Cтраница 1
Сечения взаимодействия для тепловых нейтронов сильно и нерегулярно изменяются от элемента к элементу и даже для разных изотопов одного и того же элемента. Так, например, сечения поглощения легких элементов 9Ве и 10В или изотопов 2Н и 3Н отличаются в 105 - 106 раз. В этом же диапазоне проявляется и влияние химического строения вещества, поскольку энергия химической связи атомов соизмерима с энергией тепловых нейтронов. Надтепловые и более быстрые нейтроны проходят сравнительно свободно сквозь кадмий, который задерживает нейтроны с меньшими скоростями. Промежуточные и быстрые нейтроны взаимодействуют с атомными ядрами в виде упругого и неупругого рассеяния, а иногда возникают и пороговые ядерные реакции. В зависимости от состава материала быстрый нейтрон отдает при упругом рассеянии различную энергию. При неупругом рассеянии нейтрон передает атому до 90 % своей энергии, которая идет на возбуждение ядра, в результате чего ядро испускает нейтроны с иной энергией и у-кванты. Резонансное поглощение в области больших энергий проявляется все слабее. Сверхбыстрые нейтроны производят в веществе ядерные реакции с вылетом большого числа частиц и у-квантов. [1]
Сечения взаимодействий сильно зависят от относительных скоростей частиц. [2]
Сечение взаимодействия Ss, в общем случае меняется при движении частицы. [3]
Сечения л-ядерных взаимодействий близки к сечениям нуклон-ядерных взаимодействий. [4]
Сечения взаимодействия излучения с веществом существенно зависят от энергии падающего излучения, причем эта зависимость часто носит резонансный характер, поэтому вопросы усреднения сечений играют важную роль. [5]
Сечения взаимодействия быстрых нейтронов с ядрами атомов имеют много меньшие величины, чем в случае тепловых нейтронов. Поэтому эффект ослабления потока быстрых нейтронов веществом пробы обычно не оказывает заметного влияния на получаемые результаты. Однако поскольку для достижения высокой концентрационной чувствительности приходится прибегать, к достаточно большим пробам, возникает опасение, что этот факт начнет оказывать влияние на конечные результаты. [6]
Если сечение взаимодействия а между мезонами достаточно велико, то их средний свободный пробег мал: I; А / цо. Указанное условие характерно для жидкости. [7]
Если сечения взаимодействия и плотность источников не зависят от координат Jt, у, дифференциальная плотность потока тоже не зависит от этих координат. [8]
Значения сечений взаимодействий, опубликованные в литературе к настоящему времени, соответствуют температурам менее 30 000 К. [9]
Малость сечения взаимодействия нейтральных максимонов с веществом приводит к тому, что значительная ( или даже основная) часть материи во Вселенной в настоящее время могла бы состоять из максимонов, не приводя к противоречию с наблюдениями. [10]
Соответственно увеличивается сечение взаимодействия. [11]
Наконец, сечение взаимодействия я-мезона с веществом может быть оценено непосредственно по величине среднего пробега быстрого я-мезона до места, где происходит ядерное взаимодействие. К такому же результату приводят и опыты по измерению ослабления интенсивности пучка я-мезонов в результате их ядерного взаимодействия с изучаемым веществом. [12]
Как меняются сечения взаимодействия различных частиц с разными ядрами в функции энергии. [13]
Детальное изучение сечения взаимодействия медленных и тепловых нейтронов было произведено с помощью нейтронной спектроскопии, которая позволяет выделять нейтроны данной энергии из непрерывного спектра. Наиболее широко применяются четыре метода нейтронной спектроскопии, два из которых ( метод механического монохроматора и метод дифракции нейтронов от кристалла) реально выделяют в данном направлении моноэнергетические нейтроны, а два других ( метод мигающего ускорителя и метод механического селектора) выделяют нейтроны с данной энергией по времени пролета. [14]
Процесс характеризуют детальным сечением взаимодействия аы / у, пропорциональным потоку частиц продуктов С - О, в заданном направлении; величина сечения взаимод. [15]