Сечение - световой пучок
Cтраница 3
Диафрагмы по своей форме бывают чрезвычайно разнообразными: от совершенно круглых до клино - и щелеобразных. Из круглых диафрагм лучшей признана ирисовая диафрагма ( рис. 247), которая позволяет изменять сечение светового пучка симметрично главной оптической оси. [31]
Высокая степень оптической однородности активной среды гелий-неонового лазера позволяет сравнительно легко приблизиться к дифракционному пределу для коллимации излучения и его пространственной когерентности. Последнее можно легко продемонстрировать, если раздвигать щели в схеме опыта Юнга до самых краев сечения лазерного светового пучка. Видимость ( контрастность) интерференционной картины при этом сохраняется. [32]
Как указывалось в конце § 2.2, полный обход любого резонатора с односторонним выводом ( реально ограничивает сечение светового пучка только одно из зеркал) равноценен проходу в одном из направлений по соответствующим образом подобранному симметричному резонатору. Там же давались рецепты установления соответствия между резонаторами, у которых параметры М и 7V отличаются лишь знаками. Поскольку потери и распределения действительной амплитуды у них одинаковы, приведенные ниже результаты расчетов, формально относившихся к симметричному резонатору из двух обычных выпуклых зеркал ( рис. 2.24), в действительности носят универсальный характер. [33]
Для проведения количественного анализа на любую атомную группировку, благодаря своей высокой точности, чувствительности, быстроте, малому количеству требующегося вещества и возможности проведения измерений в потоке, очень удобным оказывается метод инфракрасной спектроскопии. В основе всех количественных измерений, проводимых по спектрам поглощения, лежит закон - Бугера-Ламберта - Вера, по которому оптическая плотность образца, равная натуральному логарифму отношения падающего на образец монохроматического излучения к прошедшему, пропорциональна числу поглощающих центров, приходящихся на один квадратный сантиметр сечения светового пучка. [34]
В силу изложенного выше формулами (1.18), (1.19) можно воспользоваться даже в тех упоминавшихся случаях, когда присутствуют квадратичные корректоры с нарастающим по мере роста г усилением, и пригодные для произвольных пучков соотношения типа (1.12) теряют силу. Необходимо только проверять, не оказывается ли после такого элемента Im ( p) 0, что соответствует не спаду, а неограниченному росту амплитуды при больших г. Если это случится, то не только (1.12), но и (1.18), (1.19) в данной конкретной ситуации неприменимы: моделью идеальных квадратичных корректоров с нарастающим по мере удаления от оси усилением можно пользоваться только при заведомо ограниченном сечении светового пучка. [35]
 |
Микрокювета Эвелина - Джибсона для фотоэлектрического фотометра. [36] |
Это приводит к освещению лишь небольшого участка фотоэлемента, вследствие чего требуемая чувствительность фотометра может быть достигнута лишь при работе с концентрированными растворами. Эвелин и Джибсон [14] сконструировали поршневую кювету, с помсщью которой можно анализировать 0 05 мл раствора. Сечение светового пучка доведено до 1 мм. Толщина слоя в уравнении Ламберта - Бэра входит в показатель степени. Поэтому при работе с приборами обычной чувствительности измерение поглощения тонких слоев можно проводить только в случае сильно окрашенных растворов. Изготовление фотометра со светофильтрами для анализа очень малых количеств вещества, который превосходил бы по чувствительности соответствующие приборы, выпускаемые время, является вполне реальной задачей. [37]
При этом сплошная опалесценция, видимая невооруженным глазом, разрешается в отблески отдельных частиц. Каждый отблеск соответствует сечению светового пучка волн, рассеянных одной частицей под разными углами. Это сечение, значительно большее, чем проекция самой частицы, доступно для микроскопической регистрации. На темном фоне мы наблюдаем светящиеся отблески отдельных частиц, находящиеся в броуновском движении. [38]
 |
Фотоэлектрический регистратор изменений малых разностей хода. [39] |
Щель помещается в фокальной плоскости объектива О. Далее имеется полупрозрачное зеркало Z, отклоняющее часть светового пучка для визуального наблюдения картины через лупу Ок. Следующее затем зеркало Z2 имеет узкую прозрачную щель, которая из всего сечения светового пучка выделяет часть дифракционной полосы и пропускает ее на фотоэлемент Ф1 автоматического регистратора. [40]
Рассмотрим оптику осветителя и монохроматора раздельно. Схема осветителя для простого однолучевого спектрометра изображена на рис. 2.6, а. Осветитель состоит из источника ИК-излучения ( S), модулятора ( С) и зеркала ( SM), фокусирующего изображение источника на щель. Образец обычно помещают там, где сечение светового пучка минимально. Преимущество расположения модулятора около источника заключается в том, что можно проводить количественные измерения спектров нагретых и охлажденных образцов, так как их собственное излучение не модулируется и, следовательно, не регистрируется спектрометром. [41]
Размеры линз должны быть много больше размеров отверстий в экране, чтобы наблюдаемое распределение интенсивности было обусловлено дифракцией при ограничении фронта волны именно отверстиями в экране, а не оправами линз. Если отверстие в экране представляет собой узкую щель, изображение точечного источника S в фокальной плоскости объектива растянется в полоску, перпендикулярную щели. Освещенность полоски от середины к краям уменьшается немонотонно, проходя через ряд минимумов и максимумов. При повороте щели вся картина также поворачивается. В этом случае наблюдаемое в фокальной плоскости объектива изображение нити оказывается растянутым в перпендикулярном щели направлении. Создаваемое идеальной оптической системой изображение точечного источника S всегда представляет собой не точку в сопряженной с S плоскости ( как это следует из геометрической оптики), а фраунгоферову дифракционную картину, возникающую вследствие ограничения сечения светового пучка. [42]
Страницы: 1 2 3