Cтраница 2
Характерным для семейства кривых на рис. 1 - 40, а является уменьшение результирующего коэффициента поглощения по мере снижения атомного номера газа. Это объясняется более легким их выходом из микропор благодаря меньшему эффективному сечению атомов. [16]
Книга содержит также значительное количество фактических данных, особенно для воздуха, по эффективным сечениям атомов, скоростям реакций, коэффициентам переноса, уравнению состояния, химическому составу и непрозрачности. [17]
Возможно ингибирование пламени и в результате увеличения скорости рекомбинации атомарного кислорода в реакциях типа НаЮ О На1 О2, где Hal - атом галогена. В соответствии с ионной теорией химических реакций процесс горения содержит стадию образования ионов кислорода, заключающуюся в захвате молекулой кислорода электронов, образующихся при ионизации углеводородных молекул. Так как эффективное сечение атомов галогенов больше, чем атомов кислорода, то они и становятся ловушками для медленных электронов, более успешно конкурируя в этом с кислородом. Однако кинетические аспекты химического ингибирования сложны и недостаточно изучены. Более того, существует мнение [65], что эффективность хладонов зависит не от их химической природы, а от их мольной теплоемкости и что механизм подавления пламени заключается в снижении его температуры до критического значения так же, как и в случае применения тепловых флегматизаторов. Это доказывается расчетным путем и экспериментальными данными, указывающими, что тушащая концентрация хладонов пропорциональна их мольной теплоемкости. [18]
Таким образом, магнонная теплопроводность возрастает с понижением температуры обратно пропорционально температуре. В этом случае, по порядку величины / м оказывается равной а / е, где е - относительная концентрация примесей. Такой результат соответствует эффективному сечению атомов примеси порядка атомных размеров. [19]
Для того чтобы расшифровать явления разряда в газах, необходимо изучить не только все перечисленные выше элементарные процессы, но и характер движения электронов и ионов в газе при наличии электрического поля и без него. Сюда относятся вопросы о подвижности ионов и электронов, вопросы о распределении скоростей и энергии в беспорядочном тепловом движении ионов и электронов. В той же связи существен вопрос о длине свободного пути электронов и ионов, точнее - об эффективном сечении атомов и молекул по отношению к тем или иным актам их взаимодействия с электронами и ионами, и вопрос о характере рассеяния пучка электронов или ионов при встрече с молекулами и атомами газа. В вопросах баланса числа тех или других частиц и баланса энергии существенную роль играют процессы излучения квантов энергии возбужденными атомами и молекулами и длительность их пребывания в состоянии возбуждения. [20]
Тогда для вероятностных рассмотрений почти не остается места. Но может случиться, что начальные условия известны недостаточно хорошо. Например, когда а-лучи направляют на атомные ядра для того, чтобы вывести из их отклонения закон взаимодействия, траектория падающих частиц известна лишь очень неточно. Поскольку отверстие используемой диафрагмы велико по сравнению с эффективным сечением атомов, необходимо сделать какое-то предположение относительно распределения частиц, попадающих в сечение отверстия, а отсюда после столкновения можно делать заключения лишь о распределении частиц. Но в классической механике это приемлемо лишь как техническое несовершенство; в принципе предполагается, что отверстие можно сделать как угодно малым и тем самым определить орбиту частями с любой степенью точности. [21]