Дифференциальное сечение

Cтраница 2

Интегрирование дифференциального сечения по всем углам ( или, что то же, по dq) дает полное сечение о столкновения с возбуждением данного состояния атома. Зависимость оп от скорости падающего электрона существенно связана с наличием или отсутствием матричного элемента дипольного момента атома для соответствующего перехода. Предположим сначала, что этот элемент отличен от нуля. Тогда при малых q сечение dan определяется формулой ( 148 14) и мы видим, что с уменьшением q интеграл по dq логарифмически расходится. [16]

Интегрирование дифференциального сечения по всем углам ( или, что то же, по dq) дает полное сечение ап столкновения с возбуждением данного состояния атома. Зависимость ап от скорости падающего электрона существенно связана с наличием или отсутствием матричного элемента дипольного момента атома для соответствующего перехода. Предположим сначала, что этот элемент отличен от нуля. Тогда при малых q сечение dan определяется формулой (148.14) и мы видим, что с уменьшением q интеграл по dq логарифмически расходится. В области же больших q сечение ( при заданной передаче энергии Еп - Е) экспоненциально убывает с увеличением q в связи с уже отмечавшимся наличием в подынтегральном выражении матричного элемента в (148.9) быстро осциллирующего множителя. [18]

В дифференциальном сечении волны с разными зш чениями интерферируют друг с другом, так что пр заданном угле рассеяния угловой момент не имео определенного значения, в согласии с соотношение неопределенностей. [19]

Легко выразить дифференциальное сечение ( зависящее от угла и энергии лептона) через структурные функции. [20]

Тц - дифференциальные сечения при фиксированном значении t, соответствующие падающим фотонам, поляризованным перпендикулярно или параллельно плоскости рассеяния. [21]

Чтобы найти дифференциальное сечение для рассеяния в определенном направлении, заданном углами 12 ( в, ф), удобно выбрать базисную систему обобщенных собственных векторов с индексом 12 или k - импульсом зарегистрированной ( рассеянной) частицы. [22]

Форма зависимости дифференциального сечения от угла называется угловым распределением. [23]

Интегральные сечения неупругого рассеяния.| Зависимость сечения о неупругого рассеяния ( п п и реакции ( я, 2п для 235U и 239 Ри от энергии нейтронов Еп.| Пороги реакции ( я, 2 для различных изотопов. [24]

Однако измерения дифференциального сечения о ( Е - е) достаточно сложны, поэтому часто приводятся интегральные сечения неупругого рассеяния ain ( E), которые представляют собой вероятность того, что нейтрон потеряет какое-то количество энергии помимо потери, обусловленной отдачей ядра мишени. [25]

Для нахождения дифференциальных сечений, исходя из этих амплитуд, нужно взять квадраты их модулей. [26]

В лабораторной системе дифференциальное сечение имеет резкий максимум в направлении вперед. [27]

Можно описать эти дифференциальные сечения полюсными амплитудами, вставляя в вычеты без переворота спина у р - и со-полюсов произвольные нули ( см., например, [37]), но при этом возникают две сложности. Во-первых, в других процессах, таких, как п-р-у - о ( р-об-мен), я р - У р ( со - и Л2 - обмены) или ур-у я р ( р - и со-обмены), где р - и ш-полюса также связаны с каналом рр, не видно соответствующих нулей. Другими словами, этот вычет не факторизуется. Во-вторых, нуль в вычете полюса предполагает, что действительная и мнимая части амплитуды имеют совпадающие нули. В следующем разделе будет показано, что в действительности это не так. Поэтому ясно, что должны быть какие-то другие объяснения появления этих нулей, и опять разрезы кажутся наиболее правдоподобным объяснением ( см. разд. [28]

Рассеяние электронов, дифференциальное сечение которого описывается формулой Резерфорда, происходит преимущественно вперед, поэтому для решения уравнения (3.179) можно использовать приближение малы. [29]

В лабораторной системе дифференциальное сечение имеет резкий максимум в направлении вперед. [30]

Страницы: 1 2 3 4