Сила - гидродинамическое давление
Cтраница 1
 |
Диаграмма работы.| Схема движения элементарного объема жидкости. [1] |
Сила гидродинамического давления на левый торец отсека элементарной струйки, нормальной к dS, проектируется в натуральную величину на направление dS и равна рсо. [2]
 |
Диаграмма работы.| Схема движения элементарного объема жидкости. [3] |
Сила гидродинамического давления на левый торец отсека элементарной струйки, нормальной к dS, проектируется в натуральную величину на направление dS и равна рк. [4]
 |
К выводу уравнения Бернулли и его геометрической интерпретации. [5] |
Определим работу сил гидродинамического давления. [6]
Осевая составляющая сил гидродинамического давления на внутреннюю поверхность не может быть получена непосредственно интегрированием, как это было сделано для внешней поверхности, так как не известен закон распределения гидродинамических давлений по внутренней поверХ; ности колеса, в которую входят поверхности рабочих лопастей. Результирующая осевая сила Ргв может быть найдена с помощью уравнения количества движения подобно тому, как был вычислен результирующий момент взаимодействия лопастного колеса с потоком при выводе основного уравнения лопастных машин. [7]
Осевая составляющая сил гидродинамического давления на внутреннюю часть поверхности не может быть получена непосредственным интегрированием. [8]
Осевая составляющая сил гидродинамического давления на поверхность проточной части не может быть получена непосредственным интегрированием, так как неизвестен закон распределения гидродинамических давлений в проточной части рабочих колес, куда входят поверхности лопастей. [9]
После начала псевдоожижения силы гидродинамического давления сжижающего потока уравновешивают вес твердых частиц в слое. При скоростях ожижающего агента v t2 частицы уносятся из слоя, их количество в слое падает, в результате чего Д р правее точки В понижается. [10]
 |
График идеального ( а и реального. [11] |
С момента начала псевдоожижения силы гидродинамического давления газового или жидкостного потока уравновешивают вес твердых частиц в слое. Этот вес при дальнейшем росте скорости газа и остается неизменным, что и показывает горизонтальная прямая АВ. Здесь необходим небольшой комментарий. Согласно законам аэродинамики, с ростом скорости движения газа сопротивление системы увеличивается. [12]
При относительно малых высотах прыжка ай результирующая сил гидродинамического давления ( Pi - - Ра) становится сопоставимой с силой внешнего трения РТр и поэтому при составлении уравнения количества движения уже нельзя пренебрегать этой силой. В связи с этим уравнение ( 11 - 5), при выводе которого сила Ртр не учитывалась, формально не применимо для определения сопряженных глубин волнистого прыжка. [13]
Внешние силы, действующие на частицу, состоят из сил гидродинамического давления на переднюю В В и заднюю А А поверхности частицы и из сил трения на боковой поверхности частицы, где она соприкасается со стенками канала. Гидродинамические давления на боковой поверхности частицы направлены перпендикулярно к скорости движения и поэтому работу не произведут. [14]
Полученное уравнение (2.34) является условием равенства центробежных сил инерции и сил гидродинамических давлений, действующих в радиальном направлении, и поэтому его можно назвать уравнением радиального равновесия потока в осевой ступени. Оно показывает, что при принятых допущениях градиент давления по радиусу пропорционален квадрату окружной составляющей скорости воздуха и обратно пропорционален радиусу. [15]
Страницы: 1 2 3