Сечение - запирание
Cтраница 1
 |
Шлпрен-фотография потока в камере смешения плоского эжектора при сверхкритическом отношении давлений в сопле П0 3 4. [1] |
Сечение запирания является характерным сечением начального участка смешения, а параметры потоков в нем, как будет показано ниже, существенно влияют на рабочий процесс и параметры эжектора. [2]
Между сечением запирания и выходным сечением камеры площадь сечения выделенной трубки тока эжектируемого газа увеличивается - это следует из закономерностей течения нерасчетной сверхзвуковой струи, согласно которым максимальное сечение первой бочки является наибольшим сечением струи, возможным при G const ( § 6 гл. [3]
Скорость жидкости в сечении запирания определим, используя формулу (6.2) и учитывая разность среднего уровня раствора в корпусе огнетушителя относительно пеногенератора. [4]
Когда скорость эжектируемого потока в сечении запирания достигнет скорости звука, наступает критический режим работы эжектора: коэффициент эжекции принимает предельно возможное ( для данного отношения полных давлений) значение и не изменяется при дальнейшем снижении давления на выходе из эжектора. [5]
Если скорость эжектируемого газа в сечении запирания равна скорости звука ( критические режимы работы эжектора), то-увеличение площади сечения приводит к тому, что поток эжектируемого газа становится сверхзвуковым, и скорость его продолжает увеличиваться. В результате переноса механической энергии из сверхзвукового эжектирующего потока в сверхзвуковой эжектируемый первый поток тормозится, второй ускоряется, скорости потоков сравниваются по величине и могут остаться сверхзвуковыми в выходном сечении камеры, если не возникнет скачок уплотнения. Таким образом, сверхзвуковой режим течения смеси становится возможным только при критическом режиме работы эжектора. [6]
Если скорость: эжектируемого газа в сечении запирания равна скорости звука ( критические режимы работы эжектора), то увеличение площади сечения приводит к тому, что поток эжектируемого газа становится сверхзвуковым, и скорость его продолжает увеличиваться. В результате переноса механической энергии из сверхзвукового эжектирующего потока в сверхзвуковой эжектируемый первый поток тормозится, второй ускоряется, скорости потоков сравниваются по величине и могут остаться сверхзвуковыми в выходном сечении камеры, если не возникнет скачок уплотнения. Таким образом, сверхзвуковой режим течения смеси становится возможным только при крити - ческом режиме работы эжектора. [7]
В первом случае сверхзвуковой поток в сечении запирания существенно перерасширен: в центральной части потока статическое-давление значительно ниже, а скорость соответственно выше, чем на границе струи. [8]
В первом случае сверхзвуковой поток в сечении запирания существенно перерасширен: в центральной части потока статическое давление значительно ниже, а скорость соответственно выше, чем на границе струи. [9]
Осредняя в звуковом эжекторе параметры эжектирующего потока в сечении запирания так, чтобы сохранить значения расхода, импульса и энергии, получаем, как указывалось выше, некоторый эквивалентный одномерный поток, статическое давление в котором Pi меньше, а приведенная скорость Ax больше, чем при расширении газа от начального полного давления Pi до статического давления р % в идеальном сверхзвуковом сопле. [10]
Точка В характеристики соответствует такому режиму, когда в сечении запирания эжектируемый поток становится звуковым. После этого, действительно, дальнейшее снижение противодавления не изменяет расхода газов через эжектор. Легко убедиться, что это возможно только при сверхзвуковой скорости потока на входе в диффузор. [11]
Эти модели дают достаточно точные результаты, если задано давление в сечении запирания, положение которого при конструкторских расчетах обычно неизвестно. Если известны только условия торможения на входе, то рекомендуется применять модель однородного равновесного течения, в которой используется методика определения потерь давления на трение и за счет изменения количества движения в предположении однородности потока, рассмотренная в разд. [12]
Поскольку параметры газа на срезе оптимального сопла мало отличаются от параметров в сечении запирания, то в правых частях выражений ( 30) и ( 33) образуются малые разности. Поэтому вычисления по этим формулам необходимо вести с высокой степенью точности. [13]
При анализе процессов и расчете параметров эжектора на сверхкритических отношениях давлений в сопле будем полагать, что до сечения запирания 1 ( рис. 9.6) эжектирующий и эжектируемый потоки текут раздельно, не смешиваясь, а интенсивное смешение происходит за этим сечением. Это весьма близко к действительной картине явления. [14]
При этом скачок уплотнения образуется в некотором промежуточном сечении основного участка камеры и с ростом противодавления постепенно-перемещается к сечению запирания. В камере возникает течение, аналогичное движению одномерного сверхзвукового потока в трубе с трением, когда располагаемый перепад давлений недостаточен для поддержания на выходе Я 1 ( см. § 7 гл. [15]
Страницы: 1 2 3 4