Сечение - упругое рассеяние - электрон
Cтраница 1
Сечение упругого рассеяния электронов на малые углы в системе центра инерции в ультрарелятивистском случае совпадает с ( 4) ( ср. В отличие от ( 1) сечение ( 6) ведет себя при 0 - 0 как 0d0, так что интеграл сходится. [1]
Сечение упругого рассеяния электронов на малые углы в системе центра инерции в ультрарелятивистском случае совпадает с ( 4) ( ср. В отличие от ( 1) сечение ( 6) ведет себя при 9 - 0 как 9d9, так что интеграл сходится. [2]
Поскольку сечение упругого рассеяния электрона на атомах инертного газа а а меньше сечения упругого рассеяния на атомах щелочного металла а р примерно на два порядка, то при оптимальных условиях процентное содержание щелочного металла мало. [3]
Задача 3.33. Вычислить сечение упругого рассеяния электрона на двухатомной молекуле, применяя к молекуле, как и в задаче 3.32, модель дельта-функций. [4]
 |
Резонанс в сечении резонансного рассеяния, однако выяв. [5] |
Таким образом, предварительный анализ поведения сечений упругого рассеяния электронов атомами указывает на то, что классическая зависимость сечений от энергии проявляется, как и должно быть, при относительно больших скоростях, а аномалии - при малых. [6]
Здесь va - относительная скорость ядер, v - скорость электрона, da - сечение упругого рассеяния электрона на атоме, причем интеграл по da отвечает передачам энергии от атома электрону, превышающим энергию связи электрона /, dz - элемент траектории атома, ф 2 - плотность электрона в данной точке на траектории, так что ф 2 v - va fdo представляет собой вероятность ионизации возбужденного атома в единицу времени, если налетающий атом находится в данной точке пространства. [7]
При учете неупругих соударений электрона с частицами газа воспользуемся малостью сечения неупругого перехода по сравнению с сечением упругого рассеяния электрона на молекуле, что всегда выполняется с хорошей точностью. Поэтому направление скорости при столкновении электрона с частицами газа меняется сильнее, чем его энергия, и разложение (2.20) для функции распределения электронов по скоростям остается в силе. При этом уравнение (2.236) сохраняет свой вид, а в уравнении ( 2.23 а) величина / ст ( / 0) определяется возбуждением колебательных уровней молекулы и упругим рассеянием электрона на молекуле. [8]
Выясним условие применимости борновского приближения, использованного для нахождения сечения возбуждения вращательных уровней молекулы электронным ударом и сечения упругого рассеяния электрона на молекуле. [9]
Так, наиболее полные сведения о размерах ядер, о распределении в них зарядов получены при измерении сечений упругого рассеяния электронов на ядрах. То же справедливо и в отношении нуклонов. [11]
В этом разделе мы оценим поведение атом ного формфактора при малых и больших углах рассеяния и составим представление о поведении сечения упругого рассеяния электронов атомами при изменении энергии электрона и угла рассеяния. [12]
При этом функция ( р ( х) в рамках рассматриваемой модели монотонно возрастает с увеличением х, так что сечение ионизации, отвечающее данному механизму, меньше сечения упругого рассеяния электрона на атоме. [13]
Укажем еще, что существует немало задач, в которых рассмотрение переноса излучения с редистрибутивной функцией (1.19) является вообще наиболее оправданным. Так в последнем случае сечение упругого рассеяния электрона на ионе всегда много больше сечения рекомбинации, а поэтому появившийся в результате фотоионизации электрон испытает до рекомбинации серию упругих столкновений, ликвидирующих всякую корреляцию скоростей непосредственно после фотоионизации и перед рекомбинацией. Вследствие этого исчезает и корреляция между частотами поглощенного и испущенного фотонов. [14]
Следует подчеркнуть, что приведенные соотношения еще не продвинули, нас по пути конкретного решения задачи, но, переведя задачу, на язык зависимости от фазовых сдвигов ( или, для краткости, просто фаз), для парциальных волн мы получили удобный метод исследования медленных столкновений. Независимо от принятых методов исследования задача вычисления сечения упругого рассеяния электронов на той или иной конкретной атомной частице чрезвычайно сложна и трудоемка, поэтому мы обратимся к простейшим моделям, на которых обсудим ряд закономерностей, характерных и для реальных атомных частиц. [15]
Страницы: 1 2