Измеренное сечение

Cтраница 2

Люминесценция большинства исследованных молекул под действием электронного удара тоже слаба и, как показали исследования ее спектров [97, 101], обусловлена высвечиванием возбужденных продуктов диссоциации - линий атомов водорода и полос различных радикалов. Измеренные сечения диссоциации молекул с образованием возбужденных продуктов достигают больших величин. Поскольку в условиях экспериментов по возбуждению молекул электронным ударом [97-101] ( р10 - 3 - 10 - 5 тор) процессы передачи и тушения возбуждения при соударениях с другими молекулами маловероятны, одним из основных каналов дезактивации образующихся электронно-возбужденных состояний является их распад. Об этом свидетельствуют прежде всего упоминавшиеся выше высокие квантовые выходы фотодиссоциации. [16]

При достаточно большой энергии нейтронов вероятность ( сечение) реакции увеличивается. Однако экспериментально измеренные сечения о, , оказываются больше рассчитанных по теории составного ядра. По современным воззрениям это свидетельствует о том, что реакции ( п, р) и ( п, а) протекают не только путем образования составного ядра. В сравнительно небольшом числе случаев налетающая частица при столкновении с нуклонами ядра выбивает протон из ядра без образования составного ядра. [17]

К числу немногочисленных работ по исследованию сечений для процессов нейтрализации ионов надо отнести работу [211], в которой измерено сечение отрыва электрона от иона Н - при электронном ударе в скрещенных пучках. Отмечается хорошее согласие измеренных сечений с расчетом в приближении Бете-Борна при Ев 20 эв. [18]

На рис. 4.16 приведено как рассчитанное по оптической модели, так и измеренное на опыте дифференциальное сечение упругого рассеяния протонов с энергией 22 МэВ на ряде ядер. Как видно из рисунка, оптическая модель прекрасно описывает измеренные сечения. [19]

Распределение плотности заряда в атомных ядрах. Плотность нормирована на Г р ( г dr 1. [20]

На рис. 2.14 изображено дифференциальное сечение рассеяния электронов с энергией Е 153 МэВ на ядрах естественной смеси изотопов золота. Видно, что радиальная зависимость (2.29) плотности заряда хорошо воспроизводит измеренное сечение. [21]

При измерении сечений с помощью многоканальной камеры не надо знать абсолютные величины ионных токов, определяется только давление, при котором ионный ток максимален. При измерении сечений по ионным токам для каждой из пластин можно проверить применимость закона Бэра. Все измеренные сечения должны совпасть, в противном случае закон Бэра не соблюдается. [22]

Существенные ошибки при измерении поглощения могут возникнуть из-за неправильного выбора спектральной ширины щели. Коэффициент поглощения может быть правильно определен без учета инструментального жонтура только шри условии, если спектральная ширина щели ДА, много уже, чем сама линия поглощения АЛ. На рис. 5.18 показано, как отношение измеренного сечения ж истинному зависит от отношения спектральной ширины щели ДА, к ширине линии ДА. [23]

Точностная диаграмма ботки партии валиков. [24]

На рис. 55 изображена точностная диаграмма обработки партии валиков. Диаметры валиков были измерены в двух противоположных направлениях. Вследствие овальности размеры каждого валика несколько отличаются один от другого. На диаграмме нанесены точки наибольшего и наименьшего размеров в измеренном сечении, затем размеры максимума и минимума соседних деталей соединены между собой. [25]

Вклад двойного рассеяния в фоторождение нейтрального пиона. [26]

Как и в случае длины яд-рассеяния, это простое выражение имеет место в пределе статических нуклонов. Такие сокращения гораздо менее эффективны в случае 3Не, где поправка на разность масс весьма важна. В табл. 8.9 приводятся отношения измеренных пороговых амплитуд к амплитуде на протоне. Из таблицы видно, что один только однонуклонный член не может воспроизвести измеренные сечения. [27]

Хенли [107] выполнил расчеты с целью объяснить экспериментальные спектры я - и я - мезонов, полученные при бомбардировке С12 протонами с энергией 345 Мэв. При энергии - 100 Мэв измеренное сечение оказалось меньше вычисленных значений для всех трех распределений. Для этого угла, согласно фиг. [28]

Интерпретация этих измерений сталкивается, однако, с серьезными трудностями из-за наличия различных фоновых процессов, в которых энергия электрических полей ядер передается электрон-позитронному полю. Простейшим из них является процесс фоторождения, при котором порожденный ядром виртуальный фотон превращается в электрон-позитронную пару. Как показывают простые оценки, вклад фоторождения можно, по-видимому, не учитывать. При столкновении тяжелых ядер в них с вероятностью, близкой к единице, происходит возбуждение коллективных степеней свободы. Затем в течение примерно 10 - 13 с более высокие населенные состояния распадаются с испусканием фотонов, которые могут породить пары электрон - позитрон. Вклад этих ( и других) эффектов квантовой электродинамики должен быть детально оценен до того, как какую-то часть измеренного сечения можно будет с уверенностью приписать сверхкритическим позитронам. Это позволяет надеяться, что уже в ближайшие годы эффект рождения позитронов из вакуума сверхкритическим кулоновским полем будет обнаружен экспериментально. [29]

Другим важным вопросом, который не представляется возможным охватить в основном тексте настоящей книги, является вопрос о ядерных реакциях при высоких энергиях, хотя на этом пути были получены далеко идущие следствия о наличии больших импульсов относительного движения пар нуклонов внутри ядер и о применимости описания ядра с помощью самосогласованного поля; последнее явилось исходным пунктом многообещающих исследований Бракнера, имевших целью объяснить оболочечную модель ядра, и дальнейшего развития этих вопросов в работе Бете. Ниже будут кратко описаны эти исследования. Спектр нейтронов имел максимум примерно при 90 Мэв и полуширину - 40 Мэв. Выход дейтронов, выбитых при облучении углерода, был измерен Йорком при различных углах относительно направления бомбардировки. При углах 0, 12 и 25 распределения по энергии показывали максимум при энергии - 60 Мэв, причем он был более резко выражен при меньших углах. Максимальное значение измеренного сечения было получено при угле 0, где для оптимальной энергии оно достигало значения - 1 2 - 10 3 барн / стерад - Мэв. [30]

Страницы: 1 2 3