Сечение - образование - пары
Cтраница 1
 |
Схема рассеяния в обр эффекте.| Зависимость сечения об - [ IMAGE ] Сечение гигантского диполь-разования пар от энергии 7-кван - ного резонанса ( ядерного фотоэффектов для различных веществ та. [1] |
Сечение образования пар ( е е ] пропорционально квадрату заряда ядер атомов среды. [2]
Сечения образования пар отличаются довольно сильно для разных скоростей столкновений. [3]
 |
Сечения образования пар и комптоновского рассеяния для 7 лучей в воздухе в натуральных естественных единицах IJNX или 4 5 - Ю-2 еж2 / нуклон. [4] |
Сечение образования пар становится важным только при более высоких энергиях. Таким образом, в промежуточной области порядка нескольких Мае имеется минимум полного сечения. [5]
Выражение для сечения образования пар в поле ядра имеет достаточно сложный вид. [6]
В реальных условиях вследствие экранирования сечение образования пар на ядрах стремится к конечному пределу. [7]
Комптона; апар - & 1п Е1 - сечение образования пар. [8]
Однако этой картины непосредственно уже недостаточно для определения сечения дифракционного излучения фотонов заряженными частицами, а также сечениями дифракционного образования пар, так как для вычисления соответствующих матричных элементов требуется знание волновых функций частиц. Поэтому для вычисления матричных элементов достаточно знания волновых функций частиц вне ядра, в области волновой зоны. В этой области волновые функции могут быть найдены с помощью оптического принципа Гюйгенса, который мы теперь и сформулируем. [9]
Полученные соотношения справедливы для абсолютно черного ядра. Полупрозрачность ядра уменьшает упругое рассеяние, а следовательно, и сечение образования пар. Соответствующие формулы, однако, очень сложны, и мы их здесь не приводим. [10]
Соотношения ( 24 15) и ( 24 16) составляют содержание так называемой оптической теоремы и часто используются при теоретическом рассмотрении различных процессов столкновения и при анализе экспериментальных данных. В качестве примера можно указать процесс рассеяния f квантов в кулоновском поле. Причем при помощи ( 24 14), зная сечение образования пар, нетрудно оценить нижнюю границу сечения рассеяния вперед. Ее можно также использовать для уточнения фазового анализа различных процессов рассеяния, особенно в тех случаях, когда трудно измерить поперечное сечение рассеяния под малыми углами. [11]
При больших энергиях фотонов в кулоновском поле ядер образуются электронно-позитронные пары. Указанное значение энергии является порогом для этого процесса. Сечение процесса образования пар медленно растет в области энергий от 1 02 до 4 МэВ, а затем возрастает в логарифмической зависимости от энергии. Сечение образования пар пропорционально Z2 Z, где первый член отвечает ядерным процессам, а второй - процессам в поле электронов. [12]
При больших энергиях фотонов в кулоновском поле ядер образуются электронно-позитронные пары. Указанное значение энергии является порогом для этого процесса. Сечение процесса образования пар медленно растет в области энергий от 1 02 до 4 МэВ, а затем возрастает в логарифмической зависимости от энергии. Сечение образования пар пропорционально Z2 Z, где первый член отвечает ядерным процессам, а второй - процессам в поле электронов. [13]
 |
Простая модель электромагнитного ливня. [14] |
Ясно также, что лавина в среднем состоит на 2 / з из электронов и позитронов и на Уз из фотонов. После того как средняя энергия, приходящаяся на частицу, падает ниже критического значения Ес, ла-зина вскоре затухает. В результате образуется множество электрон-ионных пар, но энергия их очень мала. Для 7-квантов сечение образования пар становится того ке порядка, что и сечение комптоновского рассеяния, т.е. оно меньше, чем 5ыло при ультрарелятивистских энергиях. Напротив, роль фотоэлектрического поглощения быстро возрастает. [15]
Страницы: 1 2