Парциальное сечение
Cтраница 3
Закон ( 147 П) имеет место не только для полного, но и для парциальных сечений с различными моментами / ( ср. Поэтому и рассматриваемая ниже особенность имеет место во всех парциальных сечениях рассеяния. Ее характер полностью выясняется уже в случае I - 0, который мы и рассматриваем ниже. Индекс 0 у соответствующих парциальных амплитуд опускаем для упрощения обозначений. [31]
Вероятность образования составного ядра характеризуется полным сечением, а вероятность осуществления какого-либо определенного процесса - парциальным сечением. Очень часто случается, что основной вклад в полное сечение при данной энергии нейтронов дает только один из перечисленных процессов. При изменении энергии нейтронов меняется и вклад отдельных процессов в полное сечение. [32]
Если иметь это в виду, то при -, веденное соотношение будет справедливо и для парциальных сечений, отвечающих вылету направо любых продуктов; левые частицы при это не детектируются. [33]
Поскольку полное сечение равно сумме резонансного / - парциального сечения (9.8) и медленно меняющегося фонового сечения от остальных парциальных волн, провалу в резонансном парциальном сечении отвечает пик в прошедшем токе, а пику в резонансном парциальном сечении - провал в прошедшем токе. [34]
Поскольку полное сечение равно сумме резонансного / - парциального сечения (9.8) и медленно меняющегося фонового сечения от остальных парциальных волн, провалу в резонансном парциальном сечении отвечает пик в прошедшем токе, а пику в резонансном парциальном сечении - провал в прошедшем токе. [35]
Вместе с тем расчеты, проведенные для ряда простых случаев, показывают, что учет обменного члена в рамках борновского приближения в области малых энергий приводит не к улучшению, а наоборот, к существенному ухудшению результатов; сплошь и рядом сечения в максимуме на порядок и более превосходят экспериментальные значения, причем в большинстве случаев парциальные сечения оказываются больше максимально допустимых ( ср. [36]
Согласно приложению В, полное сечение поглощения тепловых нейтронов хлором равно 33 8 барн; для углерода эта величина составляет только 0 0037 барн и ею можно пренебречь. Парциальное сечение реакции С136 ( га, p) S3 & равно 0 19 барн. [37]
Смысл этого значения легко понять из таблицы состава космических лучей ( табл. 9.1), которая показывает, что значительную часть продуктов составляют ядра только немногим более легкие, чем родительские. Изучение таблицы парциальных сечений подтверждает, что примерно треть полного сечения соответствует образованию таких ядер, как Мп, Сг, V. Поэтому можно было бы ожидать, что содержание этих элементов в целом должно быть таким же, как железа. [38]
Замена парциальных сечений в формуле ( 1) полными может привести к существенным ошибкам. Линейная экстраполяция парциального сечения без учета процессов фрагментации может привести к ошибке такого же порядка при определении парциальных давлений. Иными словами, при снижении энергии ионизирующих электронов снимается фрагментация, но появляется новое неизвестное - парциальное сечение ионизации с образованием молекулярного иона. [39]
При возрастании Kod эффективное сечение ( 110 22) медленных частиц монотонно приближается к пределу OQ 4nd2, соответствующему рассеянию на непроницаемой сфере. В этом случае парциальное сечение s - рассеяния обращается в нуль. [40]
При возрастании энергии относительного движения, когда kd 1, значение бо, определяемое ( 110 20), может равняться пя, где п - целое отрицательное число. В этом случае парциальное сечение s - рассеяния обращается в нуль. [41]
 |
Схематическое изображение ТО ОКаЗЫВаеТСЯ, ЧТО ПрИ умеНЬ - столкновения классической частицы с. [42] |
Это утверждение относится к ядерным реакциям с участием нейтральной частицы. Для реакций с заряженными частицами парциальное сечение еще более резко убывает уменьшением энергии частицы. [43]
Это утверждение относится к ядерным реакциям с участием нейтральной частицы. Для реакций с заряженными частицами парциальное сечение еще более резко убывает с уменьшением энергии частицы. [44]
При анализе процессов столкновений в импульсном приближении удобно преобразовать исходные выражения для дифференциальных сечений так, чтобы они не содержали явно волновых функций конечных состояний, потому что последние в большинстве случаев сложны и не всегда бывают известны. Это достигается путем эффективного суммирования парциальных сечений и интегрирования по переменным падающей частицы и дает целый ряд преимуществ при анализе неупругих процессов. [45]
Страницы: 1 2 3 4