Сечение - струйка
Cтраница 1
Сечение струйки в трех приведенных случаях одинаково, но эквивалентные диаметры различны. По форме два последних диаметра однозначны, но по существу различны. [1]
Сечение струйки s, нормальное в каждой своей точке к линиям тока, называется живым сечением. [2]
В сечениях струйки вниз по потоку от точки С скорость w начинает уменьшаться вплоть до нуля, а коэффициент давления р возрастать до плюс единицы в точке В. [3]
В сечениях струйки жидкости должны быть параллельны друг другу, именно при таком условии справедливо уравнение Бернулли. [4]
Если бы в сечении струйки существовали такие два радиуса, которые сохраняли бы между собой угол во все время воображаемого нами движения струйки, то это бы показывало, что через ось струйки возможно провести две пересекающиеся под прямым углом поверхности тока. [5]
 |
Обтекание сверхзвуковым потоком вогнутого угла ( а и скачки уплотнения при сверхзвуковом течении газа в область повышенного давления ( б. [6] |
Благодаря такому повороту стенки сечение струйки суживается. В сверхзвуковом потоке это приводит к повышению давления ( p2Pi), причем повышение давления происходит скачкообразно при переходе через некоторую поверхность ВК, называемую плоским косым скачком уплотнения. Можно показать, что при обтекании рассматриваемой стенки непрерывный переход от параметров в области АВК к параметрам в области КВС физически невозможен. Характеристика Вт2 оказывается в невозмущенной области АВт. Если разность давлений р2 - Р мала, то в точке В возникает слабая волна сжатия Вт. [7]
Уравнение Бернулли (1.47) записано для двух произвольно взятых сечений струйки и выражает равенство полных напоров Н в этих сечениях. [8]
Назовем бесконечно малую кривую, получаемую от сечения струйки плоскостью, перпендикулярной к оси, сечение и струйки, а точку, в которой эта плоскость пересекает ось, - центром сечения и займемся изменением радиусов сечения при передвижении его центра по оси струйки. Это изменение вполне определится помощью кривой, по которой плоскость сечения пересекает соответствующую поверхность удлинения; будем называть такую кривую укамтсль - Hit / iea поверхности струйки. Так как удлинение радигсои сечения струйки равно геодезической кривизне соответствующих ортогональных линий в поверхностях токов с обратным знаком, то получаем теорему: геодезические кривизны в поверхностях тока всех ортогональных JUHUU, проходящих через одну точку на оси струйки, пропорциональны квадратам радиусов-векторов указатсльнины струйки. Эта теорема показывает, что для незакручивающихса линий тока указатели-ница струнки есть дюпенова указателькица ортогональной поверхности. [9]
Таким образом, еоли за счет увеличения сечения струйки скорость течении уменьшится, т.е. уменьшится кинетическая енергия / ( g), ю при ещ увеличится потенциальная внергия ( Л / / ( / /)) тай, чтобы сумма внергий осталась постоянной. [10]
Опыты показывают, что если в каком-либо сечении струйки газа достигнута сверхзвуковая скорость, то при ее уменьшении вдоль струйки возникают явления удара. Быстро движущиеся частицы сталкиваются с медленно движущимися, и образуется местное уплотнение. На весьма коротком участке струйки птот-ность и давление резко повышаются. [11]
Напишем уравнение Бернуллн для относительного движения жидкости для сечения струйки, расположенного перед входом на лопатки рабочего колоса, и сечения К, в котором давление минимально. Так как эти сечения близки одно к другому, г0 - ZK и UQ UK-Гидравлическими потерями пренебрегаем. [12]
Напишем уравнение Бернулли для относительного движения жидкости для сечения струйки, расположенного перед входом на лопатки рабочего колеса, и сечения К, в котором давление минимально. Так как эти сечения близки одно к другому, z0 ZK и u0 - UK-Гидравлическими потерями пренебрегаем. [13]
Элементарным расходом называют количество жидкости, протекающей через сечение струйки в единицу времени. Его измеряют как в объемных, так и массовых единицах. [14]
Начиная с этого места ( точка А струйки) сечение струйки понемногу увеличивается до максимума в точке К ( фиг. [15]
Страницы: 1 2 3 4