Cтраница 1
Эффективное сечение рассеяния внутри конуса слабо зависит от энергии. Вычисляя транспортное эффективное сечение, мы получим, что ас - ( кК о) 4 - Таким образом, с ростом энергии рассеиваемой частицы изотропное рассеяние переходит в резко анизотропное. Однако в действительности все обстоит еще более сложно. При рассеянии электронов вследствие тождественности рассеиваемого электрона и электрона атома возможен обменный эффект. Кроме того, необходимо учитывать, что водородоподобный нейтральный рассеивающий центр имеет целый ряд возбужденных состояний, вследствие чего рассеяние может быть неупругим. Другими словами, задача о рассеянии электронов и дырок нейтральными центрами является значительно сложней задачи о рассеянии частиц заряженными примесями. Решая задачу о рассеянии носителей заряда в поле водородоподобного атома примеси, Эргинсой показал, что зс примерно пропорционально о 1; из этого следует, что время релаксации не зависит от энергии рассеиваемых частиц. [1]
Эффективное сечение рассеяния внутри конуса слабо зависит от энергии. Таким образом, с ростом энергии рассеиваемой частицы изотропное рассеяние переходит в резко анизотропное. Однако в действительности все обстоит еще - более сложно. При рассеянии электронов вследствие тождественности рассеиваемого электрона и электрона атома возможен обменный эффект. Кроме того, необходимо учитывать, что водородоподобный нейтральный рассеивающий центр имеет целый ряд возбужденных состояний, вследствие чего рассеяние может быть неупругим. Другими словами, задача о рассеянии электронов и дырок нейтральными центрами является значительно сложней задачи о рассеянии частиц заряженными примесями. Решая задачу о рассеянии носителей заряда в поле водо-родоподобного атома примеси, Эргинсой показал, что ас примерно пропорционально ir1; из этого следует, что время релаксации не зависит от энергии рассеиваемых частиц. [2]
Эффективное сечение рассеяния ( вероятность рассеяния) при этом сложно меняется с энергией нейтрона, испытывая скачки дри энергиях нейтрона, равных возможным квантованным значениям энергии возбуждения молекулы или кристалла. [3]
Эффективные сечения рассеяния нейтронов на атомных ядрах определяются ядерными силами и зависят от свойств ядер и энергии относительного движения нейтрона и ядра. Точное вычисление эффективных сечений рассеяния в настоящее время невыполнимо из-за плохого знания волновых функций, определяющих основное и возбужденные состояния атомных ядер, и больших математических трудностей. Приходится прибегать к некоторым упрощениям. Одно из таких упрощений базируется на малом радиусе ( - 10 - 13 см) действия ядерных сил. Область взаимодействия нейтрона с ядром практически совпадает с объемом ядра. Нейтроны таких энергий называют медленными нейтронами. [4]
Эффективные сечения рассеяния нейтронов на атомных ядрах определяются ядерными силами и зависят от свойств ядер и энергии относительного движения нейтрона и ядра. Точное вычисление эффективных сечений рассеяния в настоящее время невыполнимо из-за плохого знания волновых функций, определяющих основное и возбужденные состояния атомных ядер, и больших математических трудностей. Приходится прибегать к некоторым упрощениям. Одно из таких упрощений базируется на малом радиусе ( - 10 - 1а см) действия ядерных сил. Область взаимодействия нейтрона с ядром практически совпадает с объемом ядра. Нейтроны таких энергий называют медленными нейтронами. [5]
Определить эффективное сечение рассеяния эллиптически поляризованной волны свободным зарядом. [6]
Поэтому эффективное сечение рассеяния атома определяется только суммарным рассеянием всех его электронов. [7]
Вычислить эффективное сечение рассеяния медленных частиц массой т непроницаемой сферой радиусом а, учитывая, что при ak l преобладающую роль играет s - рассеяние. [8]
Получить эффективное сечение рассеяния быстрых частиц водородными атомами, находящимися в основном состоянии, принимая, что состояния атомов не изменяются. [9]
Вычислить эффективное сечение рассеяния медленных частиц массой т непроницаемой сферой радиусом а, учитывая, что при ak преобладающую роль играет s - рассеяние. [10]
Измерения эффективного сечения рассеяния электронов на нейтральных атомах могут быть использованы для получения эффективного сечения свободно-свободного испускания того же самого столкновения ( см. работу [15], уравнение (16.3) и Т а у-1 о г, В е n n e t К. Используя данные, приведенные на фиг. [11]
Оценка эффективных сечений рассеяния потока плазмы пылевым слоем с заданным средним размером капель металла проведена для следующих параметров плазмы: температура электронов Те - 0 2 Ч - 1 0 эВ, плотность ионов 1010 см-3. Размеры частиц пыли составляют 10 - т - 100 мкм, а расстояние между пылинками d - l - т - 100 мкм. [12]
В заключение вычислим эффективное сечение рассеяния с участием одного фонона. [13]
В этом случае эффективное сечение рассеяния представляет собой площадь сечения, занятую в среднем колеблющимся атомом. [14]
Эта величина представляет эффективное сечение рассеяния маленького резонансного газового пузырька. [15]