Cтраница 1
Сила радиационного трения мала по сравнению с упругой силой осциллятора. [1]
Учитывая силу радиационного трения, определить дифференциальное do и полное а сечение рассеяния линейно-поляризованной плоской волны на электроне. Длина падающей волны велика по сравнению с диаметром цилиндра, а вектор поляризации перпендикулярен его оси. [2]
В отсутствие силы радиационного трения уравнение ( 41) выражает закон сохранения энергии и проекции углового момента частицы на ось симметрии поля Керра. [3]
Оказывается, что в силу нестатичности метрики сила радиационного трения остается отличной от нуля и для частицы, покоящейся относительно бесконечно удаленного наблюдателя, когда излучение отсутствует. Эта сила возникает за счет части собственного поля частицы, симметричной относительно отражения времени f - - t, и неисчезающей при переходе к метрике Шварцшильда. [4]
Таким образом, полученные на основе вычисления силы радиационного трения ( локально) потери энергии и проекции углового момента на ось симметрии частицы в поле Керра совпадают с соответствующими величинами, рассчитанными в волновой зоне. Однако потеря момента по-прежнему происходит, так как при Л 3 второе слагаемое в (12.46) остается отличным от нуля. Обсудим этот эффект подробнее. [5]
Заметим, что если бы с самого начала была учтена квантовым путем сила радиационного трения, то для частот ев, близких к о) ич, мы имели бы ( подобно классическому случаю) в области аномальной дисперсии конечное значение для п2 ( см. фиг. [6]
При скоростях частицы, близких к скорости света, могут реализоваться условия, когда сила радиационного трения ( V. [7]
Далее, нами совместно с В. С. Тумановым было показано, что если в классическом нерелятивистском уравнении движения электрона Дирака, где учитывается сила радиационного трения Планка ( конкретно это было сделано для гармонического осциллятора), учесть еще флуктуации со стороны электромагнитного вакуума ( виртуальные фотоны), то мы автоматически получаем соотношение неопределенности для теоретически пред-отдельной частицы на экран вместо теоретически предсказываемой дифракционной картины дает изображение точки. [8]
Особое внимание было уделено классическому релятивистскому уравнению Дирака - Лоренца, описывающему движение точечного электрона ( § 11) с учетом силы радиационного трения. При этом были рассмотрены дополнительные гипотезы, которые необходимо было ввести в классическую электродинамику, чтобы исключить расходимость в силах самодействия, возникающих благодаря обратному воздействию на точечный электрон поля, создаваемого им же самим. Кроме того, были найдены граничные условия, при которых уравнение Дирака - Лоренца может допускать корректные решения. [9]
Путем несколько более сложных вычислений удается показать, что применимость формулы (20.30) не ограничена финитным движением заряда. Полученное выражение есть не только средняя, но и мгновенная величина силы радиационного трения, или радиационного торможения. [10]
Классическое уравнение Дирака-Лоренца [36] для точечного электрона за последнее время приобретает все большее и большее значение, поскольку оно является релятивистски-инвариантным. В частности, это уравнение позволяет описать движение электрона в ультрарелятивистском случае с учетом силы радиационного трения. Все эти вопросы имеют не только чисто теоретический, но и большой практический интерес в связи с усиливающимся строительством электронных ускорителей порядка одного и даже нескольких десятков Гэв. [11]
Действительно, интенсивность излучения определяется ускорением в собственной системе отсчета. Поскольку сила радиационного трения перпендикулярна к силе Лоренца, эти векторы преобразуются различным образом при переходе к системе покоя электрона. [12]
Столкновения протонов с нейтральными атомами, плотность которых значительно превышает плотность протонов, заставляют их вращаться с той же угловой скоростью о. Протоны практически не взаимодействуют с излучением, тогда как электроны взаимодействуют с излучением гораздо эффективнее, чем с нейтральными атомами и протонами. Электроны и протоны оказываются связанными индуцированным электрическим полем, которое уравновешивает силу радиационного трения. Хорошо известно, что потенциальные скорости е и р выравниваются благодаря электронейтральности. В данном случае вихревая ЭДС, вызывающая рост поля, выравнивает и вихревые скорости электронов и протонов. [13]