Сечение - столкновение
Cтраница 2
Качеств, подобие сечений межатомных столкновений сечениям электронно-атомных столкновений реализуется в масштабе скоростей относит, движения - - при скоростях порядка и больше скоростей орбитальных электронов. На рис. 2 показано сечение возбуждения перехода 1 - 2 в атоме водорода протонным ударом. [17]
Величина а называется сечением столкновения. [18]
Величина а называется сечением столкновения. Следовате ь - I, число ударов ц единицу времени ( частота столкновений) равно - ЛГ. [19]
Величина а называется сечением столкновения. [20]
Для этой величины используем диффузионное сечение столкновения двух электронов (2.38), изменив в нем значение приведенной массы сталкивающихся частиц. [21]
 |
Формы сечений столкновений. [22] |
Оказалось, что площади сечений столкновения для различных углов 00 отличаются незначительно. Это означает, что частота столкновений капель практически не зависит от ориентации электрического поля по отношению к направлению силы тяжести. [23]
Существует много методов определения сечений столкновений, подвижности и диффузии заряженных частиц. Обсудим здесь только методы, фактически применимые для электронов. Наша задача заключается в нахождении зависимости сечений рассеяния электронов на других частицах от скорости. Таким образом, необходимо получить усредненную частоту столкновений, с помощью которой можно будет оценить взаимодействие электромагнитных волн с плазмой. [24]
Однако в реальном газе сечения столкновений уменьшаются при увеличении относительной скорости молекул. Очевидно, что сопоставимые данные можно получить только в том случае, если сечение столкновения модельных молекул-шаров принять равным действительному сечению при столкновениях отраженных и набегающих молекул, а переход к параметрам набегающего потока производить в обоих случаях в соответствии с реальным законом изменения взаимодействия молекул. При этом надо иметь в виду, что для одного и того же газа переход к параметрам набегающего потока в условиях трубного эксперимента ( особенно в гиперзвуковых трубах) и в натурных условиях может оказаться различным. Как уже отмечалось в § 6.6, в аэродинамических трубах при больших числах Маха температура набегающего потока Т часто много ниже температуры набегающего потока в условиях натурного полета при тех же числах Маха. [25]
 |
Траектории движения малой частицы относительно большой при N, N2 0. k 0 1. [26] |
С точки зрения расчета сечений столкновения капель области IV и V особого интереса не представляют, поскольку в силу замкнутости этих областей траектории, начинающиеся вдали от прямой х 0, попасть в них не могут. Следовательно, так же как и в рассмотренном выше случае, сепаратриса особой точки А является предельной траекторией, определяющей сечение столкновение капель. [27]
В определение длины пробега входит сечение столкновения молекул. Как мы видели в первой главе, в общем случае эффективное сечение столкновения зависит от относительной скорости молекул. [28]
Ниже для иллюстрации влияния изменения сечения столкновения в зависимости от относительной скорости рассмотрим два предельных случая: жестких молекул с о const и мягких молекул с 0, обратно пропорциональным относительной скорости молекул. Последний случай соответствует максвелловскому газу. [29]
Формула (5.7) пригодна для оценок сечений столкновений атомов при тепловых скоростях. [30]
Страницы: 1 2 3 4