Сечение - волна
Cтраница 1
Сечение волны с д 1 / М уменьшается при каждом последующем-обходе резонатора и, каковы бы ни были начальные размеры этого сечения, в конечном итоге стягивается в точку. Ясно, что на основе этой волны, несмотря на формальную воспроизводимость кривизны ее фронта, самосогласованное решение построить нельзя. [1]
Энергия эта в разных сечениях волны различна, так как различны сжатия и скорости. Для характеристики действия звуковых волн во многих случая удобно пользоваться средней энергией, которую несет с собой звуковая волна. Для определения средней энергии нужно подсчитать энергию, содержащуюся в слое, заключенном между стенками, отстоящими на расстоянии длины волны I друг от друга. Разделив всю эту энергию на объем слоя, получим среднюю плотность энергии, которую несет с собой звуковая волна. [2]
Энергия эта в разных сечениях волны различна, так как различны сжатия и скорости. Для характеристики действия звуковых волн во многих случаях удобно пользоваться средней энергией, которую несет с собой звуковая волна. Для определения средней энергии нужно подсчитать энергию, содержащуюся в слое, заключенном между стенками, отстоящими на расстоянии длины волны К друг от друга. Разделив всю эту энергию на объем слоя, получим среднюю плотность энергии, которую несет с собой звуковая волна. [3]
 |
Прохождение сходящейся ( сплошные линии и близкой к ней ( штриховые линии волн по оптической линии, эквивалентной телескопическому рачонатору. [4] |
Волны, близкие к сходящейся, имеют большие начальные I Gi I - Пока Q превышает М, сечение волны на последующем обходе резонатора уменьшается; однако рано или поздно Q становится меньше М, и сечение начинает возрастать. [5]
В наиболее узкой части потока ( во впадинах волн) средняя скорость не только мала, но имеет обратное направление. В некотором сечении волны скорость будет равна нулю. Рассматривая полученную картину распределения скоростей, П. Л. Капица установил, что течение пленки можно скорее характеризовать не как волновое, а как скатывание по стенке капель жидкости растянутой формы. [6]
Это допустимо, пока сечение волны принимается бесконечным. Но если сечение волны имеет конечные размеры, то тогда необходимо принять во внимание то обстоятельство, что энергия волны распространяется не в направлении волновой нормали, а в направлении луча, как это уже и было разъяснено в § 54 при помощи черт. [7]
Так как в любой точке волновода векторы Е и Н взаимно перпендикулярны, то линии магнитного поля изогнуты в проекции на поперечную плоскость и параллельны в продольном направлении. Продольное сечение полей волны Ни вблизи любой стенки волновода такое же, как сечение волны Я10, параллельное широкой стенке. [8]
 |
Регистрация голограмм сфокусированных изображений трехмерных объектов. / - коллиматор, 2 - зеркало, 3 - объект, 4 - голограмма, Л - линза. [9] |
Мы уже отмечали, что возможности восстановления голограммой сфокусированного изображения в белом свете, а также излучением от протяженного источника обусловлены локализацией изображения в плоскости голограммы. Ясно, что зто может иметь место лишь для плоского объекта, поскольку сечение восстанавливаемой волны, не совпадающее с плоскостью голограммы, содержит изображение, размытое вследствие дисперсии и протяженности источника. Следовательно, строго говоря, неразмытое изображение предмета, обладающего сколько-нибудь заметным рельефом ( глубиной), восстановить в белом свете протяженного источника нельзя: элементы изображения объекта, находящегося вне плоскости голограммы, неизбежно оказываются размытыми. [10]
Это допустимо, пока сечение волны принимается бесконечным. Но если сечение волны имеет конечные размеры, то тогда необходимо принять во внимание то обстоятельство, что энергия волны распространяется не в направлении волновой нормали, а в направлении луча, как это уже и было разъяснено в § 54 при помощи черт. [11]
Когда рассматривается влияние тепловых потерь на распространение детонации, имеется в виду только передача тепла от пограничного слоя в стенки трубы. Но при этом остается не выясненным, как распространяется охлаждение пограничного слоя на все сечение трубы на протяжении зоны реакции, а между тем только при этом условии теплопотери смогут привести к снижению скорости реакции и замедлению детонационной волны. Однако ни турбулентный перенос тепла, ЕЙ, тем более, кондуктив-ная теплопередача не могут обеспечить распространения охлаждающего действия трубы с достаточной скоростью. Так, например, приближенный расчет показывает, что турбулентное возмущение газа, рождающееся у стенок трубы, охватывает сечение трубы за время, в течение которого движущийся с ударной волной газ проходит по оси трубы расстояние, равное около 15 диаметров [ 11, стр. Это означает, что турбулентное распространение теплового эффекта стенок на все сечение волны можно предполагать только в том случае, когда протяженность зоны реакции оказывается не меньшей 15 диаметров длины. Судя по располагаемым экспериментальным данным, такая протяженность зоны реакции, во всяком случае, исключена в детонационных волнах неразбавленных смесей, в которых тем не менее также наблюдается снижение скорости детонационной волны ниже теоретической при достаточно малых диаметрах трубы. Это противоречие снимается, если принять вместе с Дерингом [ 69, стр. Согласно работе [49], такое же действие производит и непосредственное снижение скорости течения газа из-за трения о стенки. [12]
Когда рассматривается влияние тепловых потерь на распространение детонации, имеется в виду только передача тепла от пограничного слоя в стенки трубы. Но при этом остается не выясненным, как распространяется охлаждение пограничного слоя на все сечение трубы на протяжении зоны реакции, а между тем только при этом условии теплопотери смогут привести к снижению скорости реакции и замедлению детонационной волны. Однако ни турбулентный перенос тепла, ни, тем более, кондуктив-ная теплопередача не могут обеспечить распространения охлаждающего действия трубы с достаточной скоростью. Так, например, приближенный расчет показывает, что турбулентное возмущение газа, рождающееся у стенок трубы, охватывает сечение трубы за время, в течение которого движущийся с ударной волной газ проходит по оси трубы расстояние, равное около 15 диаметров [ 11, стр. Это означает, что турбулентное распространение теплового эффекта стенок на все сечение волны можно предполагать только в том случае, когда протяженность зоны реакции оказывается не меньшей 15 диаметров длины. Судя по располагаемым экспериментальным данным, такая протяженность зоны реакции, но всяком случае, исключена в детонационных волнах неразбавленных смесей, в которых тем но менее также наблюдается снижение скорости детонационной волны ниже теоретической при достаточно малых диаметрах трубы. Это противоречие снимается, если принять вместе с Дерингом [ 69, стр. Согласно работе [49], такое же действие производит и непосредственное снижение скорости течения газа из-за трения о стенки. [13]
Страницы: 1