной жидкости, именно - электростатическое взаимоотталкивание протонов. Вследствие этого отталкивания протоны стремятся разойтись подальше друг от друга, вытянуть сферическое ядро в эллипсоид, разорвать это ядро. [42]
В оптической модели ядерного взаимодействия прохождение нуклона через ядерное вещество исследуется также с помощью введения комплексного преломления, точнее, комплексного потенциала. Под комплексным потенциалом понимается такая комплексная функция V - - iW переменных, характеризующих нуклон, действительная часть которой V описывает рассеяние нуклонов пучка, а мнимая часть W - их поглощение. [43]
Эта модель делает понятным важность существования нулевой энергии ядерного вещества и характерных для нуклонов в ядрах высоких скоростей. Это подтверждается многими экспериментальными результатами. [44]
Есть основания полагать, что кварк - состояний ядерного вещества глюонная плазма может возникать в резуль - ( пв - плотность барионного тате соударения тяжелых ядер при доста - заряда, Т - температура) точно высоких энергиях. [45]