Сечение - перезарядка
Cтраница 3
Использование имеющихся в настоящее время экспериментальных и теоретических данных позволяет построить серию таких зависимостей ( рис. 2) для различных скоростей относительного движения и, таким образом, получить диаграмму ( рис. 3), из которой легко определить зависимость сечения перезарядки от скорости для каждого вещества. [31]
Те - концентрация и температура электронов; i - ионный ток па зонд; Та - температура атомов; К и К - доли компонентов смеси в лонном токе на зонд ( очевидно, что / С / С 1); р и р2, q и q2, AI и А2 - давления, сечения перезарядки для ионов, движущихся в собственном газе, и атомные веса компонентов смеси; С - эмпирический коэффициент. [32]
Это обстоятельство связано с нарушением адиабатического критерия для колебательных переходов, в результате чего переходы возможны в любые колебательные состояния. Это соответствует увеличению сечения перезарядки. Тем самым сечение резонансной перезарядки молекулярного иона на молекуле, которое в остальной области скоростей монотонно убывает с увеличением скорости в соответствии с формулой ( 1) задачи 4.2. в этой области возрастает 1Гимеет локальный максимум. [33]
Классический метод измерения сечения перезарядки состоит в том, что пучок, содержащий нейтральные и положительно заряженные частицы, падает на термоэлемент. Ток, измеряемый гальванометром, в этом случае пропорционален общему числу частиц в пучке. [34]
 |
Величина перезарядки. [35] |
Возвращаясь к вопросу о перезарядке ( рис. 64, б), следует отметить, что согласно (4.28) при равновесии число ионов в каналовых лучах меньше числа их нейтральных спутников, так как пробег, соответствующий нейтрализации, короче ионизационного пробега. На рис. 65 приводится зависимость сечения перезарядки от энергии ионов для быстрых протонов, движущихся в Н2, и для Не - в Не. С увеличением энергии сечение нейтрализации уменьшается, за исключением Н в Нг, где около 7 кэв имеется максимум. Подобные максимумы наблюдаются при энергии 100 - 150 за для ионов Н в Кг и Хе. Происхождение этих максимумов неизвестно; возможно, что они связаны с неупругими столкновениями между ионами и атомами. [36]
В работе [1] были рассмотрены следствия из изотопической инвариантности при рассеянии антинуклонов нуклонами. При этом был использован тот факт, что сечение перезарядки при столкновении антинуклона с нуклоном много меньше сечения других неупругих процессов. [37]
В результате этого перехода в процессе разлета ядер слабо связанный электрон оказывается связанным с новым ионом, т.е. резонансная перезарядка автоматически приводит к передаче возбуждения от одного атома к другому. Поэтому сечение передачи возбуждения совпадает в данном случае с сечением перезарядки иона на атоме в основном состоянии. Данный результат справедлив, если сечение перезарядки много меньше поперечника сильно возбужденного атома. [38]
Там же приводятся значения сечений, полученные из классической кинетической теории; видно, что они того же порядка, что и сечения перезарядки. Для Не они приблизительно в 15 раз больше площади первой боровской орбиты. При очень малых скоростях результаты не очень надежны. Сравнение этих кривых с кривыми рис. 36 показывает, что сечение перезарядки намного превышает сечение ионизации при бомбардировке ионами, что находится в согласии с более ранними измерениями. [39]
Сечения возбуждения и ионизации ниже пороговой энергии равны нулю. Выше порога они быстро возрастают с энергией, проходят через максимум и затем быстро убывают. Сечение перезарядки медленно убывает с возрастанием энергии. Максимальное значение сечения ионизации равно примерно яа2, где а - радиус электронной орбиты атома. [40]
В результате этого перехода в процессе разлета ядер слабо связанный электрон оказывается связанным с новым ионом, т.е. резонансная перезарядка автоматически приводит к передаче возбуждения от одного атома к другому. Поэтому сечение передачи возбуждения совпадает в данном случае с сечением перезарядки иона на атоме в основном состоянии. Данный результат справедлив, если сечение перезарядки много меньше поперечника сильно возбужденного атома. [41]
Там же приводятся значения сечений, полученные из классической кинетической теории; видно, что они того же порядка, что и сечения перезарядки. Для Не они приблизительно в 15 раз больше площади первой боровской орбиты. При очень малых скоростях результаты не очень надежны. Сравнение этих кривых с кривыми рис. 36 показывает, что сечение перезарядки намного превышает сечение ионизации при бомбардировке ионами, что находится в согласии с более ранними измерениями. [42]
Естественно, что такие состояния образуются всегда. Но возникает второй вопрос, образуется ли после этого нечто более долгоживущее с временем жизни более 10 - 14 - ю - 13 сек. Вот это нечто долгоживущее и есть ионно-молекулярный комплекс, время жизни которого часто не 10 - 13 - 10 - 12 сек. Естественно, что если время жизни так велико, то успевает произойти квазирезонансное распределение энергии по степеням свободы такого комплекса. Вопрос, который мы изучали, можно было бы сформулировать следующим образом: как влияет на соотношение сечения перезарядки и сечения переноса тяжелой частицы факт образования такого ион-но-молекулярного комплекса. [43]
Страницы: 1 2 3