Cтраница 3
Последующие исследования показали, что на самом деле профили скоростей в сечениях пограничного слоя отличаются от соответствующих профилей в сечениях трубы. [31]
Это уравнение получается интегрированием уравнения энергии ( 2 - 10) по сечению пограничного слоя. [32]
Кроме того, турбулентные числа Ргт и ScT в общем случае непостоянны по сечению пограничного слоя. Как показывают эксперименты, турбулентное число Прандтля может существенно зависеть от величины молекулярного числа Прандтля, степени турбулентности набегающего потока и критерия Re. Однако для жидкостей с Рг Sc - l хорошим приближением для расчетов турбулентного теплового и диффузионного пограничных слоев остается условие Ргт 5ст - 1, впервые сформулированное О. [33]
На рис. 6 - 5 показано распределение касательных напряжений и тепловых потоков по сечению пограничного слоя для области отрыва. [34]
Для лучшего уяснения сущности предлагаемого метода обобщим понятие аффинного подобия профилей скорости в сечениях пограничного слоя и тем самым введенное ранее представление об автомоделыюсти решений уравнений ламинарного пограничного слоя, следующим образом. [35]
Для многих практических случаев достаточно удовлетворительные результаты дает степенная аппроксимация распределения касательных напряжений по сечению пограничного слоя. [36]
Выдвижение на первый план понятий точного, локального и обобщенного подобия профилей скорости в сечениях пограничного слоя позволило по-новому, гораздо более последовательно, изложить теорию ламинарного пограничного слоя. В отдельных местах улучшено и изложение полуэмпирических и эмпирических методов расчета турбулентных пограничных слоев. [37]
Интегральные толщины ( 28) и возможные другие представляют функционалы распределений продольных скоростей в сечениях пограничного слоя. Численные величины этих функционалов могут быть определены только после полного решения конкретной задачи, между тем как в излагаемом далее методе подобия толщина пограничного слоя входит в самом начале при составлении безразмерной формы искомого решения. [38]
Из рис. 1 - 12 видно, что наибольшее падение температуры имеет место в сечении пограничного слоя у стенки. [39]
Углы 0 и Эш сравниваются между собой для точек, принадлежащих одному и тому же сечению пограничного слоя. Разность этих углов 6 6 - 9Ш при их малости может быть приближенно приравнена значению производной d & / dx в точке того же сечения пограничного слоя. [40]
Из этого выражения следует, что для каждого фиксированного значения Р профили продольных скоростей в сечениях пограничного слоя будут подобны друг другу. Но если, как это окажется полезным в дальнейшем, принять, что р, так же как U и б, представляет некоторую функцию от х, то равенство ( 108) представит однопараметрическое семейство не подобных между собой профилей скорости. [41]
Из этого выражения следует, что для каждого фиксированного значения р профили продольных скоростей в сечениях пограничного слоя будут подобны друг другу. Но если, как это окажется полезным в дальнейшем, принять, что р, так же как U и 6, представляет некоторую функцию от х, то равенство ( 108) представит однопараметрическое семейство не подобных между собой профилей скорости. [42]
Опыты показывают, что градиент давления не оказывает существенного влияния на распределение длины пути смешения по сечению пограничного слоя. [43]
Углы 6 и бц, сравниваются между собой для точек, принадлежащих одному и тому же сечению пограничного слоя. Разность этих углов 0 0 - 0Ш при их малости может быть приближенно приравнена значению производной dd / dx в точке того же сечения пограничного слоя. [44]
Характер движения жидкости в пограничном слое около плоской пластины представлен на рис. 1.16. Распределение скорости по сечению пограничного слоя зависит от того, будет ли он ламинарным или турбулентным. Вследствие поперечного перемешивания частиц распределение скорости при турбулентном течении более равномерное, чем при ламинарном. За пределами пограничного слоя градиенты скорости по нормали к поверхности тела очень малы и, следовательно, так же малы силы трения. [45]