Сечение - фотопоглощение
Cтраница 1
 |
Сечение полного фотопоглощения 7-излучения веществом и вклад в него различных механизмов передачи энергии. [1] |
Сечение полного фотопоглощения представляет суммарный вклад всех механизмов взаимодействия 7-квантов с Бещест-вом. На рис. 5.1 представлено сечение полного фотопоглощения и вклад в него различных механизмов поглощения энергии 7-излучения. [2]
Сечение фотопоглощения молекулярного водорода в области 70 - 200 эВ / / Оптика и спектроскопия. [3]
Поскольку сечение фотопоглощения в континууме велико в случае ЛТР за порогом континуума в спектре образуется отрицательный скачок, обусловленный выходом квантов из поверхностных слоев с более низкой температурой, чем под скачком. При этом в случае ЛТР очевидно, что влияние небольшого числа линий не изменит спектра континуумов - при условии, что суммарная ширина линий много меньше интегральной ширины спектра РИ, масштаб которой определяется эффективной температурой излучения. В пределе нулевых ширин линий при ЛТР их влияние на непрерывную часть спектра РИ исчезает. [4]
Согласно формуле (2.85) сечение фотопоглощения пропорционально функции распределения ам поглощаемых фотонов по частотам. [5]
В работе ( Blenski, Ci-chocki, 1990) приведены расчеты сечений фотопоглощения в горячей неидеальной плазме на основе ячеечной КМСИ в приближении ТФ. [6]
Теперь поучительно сравнить величину двойного коммутатора для к ( дейтрон) с полученным прямым расчетом сечением фотопоглощения, последовательно выполненным в той же модели с использованием реалистического NN-взаимодействия. Такой расчет, как видно из рис. 8.12, хорошо согласуется с экспериментальными данными. [8]
Более сложна ситуация с моделированием процессов типа 1, поскольку не существует аналогов световоспринимающих пигментов и не удается создать систему с пигментами, уровни энергии которых соответствовали бы требуемой последовательности. Есть возможность увеличить сечение фотопоглощения одинаковых пигментов, используя миграцию энергии. Для этого прежде всего объединяют люминофоры в группы, например фиксируя их на полимерном носителе. [9]
 |
Сечение полного фотопоглощения 7-излучения веществом и вклад в него различных механизмов передачи энергии. [10] |
Сечение полного фотопоглощения представляет суммарный вклад всех механизмов взаимодействия 7-квантов с Бещест-вом. На рис. 5.1 представлено сечение полного фотопоглощения и вклад в него различных механизмов поглощения энергии 7-излучения. [11]
В ( 276) пренебрегается столкновительными процессами и считается, что относительная населенность верхнего уровня ( если HI - населенности [ Н ] - ионов, то nz - концентрация голых ядер) близка к единице. Резкая и ограниченная зависимость сечения фотопоглощения от энергии ( aij, - ( i / - z / i) / z / 3), при которой вероятность рассеяния фотонов в актах фотоионизации - фоторекомбинации в далекие участки спектра невелика, делает характер некогерентного рассеяния в континуумах близким к когерентному. [12]
Сечение поглощения ( 189) представлено в виде множителей, из которых только один зависит от частоты фотонов. Таким образом, суммарный профиль сечения фотопоглощения в dd - переходах представляет собой множество дельтаобразных профилей, сгруппированных вблизи средней энергии перехода. Для многих задач РГД и НРГД детальная структура суммарного сечения не играет роли, и вполне приемлемой точностью обладает усредненное крупнозернистое представление сечений. Такое представление сечений dd - переходов используется в приближении МСИ при описании сечений статистическими профилями линий. Точность описания увеличивается при уменьшении расстояний между линиями и увеличении ширин линий, когда линии г - j переходов термов разных конфигураций хорошо перекрываются. [13]
В настоящее время для расчетов спектральных пробегов излучения широко используются различные статистические модели вещества. В слабоне-идеальной плазме наибольшей точностью обладают модели, основанные на детальных квантовых расчетах сечений фотопоглощения в изолированных ионах и прямых расчетах тепловых средних по гиббсовскому ансамблю. Эти модели основаны на химической модели плазмы для расчетов равновесного состава с учетом плотностных поправок. Обзору квантовых МСИ ( КМСИ) и их современных экономичных версий - слете-ровских МСИ ( Zimmerman, More, 1980) посвящена значительная часть данной работы. Ограниченная точность приближения МСИ и сферической ячеечной модели плазмы позволяет при разработке моделей этого класса использовать упрощенные квантовые расчеты структуры ионов, основанные на водородоподобном приближении в теории атома. [14]
РГД и НРГД обусловлена необходимостью детального описания атомных данных, линейчатых спектров излучения и населенностей громадного числа состояний ионов, образующихся в горячей плазме. Математическая сложность решения уравнения переноса излучения в задачах РГД и НРГД обусловлена жесткой кинетикой уравнений баланса энергии и населенностей уровней ионов, сильной спектральной зависимостью сечений фотопоглощения и, самое важное, большой пространственной областью взаимодействия - объема, содержащего те точки среды, которые способны влиять друг на друга посредством обмена фотонами. Эти факторы делают одномерные задачи РГД и НРГД сравнимыми по сложности с многомерными задачами обычной газодинамики сплошной среды. Полномасштабное решение задач НРГД численными методами доступно лишь при использовании мощных вычислительных средств - суперкомпь-теров. [15]
Страницы: 1 2