Поперечное сечение - цилиндр
Cтраница 1
Поперечное сечение цилиндра, потенциал которого поддерживается равным нулю, представляет собой одну из ветвей равнобочной гиперболы. С вогнутой стороны гиперболы параллельно ее оси расположен линейный заряд. [1]
Поперечные сечения цилиндра, удаленные от концов, будут подвергаться плоской деформации, к которой присоединяется равномерное расширение в направлении оси цилиндра. [2]
Если поперечное сечение цилиндра имеет ось симметрии и поток направлен вдоль нее, то с боков цилиндра будут отрываться вихри равной интенсивности. Наблюдения показывают, что при числах Рейнольдса приблизительно от R100 до R2500 эти вихри, двигаясь вместе с потоком, располагаются за телом примерно на равном расстоянии друг за другом в виде двух слегка расходящихся в стороны рядов, которые тянутся далеко за телом ( фиг. Эти вихревые ряды неоднократно изучались как экспериментально, так и теоретически. [3]
В поперечных сечениях цилиндра под действием силы Р возникают осевые нормальные напряжения аг - При переходе от цельного тела трубы к нарезанному участку величина этих напряжений несколько уменьшается, так как часть силы воспринимается муфтой. Для упрощения расчета будем пренебрегать уменьшением напряжений и считать, что на сечение трубы по основной плоскости сила Р передается полностью. [4]
Рассмотрим некоторое поперечное сечение цилиндра Оху. Обозначим через L контур зоны влияния волокон в этом сечении. По определению, в области D внутри контура L имеет место возмущенное упругое поле и справедлива теория погранслоя; в остальной области D поперечного сечения волокна отсутствуют, а упругое поле остается невозмущенным, т.е. таким, каким оно было в теле без волокон. Контур L для разных сечений, вообще говоря, различен вследствие изменения числа и положения волокон. Область D, вообще говоря, многосвязна. [5]
Приводится пример поперечного сечения цилиндра, для которого показатель экспоненты можно сделать малым, и тем самым доказывается условность классической формулировки принципа Сен-Венана. Для замкнутого кругового кольца с произвольным поперечным сечением показано, что напряженно-деформированное состояние, вызванное дислокациями Вольтерра, описывается ЭРСВ. Рассмотрен ряд конкретных задач, для построения которых использованы асимптотические и численные методы. Проводится анализ областей применимости некоторых приближенных теорий стержней. [6]
При любой форме поперечного сечения цилиндра критическая мода двукратно вырождена, причем вырождение не снимается и в случае конечно-амплитудных движений. В надкритической области существует бесконечное множество ( веер) возможных режимов движения. [7]
Тогда конечные положения поперечных сечений цилиндра отвечают повороту вокруг этой образующей как фиксированной оси. Эти поперечные сечения остаются плоскими, но будут наклонены по отношению к своему первоначальному положению благодаря вращению цилиндра как абсолютно твердого тела. Такой элемент можно привести к его первоначальной ориентации с помощью вращения цилиндра как твердого тела относительно оси, лежащей в концевом сечении. [8]
Рассмотрим теперь два поперечных сечения цилиндра 2 0 и z 2nn / v, где п - некоторое целое число, и применим теорему Клапейрона к конечной части цилиндра, ограниченной этими сечениями. [9]
 |
К выводу выражения для вуют на участок, мысленно вырезан. [10] |
Лину Ду, а поперечное сечение цилиндра равно S. Пусть в рассматриваемый нами момент времени этот участок объема растянут под влиянием сил / t и / а ( рис. 280), приложенных к основаниям цилиндра. [11]
 |
Поле внутри и снаружи цилиндра с равномерным распределением заряда ( Е - 2яра2 / г снаружи, Е 2ярг внутри. [12] |
На рис. 2.20 изображено поперечное сечение цилиндра, перпендикулярное к его оси. [13]
Буквой S обозначен полный контур поперечного сечения цилиндра, буквой S - отверстие. Кроме того, решение должно удовлетворять соответствующим условиям на острых кромках и условию излучения. При возбуждении плоской волной условие излучения накладывается на рассеянное поле. [14]
Помещая начало координат в центр поперечного сечения цилиндра, примем это сечение за плоскость ху, выбрав положительное направление оси х совпадающим с направлением скорости а. Характеристическую функцию потока wf ( z) мы предположим однозначной в области внешней к сечению цилиндра. [15]
Страницы: 1 2 3 4