Cтраница 1
Эффективное сечение ядерной реакции, вызванной медленными нейтронами, для изотопа 107Ag равно 44 5 барн. [1]
Эффективное сечение ядерной реакции выступает в роли характеристики данного вида взаимодействия частицы с ядром и численно равняется вероятности единичного акта данного взаимодействия с ядром в единицу времени при обстреле его единичным потоком бомбардирующих частиц. Единичным потоком называется поток, в котором через единичную площадку за 1 сек проходит 1 частица. [2]
Эффективное сечение ядерной реакции под действием протонов при малых энергиях мало, но очень быстро возрастает с ростом энергии, так как вероятность проникновения через потенциальный барьер растет с ростом энергии налетающего протона. [3]
Эффективные сечения ядерных реакций также показывают ярко выраженные периодичности. [4]
Выразить эффективное сечение ядерной реакции А ( а, Ь) В через сечение образования составного ядра аа и ширины его уровня, через который она идет, Г и Г &. [5]
Зависимость эффективного сечения ядерной реакции деления от энергии вызывающих ее нейтронов различна для разных ядер. [6]
Что такое эффективное сечение ядерной реакции и от каких факторов оно зависит. [7]
Кривая зависимости эффективного сечения ядерных реакций с заряженными частицами является пороговой. Реакция начинается при энергии выше пороговой, ее выход круто поднимается вверх до максимума, а затем, вследствие протекания параллельных конкурирующих реакций, падает. Однако случай тонкой мишени на практике никогда не осуществляется, энергия частиц резко меняется по мере прохождения слоя вещества, меняется, следовательно, и сечение реакции. Поток частиц также является функцией пройденной толщины мишени. Поэтому расчет ведется, исходя из практически определенных значений выхода радиоактивного изотопа в толстой мишени. [8]
Полное ( интегральное) эффективное сечение ядерной реакции вводится аналогично тому, как это делается в теории столкновений ( стр. [9]
Существует связь между величиной эффективного сечения ядерной реакции и энергией бомбардирующей частицы. При низкой энергии заряженной частицы кулоновский барьер препятствует ее проникновению в ядро, и сечение реакции мало. С ростом энергии бомбардирующих частиц сечение реакции возрастает, достигает максимума при значении энергии, равном примерно величине потенциального барьера ядра. Но дальнейшее увеличение энергии частиц приводит к уменьшению сечения вследствие возникновения конкурирующих ядерных реакций, которые становятся энергетически возможными. Таким образом, если изотоп получен облучением исходного ядра высокоэнергетическими частицами, следует считаться с возможным присутствием в нем посторонних радиоактивных примесей, образующихся в результате протекания побочных ядерных реакций. [10]
Барн ( Ь) - единица эффективного сечения ядерной реакции. [11]
Количество образовавшегося изотопа зависит главным образом от величины эффективного сечения ядерной реакции ( 48 - I) и определяется свойствами ядра, а не электронной оболочки. Это обусловливает высокую специфичность активационного анализа, возможность одновременного определения нескольких близких по свойствам элементов и измерения ничтожных следов примесей, не открываемых даже спектральным анализом. Особенно ценно то обстоятельство, что при возможности определения малых количеств исключается опасность загрязнений, вносимых вместе с реактивами при любом химическом анализе. [12]
Величина о AjV / ( jVn0Az) называется эффективным сечением ядерной реакции. [13]
Выбор нейтронного источника для получения необходимого изотопа производят с учетом эффективного сечения ядерной реакции. Облучение мишеней для решения задач а, б, л, м, н можно производить в ядерном реакторе, на циклотроне и с помощью радий-бериллиевого или полоний-бериллиевого источника; облучение мишеней для решения задач в, е, ж, з, и, к следует производить на циклотроне или в ядерном реакторе; облучение мишеней для решения задач г, д необходимо вести в ядерном реакторе. [14]
В области вблизи верхней границы, при к-рой еще могут существовать дискретные уровни, большое число их обнаружено при наблюдении резонансов в эффективном сечении ядерных реакций, напр, при захвате медленных нейтронов. Однако здесь число уровней столь велико и расстояния между ними так малы, что для характеристики их вводят другие понятия и эти уровни вблизи границы обычно не рассматриваются в Я. [15]