Поперечное сечение - резонатор
Cтраница 1
Поперечное сечение резонатора с триппель-призмой ( элементом с кусочно-однородным фазовым характером анизотропии) в качестве одного из зеркал разбивается на шесть секторов, в каждом из которых собственные состояния поляризации линейны. [1]
В тех областях поперечного сечения резонатора, где d ( AL) / d 0, происходит дефокусировка света, которая приводит к резкому увеличению потерь из-за ухода излучения из резонатора в поперечном направлении, и соответствующие участки сечения перестают генерировать. В областях, где d ( AL) / d 0, напротив, могут возникать моды, обладающие малыми дифракционными потерями. [3]
 |
Открытый объемный резонатор с плоскими прямоугольными зеркалам ( Фабри - Перо ( а, дифракционные потери в открытом резонаторе ( б. [4] |
Средний поток энергии падающей волны сквозь поперечное сечение резонатора в единицу времени равен Wv / 2c, где с / А / 2 - длина резонатора. [5]
Уравнение (3.14) для двух видов симметрии поперечного сечения резонатора может быть сведено к одномерному так же, как для симметричного резонатора. [6]
 |
Кольцевые колебания в цилиндрическом образце. [7] |
Кольцевые типы колебаний имеют одинаковую структуру поля во всех поперечных сечениях резонатора. Это означает, что их составляющие поля не должны зависеть от координаты г, что возможно лишь при нулевом третьем индексе. [8]
В большинстве из них рассматриваются элементы с однородной в поперечном сечении резонатора анизотропией. Собственные состояния поляризации резонаторов с такими элементами являются одинаковыми во всем поперечном сечении резонатора и в общем случае - эллиптическими. Расчеты для произвольной взаимной ориентации осей анизотропных элементов оказываются достаточно громоздкими. Линейные однородные амплитудная и фазовая анизотропии приводят к такому же ( линейному и однородному) характеру собственных поляризаций. Ориентация их в этих двух случаях совпадает с главными осями анизотропных элементов - поляризатора и фазовой пластинки соответственно. [9]
 |
К исследованию собственных колебаний в цилиндрическом резонаторе. [10] |
Действительно, индексы тип, определяющие структуру поля в плоскости поперечного сечения резонатора, принимают те же значения, что и в волноводе. [11]
Виды колебаний открытых резонаторов принято обозначать ТЕМтл /, , где т и п - числа, характеризующие вариации поля в поперечном сечении резонатора, и р - число полуволн, укладывающихся по длине резонатора. Дифракционные потери видов ТЕМ0о / имеют наименьшую величину. [12]
Одним из отличий открытых резонаторов от рассмотренных закрытых ( полых) резонаторов является подавление высших видов колебаний, характеризующихся вариациями поля в поперечном сечении резонатора. Этим видам присущи более высокие дифракционные потери и значительно более низкие добротности, чем основному виду, эпюра поля которого изображена на рис. 10.32. Благодаря этому разделение частот между соседними высокодобротными видами колебаний в открытом резонаторе оказывается более значительным, чем в закрытом резонаторе того же диапазона частот, имеющем такие же геометрические размеры. [13]
Матрица Джонса обхода резонатора в противоположном направлении М в общем случае отличается от М, и потому в одном и том же поперечном сечении резонатора поляризац, характеристики волн, распространяющихся в противоположных направлениях, а также их собств. Этот эффект в кольцевых резонаторах, содержащих нееааамные элементы оптические, напр, одтич. Фарадея эффекта, может приводить к подавлению одной из встречных волн. [14]
В более сложных резонаторах ( рис. 2.27, в, г) наличие анизотропных элементов, обладающих различными типами пространственной симметрии анизотропии ( осесимметричная - для активного элемента, однородная - для призмы), приводит при расчете методом Джонса к довольно прихотливому распределению ориентации азимутов собственных поляризаций в поперечном сечении резонатора. Вопрос о том, каков характер излучения, генерируемого лазером с таким резонатором, будет рассмотрен ниже. [15]
Страницы: 1 2