Инклюзивное сечение

Cтраница 1

Инклюзивное сечение может зависеть лишь от трех кинематических инвариантов, которые могут быть определены путем измерений, производимых только над электронами. [1]

Трехчастичное эксклюзивное сечение, выраженное через трех - и более частичные инклюзивные сечения, как было получено в формуле. [2]

Следовательно, полный набор инклюзивных сечений содержит точно ту же самую информацию, что и полный набор эксклюзивных сечений. [3]

Зависимость инвариантных инклюзивных сечений Eda / dP от энергии при фиксированном д. 0 и различных фиксированных Pf. [4]

Поэтому скейлинг является общим свойством инклюзивных сечений в целом. [5]

Итак, как и ожидалось, инклюзивные сечения могут быть получены из эксклюзивных. [6]

Энергетическая зависимость полных сечений взаимодействия v N и v N. Темные обозначения относятся к vu-pea - кциям, светлые - к v -реакциям. Точки разных типов получены разными группами экспериментаторов. [7]

Соответствующие диаграммы приведены на рис. 7.93. Из этих диаграмм следует, что величины 07 ( VpN), ov ( v N) пропорциональны инклюзивному сечению рассеяния виртуального W-бозоиа на ад-роне. [8]

Соответствующие диаграммы приведены на рис. 7.93. Из этих диаграмм следует, что величины OY ( v N), at ( Vp N) пропорциональны инклюзивному сечению рассеяния виртуального W-бозона на ад-роне. [9]

Будем считать энергию начального электрона достаточно большой, чтобы в конечном состоянии могло образоваться большое число адронов. Мы будем интересоваться так называемым инклюзивным сечением, отвечающим тому, что в конечном состоянии фиксируется только импульс электрона, а по всем адронным состояниям произведено суммирование. [10]

Будем считать энергию начального электрона достаточно большой, чтобы в конечном состоянии могло образоваться большое число адронов. Мы будем интересоваться так называемым инклюзивным сечением, отвечающим тому, что в конечном состоянии фиксируется только импульс электрона, а по всем ад-ронным состояниям произведено суммирование. [11]

При достаточно высоких энергиях наряду с упругим - р-рассеянием становятся возможными неупругие процессы образования адронов. Бели на опыте регистрируются только рассеянные электроны, то тем самым измеряется сумма сечений всех возможных процессов е - - - р - е - - f - X ( инклюзивное сечение глубоко неупругого процесса рассеяния), где X - любая возможная совокупность образующихся в реакции адронов. [12]

Эта глава посвящена реджевскому анализу инклюзивных процессов. Она начинается с обсуждения их кинематики и определения инклюзивных сечений. Затем рассматривается теорема Мюллера, которая потом используется для того, чтобы сделать некоторые предсказания при высоких энергиях. [13]

Вайнберга, является одной из немногих произвольных констант теории. W-бозон будет быстро распадаться на пару частиц одного из дублетов (7.193), а 7 -бозон - на пару частица-античастица. Экспериментально массы W - и 2 -бозонов должны прежде всего проявиться в отклонениях от линейности для нейтринных инклюзивных сечений типа изображенных на рис. 7.92. Экспериментальная точность линейности этих сечений такова, что должно быть Mw, M. [14]

Постановка опытов по глубоконеупругому рассеянию состоит в том, что измеряются лишь кинематические характеристики конечного лептона. При этом в измеряемом сечении складываются все возможные конечные адронные состояния. Определенное таким образом сечение называют инклюзивным. Ясно, что сечение рождения каждого конкретного адронного состояния определяется, помимо прочего, структурой самого этого состояния и, следовательно, зависит от динамики на больших расстояниях. Поведение же инклюзивного сечения ( см. ниже) позволяет выделить информацию о взаимодействии на малых расстояниях. [15]

Страницы: 1