Cтраница 1
Сечение излучения таких квантов следует ожидать порядка 5 - Ю 4 d ( Tpacc, ГД § dapacc - дифференциальное сечение упругого рассеяния при заданной величине передаваемого импульса. Можно думать, что если при высоких энергиях зависимость амплитуды рассеяния от массы пиона не исчезает, то при изменении il [ л2 2q k в интервале от i2 до 10 л2 следует ожидать относительного ( по сравнению с теоретическими формулами) изменения сечения на несколько десятков процентов. [1]
Сечение излучения фотона в области больших энергий и малых углов рассеяния фактически определяется амплитудой упругого рассеяния. [2]
Сравним сечение излучения ( 50) с сечением упругого рассеяния мезонов. [3]
Приведенные формулы для сечения излучения выведены в предположении абсолютно черного ядра. [4]
Результат, аналогичный достигаемому повышением сечения излучения, может быть получен при применении в резонаторе телескопа. [5]
Взаимное сокращение главных членов в сечении излучения приводит к тому, что в его асимптотике не возникают дважды логарифмические поправки. Соответственно не возникает ( с той же дважды логарифмической точностью) инфракрасной расходимости и при интегрировании по импульсам виртуальных фотонов в амплитуде рассеяния. [6]
Второй член дает искомую поправку к сечению излучения. [7]
С другой стороны, в ультрарелятивистском случае существенный вклад в сечение излучения возникает, как мы видели выше, уже от области значений q вблизи того наименьшего значения, которое вообще может иметь q при заданных начальной и конечной энергиях электрона. [8]
С другой стороны, в ультрарелятивистском случае существенный вклад в сечение излучения возникает, как мы видели выше, уже от области значений q вблизи того наименьшего значения, которое вообще может иметь q при заданных начальной и конечной энергиях электрона. [9]
Величина d7Y представляет робой сечение дифракционного излучения, a day - сечение излучения в кулоновском поле ядра. [10]
Хотя верхний предел частоты (15.19) и соответствует приближенно получающемуся из закона сохранения энергии, квантовое выражение для сечения излучения вблизи верхней границы спектра применимо лишь качественно. [11]
Мы видим таким образом, что обобщенный принцип Гюйгенса, справедливый, строго говоря, при R X, приводит к правильному значению сечения излучения фотона в чисто кулоновском поле точечного ядра ( R 0) в области ультрарелятивистских энергий и малых углов рассеяния. [12]
УГОЛЬ же велика, как и часть его, которая пересекла бы горизонт событий прошлого, если бы там не было коллапсирующего тела, но было бы аналитически продолжено внешнее решение Шварц-шильда. Поэтому данная часть Г7 - п та же самая, что и часть аналогичного волнового пакета, приходящего от J -, которая пересекает горизонт событий будущего и поглощается черной дырой. Следовательно, соотношение между сечениями излучения и поглощения здесь точно такое же, как и для тела с температурой, равной х / 2я, если ее выразить в геометрических единицах. [13]
Для определения тормозного спектра у-лучей, возникающего при столкновениях л-частиц большой энергии с нуклонами или ядрами, достаточно знания волновой функции о) л-мезона вне нуклона. Исходя из предположения, что нуклон череп по отношению к л-мезонам, находится внешняя ф-фун-кция в ниде суммы плоской волны и полны, дифрагированной от черного шарика. При помощи этой функции определяются сечения излучения у-квантов, возникающих при дифракции л-мезонов и при их захвате нуклонами. При больших энергиях л-мезонов дифференциальные сечения в области малых углов достигают очень больших значений. Выясняется влияние на испускание у-квантов размеров л-мезона. При этом в формулы для излучения вводится формфактор я-мезона. [14]
Однако более существенным является излучение фотона, сопровождающееся непосредственным поглощением протона. Это излучение, которое может быть названо излучением остановки, аналогично рассмотренному в [1] излучению фотонов, сопровождающемуся поглощением я-мезонов нуклонами или ядрами. В настоящей заметке мы определим сечение излучения остановки в случае протонов, предполагая, что протон описывается уравнением Дирака и что ядро является абсолютно черным. [15]