Дифференциальное поперечное сечение

Cтраница 1

Дифференциальное поперечное сечение dc определяется как число нейтронов, рассеиваемых одним протоном в единицу времени на угол от 6 до 0 - - dQ из первичного пучка, плотность потока в котором составляет один нейтрон на единицу площади в единицу времени. Величина dQ 2тс8ш QdQ представляет собой элемент телесного угла в системе координат центра инерции, In - момент количества движения системы относительно центра инерции. [1]

Иногда дифференциальное поперечное сечение обозначают da, а полное - - о. Полное эффективное сечение определяется как общее число частиц, рассеянных за единицу времени из падающего пучка единичной интенсивности. [2]

Определить дифференциальное поперечное сечение упругого рассеяния положительно заряженных ( заряд е частиц атомом. [3]

Действительно, дифференциальное поперечное сечение при 90, которое соответствует наибольшей передаче импульса ( по наблюдениям), еще весьма велико даже при энергиях нейтронов порядка 280 Мэв, превышающих те энергии, при которых такое сечение можно легко объяснить при помощи потенциала, соответствующего повсюду притяжению и не очень сингулярного в центре. [4]

Вычислить зависимость дифференциального поперечного сечения от угла рассеяния также затруднительно. Мы нашли, что при малых углах поляризация световых квантов не меняет ся. [5]

Таким образом, дифференциальное поперечное сечение рассеивания необходимо оценить с помощью коэффициента, которым измеряется относительное изменение составляющей скорости частицы вдоль первоначального направления движения. [6]

Интегральное сечение является суммой дифференциальных поперечных сечений, каждое из которых представляет собой вероятность протекания какого-либо элементарного процесса при бомбардировке ядра потоком в 1 частицу через 1 см2 за 1 сек. [7]

Схема столкновения двух молекул. [8]

Число упругих столкновений в единицу времени [271, 1223], Пользуясь понятием дифференциального поперечного сечения, нетрудно найти число столкновений в единице объема в единицу времени, которые приводят к отклонениям молекул А2 на угол, лежащий в пределах от б до & Й, если компоненты скоростей сталкивающихся молекул А. Обозначим число молекул AI в единице объема, имеющих скорости в указанных интервалах, через dn: и соответствующее число молекул Л2 - через dnz. Интересующее нас число ( dZ) столкновений мы, очевидно, найдем, если число ударов в 1 сек. [9]

Функция q ( т), ф) имеет размерность площади и называется дифференциальным поперечным сечением рассеяния. [10]

Преимущество углового обрезания, введенного в § 3, состоит в том, что оно приводит к довольно простой математической теории оператора столкновений, не изменяя зависимости дифференциального поперечного сечения ( которое пропорционально Б ( 0, V)) от относительной скорости. [11]

Можно представить процесс рассеяния как отображение П ( за исключением площади Пс) на единичную сферу с помощью вектора рассеяния, причем отображения совпадают для систем SR, SM, а отображение в SL отличается от них. Определим дифференциальное поперечное сечение рассеяния в телесном угле dQ как площадь effl, которая отображается на элемент сШ единичной сферы. [12]

Предполагаемые эксперименты [40] по изучению рассеяния в системе Не3 - Не3, возможно, покажут, обусловлено ли различие теории и эксперимента неадиабатичностыо из-за движения ядер. Кроме того, измерения дифференциального поперечного сечения рассеяния ( а не полного поперечного сечения) позволят более точно определить вид межатомного потенциала. [13]

Предполагаемые эксперименты [40] по изучению рассеяния в системе Не3 - Не3, возможно, покажут, обусловлено ли различие теории и эксперимента неадиабатичностью из-за движения ядер. Кроме того, измерения дифференциального поперечного сечения рассеяния ( а не полного поперечного сечения) позволят более точно определить вид межатомного потенциала. [14]

Причина этого может быть понята из анализа коэффициента усиления. С одной стороны, коэффициент усиления gs пропорционален дифференциальному поперечному сечению для спонтанного рассеяния, заданному уравнением ( 3.16 - 73); из него получается, как правило, только слабая зависимость от поля ( ср. С другой стороны, коэффициент усиления пропорционален величине, описывающей относительные населенности спиновых уровней. Существующие закономерности схематически показаны на фиг. При слабых полях энергия Ферми так расположена по отношению к энергетическим зонам, что верхний уровень в значительной мере заполнен; поэтому лишь относительно малое число электронов может совершать переходы Снизу вверх. Напротив, при более сильных полях верхний уровень преимущественно свободен ( при достаточно низких температурах), так что путем переворачивания спина значительная часть электронов может возбуждаться, что приводит к относительно высокому значению коэффициента усиления. Область значений напряженности поля, в которой создаются эти благоприятные условия для вынужденного рассеяния, зависит от плотности носителей заряда. [15]

Страницы: 1 2