Cтраница 1
Дифференциальное эффективное сечение рассеяния do равно отношению числа частиц, рассеянных внутри элементарного телесного угла dfi, к плотности потока падающих частиц. [1]
Дифференциальное эффективное сечение рассеяния ст ( 9, ф) есть вероятность того, что одна частица, имеющая скорость, равную единице, при соударении с одним рассеивающим центром попадает в единичный телесный угол dQ 1, построенный вокруг направления, определяемого углами 6, ф при совмещении начала отсчета с рассеивающим центром. [2]
Рассеяние потока частиц характеризуется дифференциальным эффективным сечением рассеяния. [3]
РЕЗЕРФОРДА ФОРМУЛА - ф-ла для дифференциального эффективного сечения рассеяния da бес-спиновых заряженных частиц на неподвижном заряде ( с бесконечной массой и также без спина) ( см. Рассеяния теория); получена из ур-ний классич. [4]
Отношение dN / nda называется дифференциальным эффективным сечением рассеяния а-частиц в кулоновском поле ядра атома. [5]
Это отношение do имеет размерность площади и носит название дифференциального эффективного сечения рассеяния. [6]
Оценки когерентной составляющей рассеянного KB сигнала дают, что в максимальном значении величина дифференциального эффективного сечения рассеяния [17] не превосходит 10 - 2 м2, что гораздо меньше сечения рассеяния на самом теле. Таким образом, на рассеяние радиосигнала дополнительная ионизация влияния оказывать не может. [7]
Формула (14.3), равно как и (14.4), является самой общей - она определяет дифференциальное эффективное сечение рассеяния в случае любого центрального рассеивающего поля. Следовательно, da определяется видом рассеивающего поля и является важнейшей характеристикой процесса рассеяния. Исследовав экспериментально do, можно получить сведения о характере силового поля. [8]
Формула (14.3), равно как и (14.4), является самой общей - она определяет дифференциальное эффективное сечение рассеяния в случае любого центрального рассеивающего поля. Следовательно, da определяется видом рассеивающего поля и является важнейшей характеристикой процесса рассеяния. Исследовав экспериментально da, можно получить сведения о характере силового поля. [9]
Реакции, в начальном и конечном состояниях которых имеются по две частицы, характеризуются спектрами и дифференциальным эффективным сечением рассеяния. [10]
Здесь: vt, v2 - скорости первой и второй частиц до столкновения, v [, Vj - то же после столкновения; o ( fi) - дифференциальное эффективное сечение рассеяния, dQ, - элемент телесного угла. [11]
В приближении однократного рассеяния решается задача о рассеянии радиоволн на внешней поверхности конического плазменного образования, создаваемого газовой струей реактивного двигателя КА в ионосфере. Вычисляются дифференциальное эффективное сечение рассеяния и частотный спектр рассеянного радиосигнала. Решается задача о многократном рассеянии радиоволн на внутренней поверхности полого турбулентного плазменного образования. Проводится сопоставление результатов расчетов с экспериментальными данными по радиозондированию вслед факелу ракеты. [12]
Величина А, которая может быть функцией угловых сферических координат 6, р, называется амплитудой рассеяния. Квадрат модуля амплитуды рассеяния определяет [12] важнейшую характеристику рассеяния - дифференциальное эффективное сечение рассеяния da Q, q) А ( 6, ф) 2 dQ, равное отношению числа рассеянных в единицу времени в элемент телесного угла dQ sin 0 dQ dp частиц ( см. рис. 39) к плоскости потока падающих частиц. [13]
Таким образом, со представляет собой угол рассеяния для вектора относительной скорости двух частиц, а р - азимутальный угол, определяющий плоскость рассеяния. Наконец, ст0 ( т), cos со) есть дифференциальное эффективное сечение рассеяния на единицу телесного угла. [14]
Рассмотрено рассеяние радиоволн на возмущениях концентрации электронов замагниченной плазмы, вызываемых механизмами нейтрализации и отражения ионов телом, движущимся в столкновительной плазме с электрическим полем. Оценки когерентной составляющей рассеянного KB сигнала показывают, что для всех рассмотренных механизмов возмущения концентрации электронов движущимся КА в максимальном значении величина дифференциального эффективного сечения рассеяния не превосходит сечения рассеяния на самом теле. Таким образом, на рассеяние радиосигнала рассмотренные механизмы не могут оказывать существенного влияния. [15]