Миделевое сечение

Cтраница 3

Коэффициент С относится к площади проекции сооружения или элемента на плоскость, перпендикулярную направлению ветра ( площадь миделевого сечения), и учитывается при расчете сооружения в целом. [31]

Вращатель не подвержен качке, так как установлен на забитом в грунт кондукторе, который из-за малого его миделевого сечения не качается под влиянием волн. Гибкая связь вращателя с ПБУ ( электрокабель и водяной шланг) позволяет последней без заметного влияния на процесс бурения дрейфовать и качаться в пределах, допустимых по условиям выполнения работ на ПБУ. Такая схема бурения освобождает ПБУ от восприятия реактивного момента, поэтому уменьшает величину его дрейфа, сползание якорей, количество поломок бурильных и обсадных труб, снижает стоимость и повышает безопасность бурения. Отсутствие жесткой связи вращателя с качающейся ПБУ расширяет диапазон вращательного бурения. [32]

Вращатель ВМБ-2 не подвержен качке, так как установлен на погруженной в грунт моноопоре, которую из-за ее малого миделевого сечения волна не раскачивает. [33]

Если изменить направление вращения только одного вихря ( рис. 8 - 4), то тангенциальная скорость в миделевом сечении вихревой пары при г / / г 0 будет равна нулю. По мере приближения к центрам вихрей значения ЫУ / МО увеличиваются и достигают максимума на границе ядра. Процессы массообмена протекают здесь весьма интенсивно. Между вихрями образуется рециркуляционная зона, а по внешним сторонам соседних вихрей наблюдается противоположно направленное потенциальное течение окружающей среды. [34]

Для того чтобы влияние границ потока не искажало результатов опыта ( теоретически поток должен быть безграничным), площадь миделевого сечения модели не должна превосходить 3 % площади поперечного сечения потока в рабочей части. [35]

Здесь ( м - плотность материала частицы; Фи - форм-фактор, характеризующий отношение площади поверхности частицы к ее миделевому сечению, например, для сферы Фп 4; Я - теплосодержание потока плазмы; Япч и Сргч - теплосодержание и теплоемкость потока газа при температуре частицы. [36]

Это означает, что увеличение силы тяжести, пропорциональной объему капли, полностью компенсируется ростом силы сопротивления, пропорциональной площади миделевого сечения капли. [37]

Распределение давления вдоль меридиана сферы при обтекании ее вязкой ( кривая 7 и идеальной ( кривая 2 жидкостями. [38]

При обтекании сферы идеальной жидкостью давление максимально в лобовой точке ( точка 1), затем оно быстро падает, и в миделевом сечении 2 - 2 наблюдается максимальное разрежение. В случае вязкой жидкости ( при Re 1) давление на поверхности сферы, достигнув максимального значения в точке 1, непрерывно падает вдоль меридиана сферы, так что в миделевом сечении ра р, а в кормовой точке 3 имеет место максимальное разрежение. [39]

С точки зрения обоснованности выбора определяющего размера значения 5 / Рм являются более оправданными по сравнению с величиной / 5, так как входящий в знаменатель периметр миделевого сечения включает в себя не только учет формы, но и ориентацию тела в потоке. Тем не менее обработанные по такой методике данные дают еще больший относительный разброс точек. [40]

Схема аэродинамических возмущений. [41]

КА, углов ата ки и скольжения; Q - плотность воздуха на высоте полета КА; V - скорость лолета относительно воздушной среды; SM - площадь миделевого сечения; L - длина iKopinyca КА. [42]

Из уравнения ( 60) следует, что средняя скорость всплывания пузырей газа в жидкости зависит, при прочих равных условиях, от объема пузыря и площади его миделевого сечения. Однако с увеличением объема пузыря увеличивается и его площадь миделевого сечения, а по наблюдениям Р. М. Ладыжинского ( см. рис. 14) при определенном объеме пузыря происходит его дробление на пузыри меньших объемов. Эти обстоятельства дают основания предполагать, что для некоторых предельных условий, определяемых физическими свойствами газа и жидкости, существует предельная величина скорости свободного всплывания пузырей газа в жидкости. [43]

В соответствии с этой формулой в лобовой и кормовой точках сферы ( точки А и В, рис. 5.1) касательная скорость равна нулю, а в точках миделевого сечения ( точки С и D, рис. 5.1) скорость обтекания в 1 5 раза превосходит скорость невозмущенного потока. [44]

Даламбера не имеет места), 3) коэффициент давления в критических точках не равен единице; он зависит от числа Рейнольдса и имеет разные знаки в передней и задней критических точках; в миделевом сечении ( 9 я / 2) давление на поверхности шара равно давлению в невозмущенном потоке, а максимальное разрежение достигается в задней критической точке. [45]

Страницы: 1 2 3 4 5