Сечение - поглощение
Cтраница 1
Сечение поглощения для этого графита получается равным 20 - 10 - 27 см2, что15 совершенно исключает применение его в котле. При таком сечении захвата графит поглощал бы 40 - 50 % всех тепловых нейтронов и коэффициент мультипликации был бы заметно меньше единицы. [1]
Сечения поглощения за счет разных процессов существенно зависят от частоты: например, для dc - и сс-переходов пробег квантов обратно пропорционален кубу их частоты. Средние пробеги вычисляются взвешенным интегралом от спектральных пробегов ( для росселандовых пробегов - с весовой функцией Росселанда, для планковских сечений - с функцией Планка) с характерной спектральной шириной весовой функции порядка температуры излучения. Даже при ясных физических предпосылках модели расчета спектральных характеристик плазмы, техническая проблема расчета средних пробегов в широкой области изменения параметров плазмы и ее составов остается весьма сложной. Это в первую очередь связано с расчетом спектральных сечений огромного числа линий, число которых в многозарядной плазме может составлять - 106 - 109 dd - переходов, и необходимостью учета разнообразных механизмов уширения уровней. Для точного расчета этих сечений требуется детальный расчет энергетической структуры ионов, сил осцилляторов, профилей контуров поглощения линий, состава плазмы и др. Вместе с тем очевидно, что чувствительность средних пробегов к параметрам усредняемых спектральных сечений является ослабленной. Действительно, при усреднении спектрального пробега сдвиг сечений ( например, dd - переходов) в пределах, много меньших температуры излучения, слабо влияет на значение среднего пробега. Этот факт можно использовать для создания экономных, универсальных и приемлемо точных моделей расчета непрозрачностей. [2]
Сечение поглощения ( 189) представлено в виде множителей, из которых только один зависит от частоты фотонов. Таким образом, суммарный профиль сечения фотопоглощения в dd - переходах представляет собой множество дельтаобразных профилей, сгруппированных вблизи средней энергии перехода. Для многих задач РГД и НРГД детальная структура суммарного сечения не играет роли, и вполне приемлемой точностью обладает усредненное крупнозернистое представление сечений. Такое представление сечений dd - переходов используется в приближении МСИ при описании сечений статистическими профилями линий. Точность описания увеличивается при уменьшении расстояний между линиями и увеличении ширин линий, когда линии г - j переходов термов разных конфигураций хорошо перекрываются. [3]
 |
Сечение деления изотопа урана 92U235 нейтронами в зависимости от энергии. [4] |
Сечения поглощения ядрами достаточно велики и для тепловых нейтронов. Получение этих нейтронов даже в очень больших количествах является хорошо освоенным процессом. Поэтому тепловые нейтроны широко используются в ядерной технике. [5]
Сечение поглощения сильно зависит от скорости нейтронов. За стандарт принимают сечение поглощения, соответствующее скорости 2200 м / сек, которая является наиболее вероятной в максвелловском распределении скоростей нейтронов, находящихся в тепловом равновесии с веществом при 20 С. Сечение рассеяния менее чувствительно к скорости нейтронов. [6]
Сечение поглощения для кадмия ( естественная смесь изотопов) в резонансе равно 7000 барн, а в тепловой области - 2500 барн. Сечение поглощения в резонансе для изотопа 4sCd113 равно 60000 барн. Однако и эта цифра не является рекордной. Так, сечение 64Gd157 для тепловых нейтронов 190000 барн, а для 54Хе135 даже 3 5 - 10е барн. [7]
 |
Сечение деления изотопа урана 21123Б нейтронами в зависимости от энергии. [8] |
Сечения поглощения ядрами достаточно велики и для тепловых нейтронов. Получение этих нейтронов даже в очень больших количествах является хорошо освоенным процессом. Поэтому тепловые нейтроны широко используются в ядерной технике. [9]
Сечение поглощения в тепловой группе для IJ235 ПрИ температуре 330 К равно 0 561 4 барн. [10]
Сечение поглощения в тепловой области для поглотителя составляет 1 барн. Определить, насколько увеличатся размеры критического реактора. [11]
Сечение поглощения / zv в видимой области резко возрастает, появляется сильное поглощение в желто-зеленой области спектра и появляется яркая фиолетовая окраска. [12]
 |
Зависимость плотности регистрируемого потока рассеянного нейтронного излучения от содержания среды. [13] |
Сечения поглощения - тепловых нейтронов оказываются весьма высокими лишь для некоторых элементов. К аномальным поглотителям нейтронов тепловых энергий относятся бор, хлор, марганец, железо, калий. [14]
Сечение поглощения излучения, как правило, значительно больше эффективного ( вследствие тушения) сечения флуоресценции или сечения комбинационного рассеяния. Следовательно, ослабление пучка настроенного на определенный переход лазерного излучения служит чувствительным методом оценки средней плотности данного компонента. Чтобы отделить интересующее нас поглощение молекулы от поглощения, вызванного другими причинами, часто пользуются дифференциальным методом. В этом случае выбирают две частоты: одну - совпадающую с центром линии, относящейся к полосе поглощения, другую - сдвинутую на крыло этой линии. Отсутствие пространственного разрешения и слабая чувствительность инфракрасного детектора являются основными недостатками этого метода. [15]
Страницы: 1 2 3 4