Выходной сигнал - коррелятор
Cтраница 1
Выходной сигнал коррелятора пропорционален квадрату выходного сигнала коррелятора обычного интерферометра и пропорционален квадрату модуля комплексной функции видности исследуемого источника. [1]
Таким образом, выходной сигнал коррелятора может быть представлен в виде интерференционной диаграммы направленности, соответствующей гипотетическому точечному источнику в направлении опорной фазы SQ. Как отмечено ранее, обычно это центр или номинальное положение картографируемого источника. Модуль и фаза V равны амплитуде и фазе интерференционных лепестков, причем фаза измеряется относительно интерференционной фазы гипотетического источника. Как было определено выше, V имеет размерность плотности потока [ Вт - м - 2 - Гц-1 ], что соответствует ее связи с / преобразованием Фурье. Некоторые авторы определяют видность как нормированную безразмерную величину; в этом случае необходимо восстановление шкалы интенсивности получаемого изображения. [2]
Это соответствует размерности выходного сигнала коррелятора г, пропорционального коррелированной компоненте принятой мощности. [3]
Выходной сигнал коррелятора пропорционален квадрату выходного сигнала коррелятора обычного интерферометра и пропорционален квадрату модуля комплексной функции видности исследуемого источника. [4]
Фактически когерентность С ( Т) измеряется по максимуму амплитуды выходного сигнала коррелятора, который изменяется как функция частоты интерференции. [5]
Если диаграммы направленности антенн остаются неподвижными при прохождении через них источника, то в выходном сигнале коррелятора присутствуют комбинации интерференционных компонент с частотами от и е ( и - d ] cos 6 до uie ( u - - d) cos 5, где uje - угловая скорость вращения Земли и 8 - склонение источника. Чтобы выяснить эффект слежения за источником, рассмотрим точку В антенны, которая в этом случае перемещается в направлении источника со скоростью о еДм cos 6 длин волн в секунду. Вследствие этого происходит доплеровское смещение сигнала, принимаемого в точке В. Таким образом, частота интерференции при сопровождении источника получается та же, что и для точек А и А % в центрах апертур. Этот результат верен для любой пары точек; при выборе одной точки в центре апертуры в приведенном примере обсуждение становится немного проще. Следовательно, в случае сопровождения источника антеннами частоты интерференции всех пар точек в апертурах одинаковы на выходе коррелятора. По этой причине составляющие синусоидального сигнала на выходе коррелятора не могут быть разделены анализом Фурье, и информация об изменениях видности в интервале от и - d до и d теряется. Тем не менее, если движение антенн не совпадает с идеальным сопровождением источника, то эта информация, в принципе, может быть восстановлена. При картографировании источника, размеры которого превышают размеры антенных лучей, в сопровождение антенн добавляют сканирование, что позволяет перекрыть область источника полностью. В результате сканирования измерения видности по и и v выполняются с интервалами, достаточно малыми для источника протяженных размеров. Этот метод, называемый мозаикой, рассматривается в разд. [6]
Пример p i2 ( r Для восьми значений г показан на рис. 9.3. Синусоидальные сигналы представляют выходной сигнал коррелятора как функцию времени для восьми различных сдвигов по задержке ( Igs), последовательно отличающихся на один интервал, соответствующий частоте Найквиста. [8]
 |
Примеры допустимых отклонений частотной характеристики. [9] |
Мы предполагаем, что эти характеристики включают в себя частотные характеристики антенн и электронной аппаратуры, так что Gmn пропорционален выходному сигналу коррелятора для антенной пары ( т, п) при наблюдении точечного источника с единичной плотностью потока, расположенного в центре поля зрения. [10]
На рис. 5.4 б показана корреляционная решетка, выходы корреляторов которой для каждой пары антенн VmVn соответствуют произведениям напряжений. Выходные сигналы корреляторов равны кросс-произведениям синфазной решетки. Выходы корреляторов могут быть просуммированы так, чтобы получить максимумы, подобные максимумам синфазной решетки. Если фазовый сдвиг вводится на выходе одной из антенн корреляционной решетки, то это приводит к соответствующему изменению фазы интерференционных лепестков, измеряемых коррелятором, подключенным к данной антенне. [11]
Первый шаг состоит в определении среднеквадратичной величины модуля компоненты помехи в данных функции видности. Из спектра выходного сигнала коррелятора, показанного на рис. 6.7 б, видно, что компонента коррелированного сигнала, в данном случае помеха, на выходе коррелятора представлена дельта-функцией. [12]
Если антенны настроены на прием линейно поляризованного излучения, то удобно пользоваться индексами ж и у для обозначения двух ортогональных плоскостей поляризации. Например, переменной Rxy описывается выходной сигнал коррелятора для антенн га и п с состояниями поляризации х и у соответственно. Рассмотрим две антенны с отдельными выходами для линейных поляризаций ж и у в каждой антенне. [13]
Реальная чувствительность приемной системы определяется главным образом ее шумами. В данном разделе мы рассматриваем отклик на шумы и определяемый ими порог чувствительности; мы начнем с влияния шумов на выходной сигнал коррелятора и той неопределенности, которую они вносят в действительную и мнимую части функции видности V. [14]
При выводе интерферометрического отклика в главах 2 и 3, а также уравнения (14.5), предполагалось, что рассматриваемый источник пространственно некогерентен. Это означает, что волновые сигналы, принимаемые от различных пространственных элементов источника не коррелированы, что дает возможность сложения выходных сигналов коррелятора при различных угловых приращениях, выполняя интегрирование по источнику. Здесь мы рассмотрим это требование более подробно. [15]
Страницы: 1 2