Поперечное сечение - волновод
Cтраница 1
Поперечное сечение волновода разбивается на подобласти, в которых проницаемости среды остаются постоянными. В общем случае некоторые подобласти могут быть многосвязными. [1]
Если поперечное сечение волновода или резонатора совпадает с плоскостью ху, то электрическое поле волны типа ТЕ может иметь только составляющие по осям х и у. Кроме того, составляющая Ех должна обращаться в нуль на тех стенках ( четыре боковых) резонатора, где она будет тангенциальной. [2]
Пусть поперечное сечение волновода, показанного на рис. 21.3, выбрано таким образом, что на данной возбуждающей частоте только для типов Яю, Яи и Е критические длины волн больше длины волны в двухпроводной линии. [3]
 |
Характеристики смесительных камер. [4] |
Размеры поперечного сечения волновода обычно берут стандартными для заданного диапазона частот. В тех случаях, когда высота диода меньше стандартной высоты волновода, для облегчения широкополосного согласования диода с волноводом используют волноводы пониженной высоты при стандартном размере широкой стенки. При этом из волновода устраняются штыри, поддерживающие диод, и обусловленная ими реактивность. [5]
Увеличение поперечного сечения волновода а при неизменных значениях 4 / - и Т приводит к увеличению девиации частот 4 / 7 и 4 / 2, при которой перекрывается максимально возможный сектор сканирования. Начиная с определенного порогового значения amni происходит сужение сектора сканирования, точнее говоря, его стягивание к нижней границе; при превышении второго порогового значения атЛ2 начинается встречный процесс стягивания к верхней границе. При превышении определенного значения а сканирование становится принципиально невозможным. [6]
Если размеры поперечного сечения волновода таковы, что ив всей суммы волн, образующих поле, лишь одна ив них, например, волна ТЕю может распространяться по волноводу, то все остальные типы волн будут затухающими волнами, не участвующими в лереносе энергии и определяющими собой лишь реактивную составляющую входного сопротивления элемента связи. Поскольку затухающие волны имеют лишь локальный характер, результирующее поле, имеющее сложную структуру вблизи элемента связи, будет упрощаться по мере удаления от этого элемента, приближаясь все в большей степени к структуре поля основной незатухающей волны. [7]
Поток энергии через поперечное сечение волновода равен сумме потоков, переносимых распространяющимися нормальными волнами. [8]
В местах изменения поперечных сечений волноводов обычно имеет место настолько сильное искажение поля, что и при длине Ял / 2 наблюдается трансформация. Однако приведенные выше рассуждения дают основание утверждать, что для волновода с более узким поперечным сечением все-таки можно найти такую длину, при которой на данной произвольно выбранной частоте трансформации не будет. [9]
 |
Структура поля в системе с поперечно намагниченным ферритовым стержнем. [10] |
Распределение энергии по поперечному сечению волновода, содержащего ферритовый стержень на фиксированной частоте, зависит [85, 231] от магнитной проницаемости и диэлектрической постоянной материала, а также от отношения радиусов стержня и волновода. В случае нулевой намагниченности распределение одинаково для обоих направлений вращения круговой поляризации. [11]
В числовом расчете все поперечное сечение волновода представляется состоящим из квадратных ячеек со стороной а; в центре каждой ячейки лежит расчетная точка. [12]
 |
Коаксиальная нагрузка для диапазона длин волн 10 - 30 см.| Полноводная нагрузка со стеклянной трубкой. [13] |
Вода занимает небольшую часть поперечного сечения волновода, и поэтому такая нагрузка должна иметь длину, обеспечивающую необходимое затухание на конце волновода. Преимуществами такой конструкции являются простота изготовления, малая теплоемкость и хорошее согласование с линией передачи в широком диапазоне частот. [14]
 |
Структурная схема разделения напряжения, вызванного эффектом Холла, от. [15] |
Страницы: 1 2 3 4 5