Сечение - деление
Cтраница 1
Сечение деления тепловыми нейтронами для естественной смеси изотопов урана равно 4 22 барна. Вычислить сечение деления тепловыми нейтронами U238, учитывая, что U238 под действием тепловых нейтронов не делится. [1]
Сечение деления 235U на тепловых нейтронах а235 582 барна, сечение радиац. [2]
 |
Первая советская ядерная бомба РДС-1 имплозивной конструкции с зарядом из 239Ри. [3] |
Сечение деления ядра 235U в реакции (13.1.2) сильно растет с уменьшением энергии нейтрона. [4]
Однако сечение деления Ри239 для быстрых нейтронов очень мало ( около 1 7 барн), и, чтобы утечка быстрых нейтронов была минимальной по сравнению с числом делений ( одно из условий нормальной работы реактора-размножителя), для однозонного реактора требуется очень большое количество топлива. [5]
Зависимость сечения деления ап / от энергии, разумеется, подчиняется установленным в гл. [6]
Рассмотрим теперь сечение деления ядер U236 нейтронами в тепловой области. [7]
Широкий резонанс в сечении деления ( рис. 3) обусловлен связью сложных состояний ядра в яме / с коле-бат. Расщепление этого резонанса на ряд более узких ( наблюдаемое экспериментально) обусловлено состояниями ядра на вершине барьера В с разл. [9]
С другой стороны, сечение деления заметно уменьшается, при возрастании скорости нейтрона. Если применяется топливо с высокой концентрацией делящихся материалов, то необходимо уменьшить скорость нейтронов для получения требуемого баланса между образованием и потерей нейтронов. Достигается это добавлением в реактор определенного количества атомов с малым атомным весом, таких, например, как водород, дейтерий, бериллий и углерод. Быстрые нейтроны, образующиеся при делении, благодаря упругим соударениям с этими легкими ядрами ( называемыми замедлителями) очень скоро приходят к тепловому равновесию с окружающей средой. [10]
С ростом температуры уменьшаются сечения деления урана и трансурановых элементов. [11]
В табл. 40.6 представлены сечения делений ядер при облучении тепловыми нейтронами. Их сечения деления сначала круто возрастают, а затем достигают насыщения, первого плато. [12]
В связи с тем что сечение деления плутония зависит от энергнн падающих нейтронов, он применяется как пороговый детектор для определения нейтронного спектра. В этом методе плутониевую фольгу окружают В10, чтобы исключить деление за счет тепловых нейтронов. Определяя активность продуктов деления после экспозиции в нейтронном потоке, получают меру интенсивности нейтронов с энергией выше пороговой, равной 4 кзв. [13]
Вероятность вынужденного деления определяется отношением сечения деления Oj к полному сечению захвата нейтрона о. [15]
Страницы: 1 2 3 4