Входное сечение - труба
Cтраница 2
В этом случае, в отличие от предыдущего, во входном сечении трубы известны не только значения параметров торможения, но и значение Лх. Если длина трубы меньше или равна предельной для данного значения К19 то из уравнения (5.12) определится Я 1, а из уравнения (5.11) - давление р газа в выходном сечении трубы. [16]
 |
Зависимость давления plt СКОрОСТИ ( Oj И. [17] |
На рис. 2 - 43 представлена зависимость изменения давления во входном сечении трубы по времени. За начало отсчета времени принят момент открытия клапана, отделяющего трубу от резервуара. В продолжение первой стадии наполнения давление в выходном сечении трубы равно рй. [18]
 |
Схема протекания.| Коэффициенты скорости и сжатия струй для труб. [19] |
Полунапорное протекание ( рис. 48) имеет место при обычных входных оголовках при затопленном входном сечении трубы. При этом на всем протяжении внутри трубы поток имеет свободную поверхность. [20]
Пузырьки воздуха, выпущенные в поток воды, движутся по винтовой линии, начиная от входного сечения трубы. [21]
За пределами теплового пограничного слоя температура жидкости равна температуре Тв, которую имела жидкость во входном сечении трубы. [22]
Для того чтобы в трубе установилось распределение скоростей соответствующее турбулентному режиму, жидкость должна пройти от входного сечения трубы некоторый определенный участок, называемый начальным участком турбулентного режима. [23]
Для того чтобы в трубе установилось распределение скоростей, соответствующее турбулентному режиму, жидкость должна пройти от входного сечения трубы некоторый определенный участок, называемый начальным участком турбулентного режима. [24]
Для того, чтобы в трубе установилось распределение скоростей, соответствующее турбулентному режиму, жидкость должна пройти от входного сечения трубы некоторый определенный участок, называемый начальным участком турбулентного режима. Длина этого участка определяется по формуле Г. Ф. Филиппова: Lna4 - 2 45d / ] / X где d - диаметр трубы. [25]
Как следует из опытных данных, с увеличением критерия Ке точка потери устойчивости ламинарного пограничного слоя перемещается к входному сечению трубы и при числах Ке, 50 - 103 практически с самого начала трубы имеет место развитие турбулентного теплового пограничного слоя. Следовательно, при больших числах Ке, теплообмен на начальном участке и длина самого участка будут определяться закономерностями развития турбулентного пограничного слоя. [26]
Для того, чтобы в трубе установить распределение скоростей, соответствующее приведенным выше формулам, жидкость должна пройти от входного сечения трубы некоторый участок, называемый ( по аналогии со случаем ламинарного потока) начальным участком турбулентного режима. [27]
В контурах с трубами, выведенными в паровое пространство, даже когда циркуляция полностью прекращается, скорости жидкости во входных сечениях трубы все же не равны нулю. В такой трубе, как в дифференциальном манометре, устанавливается определенный весовой уровень. Если труба обогревается, этот уровень может поддерживаться лишь при определенной скорости w0, которую принято называть скоростью подпитки. Режим, который устанавливается при Шо иподв, называется режимом застоя циркуляции. [28]
На входе в трубу, в зоне расположения форсунок, проходные сечения для протока воздуха были столь малы, что с акустической точки зрения входное сечение трубы следовало считать закрытым. Как уже говорилось выше ( см., например, § 26), существование в некотором сечении трубы критической скорости приводит к тому, что колебания скорости в этом сечении становятся невозможными. Таким образом как во входном, так и в выходном сечении опытной установки краевые условия имели следующий вид: i.0. Эти краевые условия в некотором смысле противоположны тем, которые были реализованы в экспериментах по вибрационному горению, описанных в гл. [29]
 |
Расположение точек отбора проб пара барабанного котла без ступенчатого испарения.| Расположение точек отбора проб пара барабанного котла с трехступенчатым испарением. [30] |
Страницы: 1 2 3 4